302 



P. VILLAED — LA FORMATION DES RAYONS CATHODIQUES 



Fjg. 3. — Resserrement et 



atloni/ement progressifs du 



cône val/toclirjuc par l'effet 



d'une raré/actioTi crois- 



sante. 



statique, avait lieu normalement à la cathode et 

 par toute la surface de celle-ci. Mais, en réalité, ce 

 n'est pas ainsi que les choses se passent, et il est 

 nécessaire de compléter sur ce point l'hypothèse 

 de l'émission. 



Reprenons l'ampoule de la figure 1 et observons 

 de plus près la formation du faisceau cathodique. 

 Au début de son apparition, alors que le vide est 

 encore peu avancé', ce faisceau ne couvre nulle- 

 ment toute la cathode; il se présente sous la forme 

 d'un cône creux (Swinton). Si la cathode était con- 

 vexe, on aurait, au contraire, un cône divergent plein 

 avec condensation centrale. Améliorons mainte- 

 nant le vide ; nous ver- 

 rons ce faisceau se res- 

 serrer de plus en plus 

 (fig. 3) jusqu'à n'être 

 plus qu'un mince filet 

 partant du centre de 

 l'électrode. En même 

 temps, les rayons catho- 

 diques, au lieu de rester 

 constamment normaux 

 à la cathode et de se 

 croiser en son centre de 

 courbure, se courbent de 

 telle sorte que leur point 

 de convergence s'éloigne de plus en plus, et le 

 cône qu'ils forment s'allonge indéfiniment (fig. 3). 

 Une étude détaillée de ces phénomènes, signalés 

 par divers auteurs, conduit aux résultats suivants: 

 La région d'émission cathodique est toujours 

 centrée, non sur la cathode, mais sur le tube qui 

 entoure celle-ci'. Vient-on à décentrer celle cathode 

 (fig. 4), le faisceau cathodique tend manifestement 



à se former dans 

 le voisinage de 

 l'axe du tube. Il 

 est, par suite, évi- 

 dent que la pré- 

 sence des parois 

 joue un rôle im- 

 porlaiil dans le 



Fif?. 4. — Dispositifs montrant la phénomène. Cette 

 temiance du point d'émission à se influence se mani- 

 ynaintenir sur taxe du tube. 



feslo encore d'une 



autre manière : Dans une série de tubes communi- 

 quant ensemble (fig. oj, et, par suite, à la même 

 pression, le diamètre du faisceau cathodique est 



• On verra plus loin qu'il n'y a pas lieu de préciser le 

 degré de vide qui convient à tel ou lel phénomène. Ce 

 degré est essentiellement variable avec la forme et les 

 dimensions du tube et des électrodes. 



' Si la cathode est très éloignée de toute paroi, et dans 

 ce cas seulement, le centrage se fait sur la cathode même; 

 mais l'étude de ce cas particulier mettrait moins bien en 

 évidence les phénomènes qu'il s'agit de constater. 



d'autant plus grand que le tube est plus large, 

 et, tant que ce faisceau n'est pas réduit à un mince 

 filet, sa distance aux parois est la même dans tous 

 les tubes. Le diamètre de la cathode n'a, d'ailleurs. 



l''ig. 5. — Influence e.rerce'e sur le diam'etre du faisceau 

 cathodique par le voisinage des parois. — Dans les trois 

 tubes de gauche, la dislance du faisceau aux parois est la 

 même. Dans le tube de droite, pourvu d'un diaphragme 

 D, le diamètre du faisceau est le même que si le tube 

 avait le diamètre du trou. A, anode. 



qu'une importance tout à fait secondaire : si, en 

 effet, on place au-devant de celle-ci un diaphragme D 

 percé d'une étroite ouverture, c'est en face de cette 

 ouverture que prend naissance le faisceau catho- 

 dique, et son diamètre est le même que si le tube 

 entier avait le diamètre du trou. 



Si l'ampoule, au lieu d'être de révolution, pré- 

 sente une déformation quelconque, la région ra- 

 diante subit une déformation correspondante et 

 présente toujours la même symétrie que le tube. 



Si l'on rapproche l'anode de la cathode, en por- 

 tant, par exemple, le rhéophoro positif de A en A^ 

 ou A., le diamètre du faisceau cathodique diminue 

 aussitôt; cela nous indique que l'action des parois 

 est d'ordre électrique, et même que le resserrement 

 du faisceau est dû à la 

 présence d'électricité po- 

 sitive. On sait d'ailleurs, 

 par les travaux de Croo- 

 kes, que, dans un tube 

 à rayons cathodiques, les 

 parois sont électrisées 

 positivement jusque tout 

 près de la cathode. 



Cette électrisation est 

 facile à constater : une 

 électrode E (fig. G), pla- 

 cée un peu en avant de 

 la cathode, est presque 

 au même potentiel que 

 celle-ci des que le vide 

 est un peu poussé ; entre 

 E et C se fait la ])resque totalité de la chute de 

 potentiel dans le tube, et la longueur d'étincelle 



Fig. G. — Action répulsive 

 exercée sur la région ra- 

 diante par une électrode E 

 chargée positivement. — k, 

 anode; C, cathode. 



