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P. VILLARD — LA FORMATION DES RAYONS CATHODIQUES 



Si l'électrode E passe exactement au-dessus du 

 centre de l'ouverture a, l'afflux se divise en deux 

 courants divergents, qui s'écartent ou se rapprochent 

 l'un de l'autre suivant que l'électrode est chargée 

 positivement ou négativement, et le point radiant 

 b est alors dédoublé. 



Si on éloigne peu à peu le diaphragme, l'espace 

 compris entre la cathode et lui fournit un afflux de 

 plus en plus important, et, quand la distance CD 

 atteint 8 ou 10 centimètres, il n'y a plus ((u'un se\il 

 faisceau cathodique comme à l'ordinaire : le rôle 

 du diaphragme se réduit alors à ne laisser passer 

 par a et ((' qu'une faible partie de l'émission totale, 

 le verre est encore fluorescent en /'' et /", mais sa 

 température s'élève à peine, et c'est au contraire 

 le diaphragme qui s'échaufl'e, surtout dans sa 

 partie centrale. 



L'hypothèse de l'afflux cathodique conduit à des 

 conséquences faciles à vérifier : 



Si l'on remplace par une lame de verre la partie 

 centrale de la cathode, on ne change rien à la sy- 

 métrie du tube ni à la distribution des potentiels : 

 la marche du courant gazeux positif ne doit donc 

 pas être modifiée; elle ne l'est pas en effet : à 

 mesure que la raréfaction augmente, le faisceau 

 cathodique se resserre de plus en plus, comme à 

 l'ordinaire, puis abandonne le pourtour métallique 

 de la cathode et finalement part du centre de la 

 lame de verre (plus exactement du point situé sur 

 l'axe du tube), comme si toute la cathode était en 

 métal. L'expérience faite, il est facile de voir que la 

 partie centrale de la lame de verre est remplie de 

 fines bulles gazeuses qui deviennent très visibles si 

 on les chauffe légèrement ; la présence de ces bulles 

 indique évidemment que des particules gazeuses 

 sont arrivées avec une grande vitesse sur la ca- 

 thode. 



En arrivant à la cathode, l'afflux est brusque- 

 ment arrêté et sa force vive doit nécessairement se 

 transformer en chaleur. Une cathode faite d'une 

 lame mince de métal ou de verre est, en effet, rapi- 

 dement portée au rouge sur les points d'émission 

 des faisceaux cathodiques, là précisément où l'af- 

 flux est supposé arriver. L'explication de ce phéno- 

 mène est donc tout à fait semblable à celle que l'on 

 donne du dégagement de chaleur produit par le 

 choc des rayons cathodiques; dans les deux cas, 

 l'effet calorifique est le résultat du choc des parti- 

 cules gazeuses contre un obstacle. Cette vérification 

 laisse subsister peu de doutes sur l'existence de 

 l'afflux cathodique. 



Supposons maintenant que la partie centrale de 



la cathode soit formée par une toile métallique ou 



même simplement percée d'une petite ouverture 



(fig. 8), et que la région située en arrière soit en- 



ourée par un tube métallique qui la protège contre 



toute action électrique. Si l'afflux cathodique existe 

 réellement, il doit évidemment traverser la toile 

 en vertu de sa vitesse, et manifester sa présence 

 au delà, en élevant la température d'un obstacle par 

 exemple. C'est précisément ce qui arrive : un fais- 

 ceau, assez semblable d'aspect à celui des rayons 

 cathodiques, part de la toile métallique et va frap- 

 per le verre en b. En ce point, la température s'élève 

 et une lumière jaune apparaît, qui n'est autre que 

 celle du sodium. Une lame de verre mince placée 

 sur le trajet ah peut être rapidement fondue et 

 percée. 



Si on dévie l'afflux au moyen d'une électrode E 

 chargée par exemple positivement, le faisceau prend 

 la position a'i', prolongement exact de la direction 

 nouvelle de 

 l'afflux. 



Ce faisceau 

 ab ou a'b' ne 

 présente au- 

 cune trace 

 d'électrisa- 

 tion; il est in- 

 sensibleàl'ac- 

 tion d'un ai- 

 mant ou d'un 

 corps élec- 

 trisé : nous 

 sommes en 

 présence des 

 rayons dé- 

 couverts par 

 G 1 d s t c i n 

 ( Kanalslrali - 

 len). Leur 

 existence se 

 présente ainsi 

 comme une 

 conséquence 

 nécessaire de 



Fig. 8. — Formalion des rayons de Golds- 

 tein aux dépens de l'afflux cathodique 

 arrivant sur une cathode en toile métal- 

 lique. — Le faiscea-j vient frapper le 

 verre en b. Si, au moyen tl'une élec- 

 trode] E' chargée positivement, on im- 

 prime une déviation à l'.ifllux catho- 

 dique, le faisceau de rayons siiiiit une 

 déviation correspondante et vient frap- 

 per le verre en 4'. 



1 emissmn ca- 

 thodique par 

 une cathode perforée et leur formation est en 

 même temps expliquée. 



Les phénomènes de Crookes apparaissent main- 

 tenant comme étant le résultat d'une circulation 

 régulière du gaz dans une ampoule suffisamment 

 évacuée. Cette circulation ne paraît nettement éta- 

 blie qu'à l'intérieur de l'espace obscur; au delà, 

 c'est le phénomène de Geissler que l'on observe. 11 

 ne saurait d'ailleurs être question d'un degré de 

 vide convenant à l'un de ces phénomènes plutôt 

 qu'à l'autre; on verra plus loin que la forme et la 

 dimension des électrodes jouent à ce point de vue 

 un rôle aussi important ([ue la pression. 



Cette liypothèse de la circulation des gaz est due 



