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P. VILLARD — LA FORMATION DES RAYONS CATHODIQUES 



courant d'aiflux. L'émission cathodique est par 

 suite prépondérante suivant un anneau qui cor- 

 respond à cette condensation de larflux ; à une 

 pression plus faible, les bords intérieurs de l'an- 

 neau se rejoignent et l'uniformité se rétablit. 



Si la cathode est concave, l'afflux positif est attiré 

 parles bords saillants de celle-ci et le phénomène de 

 l'anneau est extrêmement marqué, 

 l'émission devenant presque nulle 

 dans la partie centrale de l'élec- 

 trode. Le faisceau cathodique pré- 

 sente la forme de cône creux ob- 

 servée par M. Swinton. On peut 

 faire varier à volonté le diamètre 

 de l'anneau en plaçant une élec- 

 trode auxiliaire E au centre même 

 de la cathode (fig. 12), et la char- 

 geant positivement ou négative- 

 ment. 



Si la cathode est sphérique, 

 l'émission est toujours normale à 



I''ig. 12. — Coupe 

 du fr.i sceau ca- 

 Ihudique émis 

 par une ca- 

 thode concave. 

 — 11 a la for- 



sa surface. Mais la convergence 

 des rayons n'a lieu au centre de 

 me d'un cône courbure qu'au début de leur ap- 

 qife"îé centre parition, alors que le vide est peu 

 de la cathode 

 est percé d"u- 

 ne ouverture 

 dans laquelle 

 passe une (élec- 

 trode E char- 

 gée positive- 

 ment, la base 

 ilu cône ca- 

 thodique s'é- 

 largit. 



avancé et que les différences de 

 potentiel sont faibles. Dès que la 

 raréfaction augmente, les rayons 

 se recourbent et leur point de ren- 

 contre s'éloigne. Soit en effet un 

 rayon partant de A (flg. 13) ; il est 

 évidemment repoussé plus forte- 

 ment par la partie AM de la cathode 

 que par AN, de là une courbure de la trajectoire 

 du projectile cathodique négatif, et un allongement 

 notable du cône. 



A une certaine dislance de 

 la cathode, le potentiel devient 

 uniforme, le tube fait cage de 

 Faraday, et la propagation est 

 rectiligne. 



L'action réciproque de deux 

 faisceaux est nulle ou au moins 

 tout à fait inappréciable. 



Cette proposition se vérifie 

 sans difficulté si on a soin 

 d'éviter l'influence que peut 

 exercer sur les rayons le voi- 

 sinage d'un objet électrisé, en 

 particulier d'une cathode. 



L'appareil que représente la 

 figure 1 i permet d'avoir avec 

 une cathode unique deux fais- 

 ceaux très fins, parallèles entre eux, et se propa- 

 geant dans une véritable cage de Faraday. Si les 

 ouvertures o o' du diaphragme sont assez petites 



Kig. '.3. — Erplica- 

 tion de la courbure 

 des génératrices du 

 cône cathodique. — 

 Un rayon partant 

 de A est plus for- 

 tement repoussé par 

 la partie .\.M que 

 par la partie AN de 

 la cathode ; il se 

 rccourb.' donc du 

 côté de AN. 



pour que la cathode ne puisse agir efficacement 

 au travers, les faisceaux restent parallèles sur tout 

 leur trajet, même à 7 ou 8 millimètres de distance 

 l'un de l'autre. (Dans l'espace 

 CD, les lignes de force sont des 

 droites parallèles aux rayons et 

 ne peuvent modifier leur direc- 

 tion.) 



Remplaçant la cathode plane 

 par une cathode courbe, on ob- 

 tient deux faisceaux concou- 

 rants qui se croisent sans qu'il 

 en résulte aucune déviation de 

 leurs directions. Avec la dispo- 

 sition indiquée par la figure 15, 

 on isole dans un faisceau unique 

 deux groupes de rayons faible- 



ment divergents et très voi- 



sins. 



On constate facilement qu'ils 

 sont parfaitement rectilignes 

 sur tout leur trajet (30 c. de D 

 à F) et par suite n'exercent l'un 

 sur l'autre aucune action attractive ou répulsive 



Kig 14. — Expé- 

 rience montrant 

 que deux fa i s - 

 ceaux catliodiques 

 sont sans action 

 l'un sur l'autre. 

 — he diaphragme 

 D et la toile mé- 

 tallique forment 

 cage de Faraday. 



IV. 



RÉSISTANCE DES TUBES DE CrOOKES. 



L'afflux cathodique et les rayons 

 constituent à peu près le seul vé- 

 hicule de l'électricité dans un tube 

 de Crookes. De la section de l'af- 

 flux dépendra par suite, unique- 

 ment, la résistance, qu'on peut 

 évaluer, par exemple, en longueur 

 d'étincelle équivalente. 



A pression égale, et avec la 

 même longueur, un tube de grand 

 diamètre sera beaucoup moins ré- 

 sistant qu'un tube étroit. Un dia- 

 phragme à trous, placé au-devant 

 de la cathode, à 15 ou 20 milli- 

 mètres, réduit considérablement 

 la section de l'afflux comme on 

 l'a vu précédemment (flg. 7), et il 

 en résulte une augmentation con- 

 sidérable de la résistance. Celle-ci 

 s'accroît encore si, "au moyen 

 d'une petite plaque mobile, on 

 vient à fermer l'une des ouver- 

 tures du diaphragme. 



On réaliserait un tube de Croo- 

 kes à résistance variable, en pla- 

 çant un diaphragme iris en avant 

 de la cathode. 



On diminue notablement la ré- 

 sistance, en remplaçant la cathode 



qu'il alimente 



Fig. 15.— Autre 

 expérience sur 

 l'action mu - 

 tuelle des ra- 

 yons cathodi- 

 ques. — Deux 

 groupes de ra- 

 yons aa', Ijb' , 

 isolés par le 

 diaphragme D 

 dans lu fais- 

 ceau émis par 

 la cathode C, 

 sont sans in- 

 lluence l'un 

 sur l'autre. 



