G. VINCENT — LES COUCHES DE PASSAGE ET LE RAYON D'ACTIVITÉ MOLÉCULAIRE 421 



des couches de passage; ce n'est donc qu'incidem- 

 ment qu'il a touché au sujet qui nous occupe. 



Une goutte d'huile déposée sur un bain de mer- 

 cure s'y étale lentement, formant un disque d'épais- 

 seur uniforme (sauf peut-être au voisinage de sa 

 circonférence), qui, au bout de quelque temps, at- 

 teint un diamètre maximum et reste ensuite long- 

 temps stationnaire. Diverses raisons conduisent 

 M. Fischer à penser qu'entre le bord du disque vi- 

 sible et les parois du vase, la surface du mercure 

 est recouverte d'une couche d'huile, très mince, 

 invisible; en particulier, on remarque que, généra- 

 lement, ce sont les disques les moins épais dont le 

 diamètre atteint les plus grandes valeurs. L'équi- 

 libre qui existe prouve que la tension de cette 

 couche très mince et celle du disque épais sont 

 égales. En outre, le disque est limité par un bord 

 très net indiquant à cet endroit une discontinuité 

 d'épaisseur. M. Fischer assimile la couche mince 

 invisible à la partie noire des lames de Reinold et 

 Rucker et le disque visible aux parties colorées 

 épaisses. La discontinuité d'épaisseur s'explique- 

 rait alors de la même façon et mettrait en évidence 

 l'existence de couches de passage. Malheureu- 

 sement, M. Fischer n'a pas mesuré l'épaisseur de la 

 couche épaisse à l'endroit de la discontinuité; il 

 annonce sur ce point des expériences ultérieures, 

 qui n'ont pas encore été publiées. Néanmoins, l'exis- 

 tence du bord net est certaine et, après celles de 

 Reinold et Rucker, les expériences de M. Fischer 

 étaient intéressantes à mentionner. 



Le cas où s'est placé M. Fischer est d'ailleurs 

 moins simple que celui qu'ont étudié les deux phy- 

 siciens anglais : la viscosité de l'huile, la rapidité 

 de formation des disques, la grandeur du vase qui 

 contient le mercure interviennent évidemment 

 dans les phénomènes, et il faudra en tenir compte 

 dans l'interprétation des résultats. 



Avant M. Fischer, divers physiciens avaient fait 

 d'intéressantes expériences sur l'extension de 

 l'huile, non plus sur le mercure, mais sur l'eau. 

 Nous n'y insisterons pas, ces expériences n'ayant 

 pas été faites en vue de mettre en évidence les 

 couches de passage. Celles de Lord Rayleigh, 

 cependant, peuvent nous fournir une indication. Ce 

 physicien a montré' que l'on peut former sur la 

 surface de l'eau de minces pellicules huileuses 

 dont l'épaisseur ne dépasse pas Ivv-fi et qui suffi- 

 sent pour arrêter complètement les mouvements de 

 petites parcelles de camphre; ces pellicules hui- 

 leuses ont une épaisseur certainement inférieure à 

 la somme des épaisseurs de passage, car la tension 

 de la surface d'eau huileuse ainsi constituée est 



' On trouvera la reproduction de son mémoire dans les 

 Conférences el Allocutions de Lord Kelvin, traduction fran- 

 çaise, p. 48. 



inférieure à la somme des tensions des surfaces 

 eau-huile et huile-air. Lord Rayleigh mesurait la 

 tension de la surface huileuse par l'ascension, entre 

 deux plaques de verre parallèles et très rappro- 

 chées, d'eau surmontée dune pareille couche super- 

 ficielle. On pourrait tirer de là une méthode pour 

 déterminer l'épaisseur de l'ensemble des deux 

 couches de passage de l'huile (au contact de l'air et 

 de l'eau); il suffirait de mesurer à partir de quelle 

 épaisseur d'huile la hauteur soulevée et, par suite, 

 la tension superficielle, deviennent constantes. 



IL 



Solides. 



§ t. — Expériences de Quincke. 



Quincke était jusqu'ici le seul qui, à ma connais- 

 sance, eût fait des expériences sur les solides'. C'est 

 la détermination du rayon d'activité moléculaire 

 qu'il avait en vue. Le principe de sa méthode est le 

 suivant : « On prend », dit-il, « une plaque de 

 verre propre et homogène; on la recouvre d'une 

 couche d'une autre substance, couche en forme de 

 coin, dont l'épaisseur au tranchant est extrême- 

 ment faible et croît à partir de là uniformément. 

 On plonge alors la plaque dans un liquide non sus- 

 ceptible de la mouiller; l'angle de raccordement du 

 liquide et de la paroi dépend à la fois de la paroi 

 et du liquide; la hauteur soulevée^ ne commence à 

 devenir constante que lorsque l'épaisseur de la 

 couche cunéiforme devient supérieure au rayon 

 d'activité moléculaire. » Quincke a opéré sur l'ar- 

 gent, en prenant comme liquide l'eau, et sur l'io- 

 dure d'argent, le sulfure d'argent et le collodion ', 

 en prenant comme liquide le mercure. Les meil- 

 leures mesures sont celles qu'il a faites sur les 

 couches d'argent; l'épaisseur à partir de laquelle 

 la hauteur du liquide soulevé devient constante a 

 été trouvée voisine de .54 [j.ix. Pour les trois autres 

 corps, les nombres obtenus sont compris entre 48 

 et 80 [A[/.. 



Quincke admet, comme valeur moyenne de ces 

 ditTérentes mesures, le nombre 30 aij.. Selon lui, ce 

 nombre représente le rayon d'activité moléculaire 

 qu'il suppose le même pour tous les corps. Dans le 

 cas de l'argent, par exemple, Quincke interprète 

 ses expériences ainsi : la hauteur soulevée varie 

 tant que l'action du verre sur l'eau se fait sentir au 

 travers de l'argent, mais devient constante dès que 

 1 



' Quincke: Pogg. Ann., t. CXXXVII, 1SC9. 



- Quincke entend par liquide qui ne mouille pas, tout 

 liquide tel que l'angle de raccordement soit difiérent de 0. 

 Si cet angle est aigu, comme c'est le cas de l'argent au con- 

 tact de l'eau, le liquide s'éli^ve le long de l.i paroi; il y au- 

 rait dépression, au contraire, si l'angle de raccordement 

 était obtus. 



' Pour ces trois derniers corps, Quincke ne s'est occupé 

 que de la variation de l'angle de raccordement. 



