4-24 G. VINCENT — LES COUCHES DE PASSAGE ET LE RAYON D'ACTIVITÉ MOLÉCULAIRE 



de la première couche de passage (au contact de 

 l'air) et de la deuxième (au contact du verre). 

 Soient en outre : e,, l'épaisseur de la couche inter- 

 médiaire homogène et c la conductibilité d'un 

 parallélipipède ayant 1 millimètre carré de base et 

 1 uix de hauteur découpé dans cette couche (les 

 lignes de courant étant parallèles à l'une des arêtes 

 de base). On a évidemment : 



E= E. + Et + E3- 



C = C, + C3 + ce, = C, + C3 + c(£-£,-e3). 



ou bien : 

 en posant 



C = — A + CE, 



A = c [t, + £3) — (C, + C3I. 



C n'est autre que la quantité désignée jusqu'ici 

 par -; on peut donc écrire : 



(2) 



= — A + Cl. 



Tant que e, n'est pas nul, c'est-à-dire tant 

 qu'existe la couche homogène de conductibilité 

 spécitîque constante, comprise entre les deux cou- 

 ches superficielles, les quantités e, e,, e,, C,, C^ sont 

 constantes; A l'est donc aussi, et l'équation (2), où 



l 

 l'on prend — et e comme coordonnées, représente 



? 

 une droite. Cette droite coupe Taxe des abscisses au 



\ 

 point E = — ; son prolongement passe donc au-des- 

 sous de l'origine si A est positif, c'est-à-dire si l'on 

 a : c (e, -j- Ej) > C, 4- C,, c'est-à-dire enlîn si la con- 

 ductibilité effective des couches de passage est 

 moindre que si, sans changer d'épaisseur, elles 

 étaient constituées comme la couche intermédiaire 

 homogène. 



Quand la couche intermédiaire n'existe plus, 

 c'est-à-dire quand e devient égal, puis inférieur à la 

 valeur jusque-là constante de e, -j-e^, l'équation (2) 

 n'a plus de sens ; la couche est alors hétérogène 

 dans toute son épaisseur, et rien ne reste constant 

 quand on passe d'une couche à une autre plus 

 mince ; si l'on se reporte à la courbe de la figure 3, 

 les points figuratifs doivent alors se séparer de la 

 droite et se placer au-dessous. L'épaisseur pour 

 laquelle la discontinuité se produit est la somme 

 £, -|-£, des épaisseurs de passage : dans nos expé- 

 riences, elle est d'environ 50 ;j.a. 



Voilà donc nos conclusions justifiées, et nous 

 pouvons dire en résumé : 



1° Toute couclic d'arijonl dont Vépàisseur dépuxse 

 50 fxjA eut composée d'une couche lioiiiogêne, de con- 

 duclibililé spécifique constante, comprise entre deux 

 couches de conductilnlilé moindre, iniii:< fixe, dont 

 l'épaisseur est invariable ; 



2° La somme des épaisseurs de ces deux couches de 

 passage est d'environ 50 [j.a. 



La comparaison des équations (1) et (2) nous 

 fournit en outre : 



1° La somme des conductibilités superficielles 

 des deux couches de passage à 15° : C, -|- C^ = 1 ; 



2" La conductibilité spécifique c de la couclie in- 



1 



termédiaire homogène : c = -rr~/- 

 D 24,2 



Une double question se pose ici. En premier 

 lieu, on peut se demander si ces couches superfi- 

 cielles sont bien constituées par de l'argent pur, si 

 leur existence lient à une propriété spécifique de ce 

 corps ou bien à une impureté altérant d'une façon 

 constante les surfaces de toutes les couches. On 

 peut, en outre, se demander si les couches sont 

 bien continues ou bien plus ou moins trouées et 

 composées de grains. 



Je discute ces deux points dans le mémoire 

 annoncé plus haut auquel je renvoie le lecteur. Sur 

 le premier point, je conclus que j'ai bien opéré sur 

 de l'argent pur; l'existence d'une impureté super- 

 ficielle est invraisemblable, toutes les couches se 

 comportant de même, au point de vue de la varia- 

 tion de résistance quand la température varie. En 

 outre, la comparaison des diverses méthodes em- 

 ployées jusqu'ici pour la mesure des épaisseurs, 

 conduit à attribuer aux couches d'argent, et en 

 général aux couches solides minces de sulfure et 

 d'iodure d'argent, respectivement les mêmes den- 

 sités qu'en masse. Sur le second point, je fais re- 

 marquer que les chocs et les étincelles sont sans 

 action sur la résistance des couches d'argent; j'a- 

 joute que l'examen le plus minutieux au micros- 

 cope ne m'a rien révélé qui pi'it faire supposer une 

 discontinuité quelconque. 



Une dernière remarque : toutes les couches ont 

 été soumises aux expériences huit jours exactement 

 après leur préparation. Une couche récemment pré- 

 parée, comme l'avaient déjà signalé MM. Quincke 

 et Meslin, subit une transformation moléculaire 

 qui, au bout de huit jours, est terminée ou assez 

 ralentie pour que les mesures donnent des résul- 

 tats comparables. 



Les résultats fournis par l'étude de la conducti- 

 bilité des couches d'argent permettent d'interpréter 

 simplement les expériences de Quincke. La hauteur 

 d'eau soulevée le long d'une paroi de verre argentée 



' La résistance spéciQque de celte couche est donc 

 ■24otims 2. C'est la résistauce spécifique qu'aurait une plaque 

 d'argent assez épaisse pour qu'on puisse not'liger l'influence 

 des couches superlicielles. Or, d'après les nombres de 

 Matthiessen, on devrait trouver 16 ohms 6 environ à 13°; cet 

 écart n'a rien de surprenaut si l'on réllécliit au mode de 

 préparation de nos couches d'argent, qui n'ont subi aucune 

 des opérations mécaniques auxquelles l'argent de Matthies- 

 sen a été certainement soumis. 



