G. VINCENT — LES COUCHES DE PASSAGE ET LE RAYON D'ACTIVITÉ MOLÉCULAIRE 42^ 



devient constante qnand l'épaisseur de la couche 

 atteint et dé])asse une valeur voisine de 50 y.ix. 

 Ainsi, l'action exercée sur l'eau devient constante 

 dès que les deux couches de passage sont complè- 

 tement constituées, quelle que soit l'épaisseur de 

 la couche intermédiaire homogène. Celle-ci n'inter- 

 vient donc pas dans les phénomènes, et tout ce qui 

 est derrière elle non plus; la couche de passage 

 antérieure est seule active. On pourrait être tenté 

 d'en conclure que son épaisseur est égale au rayon 

 d'activité moléculaire ; mais cette interprétation 

 n'est pas nécessaire, comme il est aisé de s'en con- 

 vaincre. Le rayon d'activité n'est certainement pas 

 plus grand que l'épaisseur de la première couche 

 de passage, mais il peut n'en être qu'une fraction, 

 la moitié, par exemple; dans ce cas, la moitié de la 

 première couche de passage aurait seule une action 

 directe sur l'eau, mais cette action ne deviendrait 

 constante évidemment que lorsque la constitution 

 de celte demi-couche serait elle-même devenue cons- 

 tante, c'est-à-dire quand, les deux couches de pas- 

 sage étant entièrement constituées, la couche inter- 

 médiaire homogène commencerait d'apparaître. 



Nous voyons, d'après les remarques précédentes, 

 pourquoi l'interprétation de Quincke doit être re- 

 jelée. Ce physicien raisonne implicitement comme 

 si, en chaque point, la couche d'argent était homo- 

 gène dans toute sa profondeur et si sa constitution 

 était indépendante de l'épaisseur, hypothèse mani- 

 festement contredite par les résultats des expé- 

 riences de conductibilité. 



Interprétés comme je viens de le faire, les résul- 

 tats de Quincke fournissent une confirmation pré- 

 cieuse des miens; l'identité des nombres obtenus 

 pour la somme des épaisseurs de passage d'une 

 même couche d'argent par deux méthodes qui n'ont 

 rien de commun, permet d'attribuer à ces couches 

 superficielles une existence objecliue. 



Il va sans dire que l'on peut étendre l'interpré- 

 tation précédente aux expériencesfaitesparQuincke 

 sur des corps autres que l'argent : le sulfure d'ar- 

 gent, l'iodure d'argent et le collodion. 



111. — Conclusion. 



Rapprochons les uns des autres les résultats ob- 

 tenus pour l'épaisseur des couches de passage par 

 les divers expérimentateurs. 



Cinq corps ont été étudiés : l'eau de savon, l'ar- 

 gent, l'iodure d'argent, le sulfure d'argent et le 

 collodion. 



Appelons A la somme des épaisseurs de passage ; 

 on a : 



Pour l'eau de savon ' . . 4;j rjij. < A<9G |jia. 



Pour Ag, Agi, Xg's A = .'JO|iij. environ. 



Pour le collodion (pas de mesure exacte, 



mais une limite supérieure^ A<;t!0tju. 



Ainsi, toutes les mesures précises donnent un 

 nombre voisin de 30 |x|ji, et les limites fournies par 

 les mesures approchées comprennent ce nombre. 



Voilà donc des corps très difl'érenls (l'un liquide, 

 les autres solides), étudiés par des méthodes très 

 diverses (méthode de Reinold et Rucker, méthode 

 de Quincke, méthode des conductibilités électri- 

 ques), dans des circonstances qui ne se ressem- 

 blent pas ( le liquide , soufflé en bulle dont les 

 deux faces sont baignées par l'air ; les solides, pré- 

 parés en couches minces sur verre) : les résultats 

 qu'ils fournissent conduisent au même nombre 

 pour la somme des épaisseurs de passage. Cette 

 concordance est importante. Elle permet d'abord 

 d'attribuer une existence objective aux couches de 

 passage que définissent les méthodes dont il a été 

 question; elle fait prévoir, en outre, que la somme 

 des épaisseurs de passage est la même pour toutes 

 les substances. Si cette conclusion est admise, il est 

 naturel de penser que, sur une même lamelle, l'é- 

 paisseur de chaque couche de passage est la moitié 

 de la somme des deux (seule atteinte directement 

 par l'expérience) et vaut par conséquent 23 \j.ij.. Ce 

 ne sont là, d'ailleurs, que des hypothèses, soute- 

 nables sans doute, mais qui sont loin d'être rigou- 

 reusement prouvées; les expériences sur lesquelles 

 elles sont fondées sont encore trop peu nombreuses 

 pour qu'on puisse énoncer en général plus que de 

 simples probabilités; pour le moment, les résul- 

 tats individuels seuls sont bien acquis. 



1° Remarques sur les méthodes optiques. — Nous 

 avons écarté les méthodes optiques pour la déter- 

 mination des épaisseurs de passage, parce que les 

 résultats qu'elles fournissent ne sont pas d'une 

 interprétation simple ni satisfaisante. Les nombres 

 obtenus dépendent du phénomène choisi et de l'in- 

 cidence. Si l'on cherche, par exemple, à partir de 

 quelle épaisseur devient constante la variation 

 absolue de phase éprouvée par la lumière que réflé- 

 chit normalement une couche d'argent, on trouve 

 que cette épaisseur est 12 [;lu. (Wiener). Si l'on 

 opère, au contraire, au voisinage de l'incidence 70°, 

 le phénomène est tout autre; la difl'érence de phase 

 entre les deux composantes principales n'est pas 

 encore indépendante de l'épaisseur à 230 [xix 

 (M. Mascart). 



Mais il y a plus. Certains des phénomènes opti- 

 ques, notamment ceux de réflexion, auxquels on 

 peut s'adresser pour l'étude des couches de pas- 

 sage, peuvent être profondément modifiés sous l'in- 

 fluence de causes mal connues pour la plupart. 

 Aussi, dans une première étude où l'on cherche à 

 définir objectivement les couches de passage, les 

 phénomènes optiques trop complexes doivent être 

 rejetés. 



