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ACADEMIES ET SOCIETES SAVAJÎTES 



P = 37,6647 + 0,12685 K + 0,24502 B, S = 16,4099 



p=48.';ïi9i + o.i:j'!or. F + o,iii6S s s = i4,i;n3 



P = 3.-l,';930 + 0.206475 (B, + B.; ï = 1.ï.90>2 



P=r:i4,392S + 0,0H497 (S, + S.. 2=14.1987 



P = 44.2601 + 0.1046 S + 02jl4 B 2=13.8508 



— est la déviation-étalon du tableau des hommes pour 

 chaque groupe. De telles formules semblent aux au- 

 teurs donner une exactitude quantilulive suflisante. 

 Basées sur une plus j;rande quantité de documents et 

 sur une plus grande série de parentés, elles seraient 

 d'un grand secours aux médecins et aux actuaires. Si 

 leur importance est reconnue par les offices d'assu- 

 rances, il est probable que les données nécessaires 

 se trouveront rapidement. 



SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE DE LONDRES 



Séance du 27 Octohre 18'J9. 



M. S.-"W. Richardson lit un mémoire sur les pro- 

 priétés magnétiques des alliages de fer et d'aluminium. 

 1-es observations ont été laites sur quatre alliages, con- 

 tenant respectivement 3,64, 5,44, 9,89 et 18,47 °/„ d'alu- 

 minium, (^es alliages, employés sous forme d'anneaux 

 et enroulés dans des bobines primaires et secondaires, 

 ont été soumis à une série de températures allant de 



— 811" C. à 900" ('.. Les températures basses étaient 

 produites par l'évaporation rapide d'éther, entouré de 

 glace pilée et de sel ou de neige carbonique; les tem- 

 péraluies élevées étant obtenues électriquement ou par 

 des fourneaux à gaz. Dans les deux cas, la température 

 était déterminée d'après la résistance d'un tll de platine 

 formant le secondaire et enroulé près de l'alliage. 

 L'auteur a employé la méthode du zéro de Maxwell 

 poi;r mesurer l'induction mutuelle, en accroissant la 

 seiisilùlité |jar l'introduction d'un secolimmètre, faisant 

 trois révolutions par seconde. Pour s'assurer de l'exac- 

 titude de la méthode, l'auteur a refait quelques expé- 

 riences avec un galvanomètre ballistique, et a obtenu 

 une bonne concordance entre les résultats. Voici les 

 principales conclusions qu'il tire de ses recherches : 

 1" les alliages se comportent, au point de vue magné- 

 tique, comme s'ils étaient composés de deux milieux 

 distincts sujierposés; i" la rondeur générale des 

 courbes et leur continuité près du point critique 

 semblent indiquer que les alliages possèdent une 

 siructure hétérogène ; 3" la perméabilité décroit avec 

 l'élévation de température près du point critique jus- 

 qu'à un nùnimum, après lequel une nouvelle élévation 

 de température ne produit plus qu'une diminution 

 insensible, si elle existe, de la perméabilité; 4° la 

 valeur maximum de la perméabilité pour un alliage 

 contenant -10 ° „ d'aluminium est atteinte à environ 



— QÛ'C; un alliage conlenant 18,47''/o d'aluminium pos- 

 sède un point critique à environ 23° C. et ne semble pas 

 présenter d'hyslérèse de température. Cet alliage a 

 probablement une perméabilité maximum bien au-des- 

 sous de — 90" C. A haute tempi'rature, il y a un second 

 maximum dans la courbe d'induction, mais celui-ci 

 devient de moins en moins appréciable à mesure que 

 le champ augmente. — M. Barrett communique une 

 note sur les propriétés électriques et magnétiques des 

 aciers à l'aluminium et autres. La première parlie de 

 la note traite de la conductibilité électrique de divers 

 alliages et de l'influence de la composition et du recuit 

 sur cette dernière. La seconde partie se rapporte aux 

 effets magnétiques. Le phénomène le plus remarquable 

 produit par l'adjonction de l'aluminium au fer est la 

 réduction de la perte par hystérèse. La perméabilité 

 des aciers au nickel est très influencée par le recuit. 

 L'addition d'une petiti- quantiti' de tungstène au fer ne 

 modille guère riiuluclion maximum, mais augmente la 

 ténacité et la force decoertiun. Les expériences montrent 



que le meilleur acier pour aimants permanents est celui 

 qui contient 7 '/, "/o de tungstène. — M. S. -P. Thomp- 

 son attire l'attention sur la série étendue de tempéra- 

 tures sur laquelle M. Richardson a fait ses expérii'nces; 

 il est regrettable que le nombre des alliages n'ait pas 

 été plus grand, ce qui aurai! inobablement permis 

 d'arriver à des conclusions plus étendues. CommenI la 

 composition des alliages a-t-elle été déterminée? M. Ri- 

 chardson répond que cette composition a été déter- 

 minée par des analyses faites à la fin des expériences; 

 il a préparé de nouveaux alliages sur lesquels il va 

 poursuivre ses recherches. M. 'W.-E. Ayrton consi- 

 dère comme remarquable la concordance obtenue par 

 l'auteur entre la méthode du galvanomètre ballis- 

 tique et celle du zéro de Maxwell, rendue plus sensible. 

 — M. AddenlDroke présente un modèle qui illustre 

 ([uelques efl'ets du flux d'un courant électrique. Le 

 modèle consiste en une spirale de fil d'acier, représen- 

 tant un circuit fermé. A l'intérieur de la spirale, on 

 place un fil qui est supposé transmettre le courant, et 

 qui dirige le mouvement de la spirale. In mouveinent 

 rotatoire provoqué en un point de la spirale est transmis 

 par le fil et produit un mouvement rotatoire eu une 

 aulre partie de la spirale. Le rebondissement du ressoit 

 représente la capacité et la toision la force électro- 

 nintrice; la self-induction peut-être représentée par le 

 poids du ressort. M. Everett fait remarquer que la cor- 

 respondance entre la propagation et la rntation s'ac- 

 corde bien avec celle entre la direction d'un cuurant et 

 la direction de la force magnétique. M. S. P. Thompson 

 reconnaît que le modèle peut servir à plusieurs ana- 

 logies, mais il montre, par un ou deux exemples, qu'on 

 peut tirer des conclusions erronées en poussant la 

 comparaison trop loin. — M. W. 'Watson répète 

 quelques expériences faites avec l'interrupleur Welinell 

 |iar le Professeur Lécher. Ces expériences montrent, 

 d'une façon claire et saisissante, que les étincelles sui- 

 vantes tendent à passer à travers la portion d'air qui a 

 été échauffée par la première. Dans la première expé- 

 rience, le mouvement de l'air chauffé est causé par des 

 différences de densité; dans les dernières, parce que 

 les étincelles se produisent dans un champ électro- 

 magnétique intense. La rotation continui'lle de l'éiin- 

 celle dans un champ donné prouve la nature unidirec- 

 tionnelle de la décharge. M. W. E. Ayrton se réfère 

 à l'une des expériences dans laquelle les électrodes 

 consistent en deux fils de cuivre situés dans un plan 

 vertical, mais inclinés légèrement l'un vers l'autre et plus 

 rapprochés;! leur extrémité inférieure. Lorsqu'on établit 

 le courant, l'étincelle passe entre les pointes infé- 

 rieures, mais à mesure que l'air ionisé, qui constitue le 

 milieu le plus conducteur, s'élève, l'étincelle aban- 

 donne les pointes pour remonter le long des élec- 

 trodes. Quand l'air chaufl'é s'est dégagé, l'étincelle 

 recommence en bas. On peut supposer que ce phéno- 

 mène est dû à la force magnétique produite par le 

 circuit lui-même; leseO'ets similaires observés dans l'arc 

 électrique sont dus à cette cause. M. 'Watson répète 

 l'expérience dans d'autres conditions et montre que 

 l'explication du phénomène ne doit pas être cherchée 

 dans la tendance du circuit à s'élargir gr<àce aux force- 

 magnétiques. M. 'V. Boys fait ressortir que la relation 

 de l'i'ffet calorifique au courant, qui est faible dans l'arc 

 électrique, est très grande dans la décharge par étin- 

 celles; donc le mouvement de l'étincelle dans le cas 

 discuté est pratiquement déterminé par l'effet caloris 

 Mque à cause de l'importance relativement faible de 

 l'effet électro-magnétique. 



Le Directeur-Gérant : Louis Olivier. 



Paris. — L. Maretheux, imprimeur, I, rue Cassette. 



