ACADÉMIES ET SOCIETES SAVANTES 



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'< On a. si le système ternaire se compose de 1 —.y — v, .v, 

 rmolécuies des trois composantes en phase homogène : 



i. = MRT ; , I — x —y) loK ,1 — ^• — .)■, + ■^ log x + V log .)■ \ 

 + jpr-MHTIog .-/a,, -^'|+A..+ By+C. 



' La quantité v entrant dans cette équation doit être éli- 

 minée à l'aide de l'équation de l'état. Comme on le sait, 

 la surface Ç se compose de trois feuilles, une feuille de 

 l'état liquide, une feuille de l'état gazeux et une feuille 

 de l'état labile. Kn clierchaut, par l'application du prin- 

 cipe de la continuité, la connexité de ces trois feuilles, 

 on peut se borner à examiner les trois courbes d'inter- 

 section de ces feuilles par un plan perpendiculaire au 

 plan des .v. y, par exemple par le plan ,v = ". Pour sa- 

 voir comment les trois courbes se réunissent en une 



nouveau la courbe 





:0, maintenant la brandie où 



seule, l'autour considère des 

 valeurs de p et T où, à cer- 

 taines valeurs de .y, correspondent trois 

 valeurs de 5, et, à d'autres valeurs de .v, une 

 valeur unique de i. Soit ABPB'A' fig. 1 1 la 

 li"ne conuodale d'un système binaire dans 

 le plan i.v, y), R le point critique de contact, P le 

 point de plissement. Procédant de A vers P et 

 de -V vers P. la pression des phases coexistantes 

 du mélange binaire augmente; donc, pour .Vb> y 

 > .Yr, il Y a condensation rétrograde^de première espèce. 

 Si Be't B' représentent un couple de nœuds, où .y„'>.y„, 

 ces deux points font partie d'une 'même ligne isobare 

 BUD'B'. La ligure montre encore la ligne CPC formant la 

 trontière entre les phases homogènes stables et labiles ; 



pour cette ligne, on a : ;^ = 0. De plus, on y remarque la 



ligne CDKD'C, où ;^ = 0; le point K, à tangente verti- 

 cale, est caractérisé par la coïncidence de deux valeurs 

 de V, annulant — ,• Suivons le contour de la ligne iso- 



bare passant par B B'. A gauche de B, elle donne des 

 volumes plus petits que ceux de la li^ne conuodale, la 

 pression en B surpassant celle en A. En D. elle passe 

 parla pression minimum du mélange. En accord avec 

 l'augmentation de la pression sur la ligne conuodale 

 de A à P, ce point D se trouve à droite de B. En D. la 

 ligne isobare coïncide par un élément avec l'isotherme 

 de la concentration à .Vi,; ensuite, elle retourne a des 

 concentrations plus petites. En D', elle rencontre de 



la pression sur l'isotherme est maximum; donc, D' se 

 trouve à eauche de B. Et de D' elle marche vers des va- 

 leurs plus grandes de .y. Pour la valeur choisie de p, le 

 mélange binaire admet donc une série continue de 

 phases, à gauche de B des phases liquides, à droite de 

 B' des phases de vapeur. Entre B et D et entre B' et D'. 

 la ligne isobare coupe la ligne spinorfale en E et E'. 

 Ainsi, les phases métastables se trouvent entre B et E 

 et entre B' et E'; les phases entre E et E' sont labiles. 

 Une droite parallèle à OV, pour laquelle .v,, <;.y<;.yi,, 

 coupe la lif^ne isobare en trois points; pour toute va- 

 leur de ,v hors de Xb' et Ad, il n'y a qu'un volume 

 unique correspondant à la pression p. En représentant 

 Ç pour ces valeurs de T etde /) comme fonction de .y, on 

 trouve iflg. 2 une courbe à deux points de rebrousse- 

 ment D, D', deux ]ioints d'inflexion E, E', une tangente 

 doujjle BB', etc. En faisant croître la pression //, les 

 deux points D, D' de la ligne isobare se rapprochent l'un 

 de l'autre jusqu'à ce qu'ils coïncident en K. Pour des 

 pressions plus grandes que celle de K, la crête 

 D'E'FED de la surface a disparu. En examinant ensuite 

 la forme de la surface l d'un système ternaire aux 

 circonstances critiques des états liquide et 

 gazeux, l'auteur, à l'aide d'une étude détaillée, 

 détermine la forme particulière du point de 

 plissement, tellement dilférente de celle d'un 



point de plissement ordinaire qu'il croit devoir désigner 

 ce point comme point de plissement triple, etc. — 

 M. H. Kamerlingh Onnes présente, au nom de M. B. 

 Meilink: Sur la détermination do icmpùralares très 

 liasses. Quatrième partie (pour les parties précédentes, 

 voir lier, génér. des St., t. VII, pp. 732 et 891, t. XI, 

 p. lO'Oi. Comparaison du thermomètre de platine avec 

 le thermomètre à vapeur d'eau, t. Introduction; 2. Con- 

 struction du thermomètre à résistance; 3. Mesures avec 

 le pont de Wheatstone ; 4. La détermination du zéro. — 

 .M. A. P. N. Franchimont présente, au nom de M. P. van 

 Romburg, deux communications : 1° Sur la réaction de 

 l'acide nitrique sur des amides alliylés de l'acide p-to- 

 luène-sulfonique; 2° (Juelques autres substances de 

 l'huile éthériquc de Kaempt'eria Galanga L. La seconde 

 fait suite à une communication précédente [Rev. gêner, 

 des Se, t. XIII, p. 1511. 



3° Sciences naturelles. — MM. C. 'Winkler etG. van 

 Rynberk : Sur la fonction et la structure des atomes 

 dermiques du torse. 3« partie (pour les parties précé- 

 dentes, voir Bcv. gén. des Se, t. XII, p. 1132 : t. XIII, 

 p. l';2). Le résultat des expériences est que, dans 

 des circonstances favorables, les champs noyaux isolés 

 de la partie latérale de l'atome dermique admettent non 

 seulement la plus grande largeur, mais y sont consi- 

 dérablement plus larges qu'à un autre endroit quel- 

 conque. Ce résultat est bien important. En distinguant 

 entre champ noyau et champ marginal, les auteurs ont 

 introduit deux grandeurs en rapport mutuel. A chaque 



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