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HENRI BECQUEREL — LA RADIO-ACTIVITÉ DE LA MATIÈRE 



récemmenl que l'iiraniuni cmel uniquement des 

 rayons déviables, sous la réserve de l'existence de 

 rayons non déviables beaucoup moins actifs. Il 

 existe, en effet, une troisième espèce de rayons, 

 qui ne sont pas déviahles, mais sont extrêmement 

 pénétrants; ils ont été plus particulièrement mis 

 en évidence par M. Villard. 



Ainsi, le rayonnement des corps radio-adifs 



Fig. 6. 



liavons ilcviables et non déviahlos du radium. 



comprend trois espèces de rayons : des rayons dé- 

 viables par un champ magnétique, qui paraissent 

 identiques aux rayons cathodiques; des rayons 

 non déviables de deux sortes, les uns très absor- 

 bables, les autres qui ressemblent à des rayons X 

 1res pénétrants. L'uranium émet surtout la pre- 

 mière espèce, le polonium n'émet que la seconde, 

 et le radium émet les trois à la fois. 



III 



Revenons aux rayons déviables. On peut leur 

 appliquer la théorie matérielle édifiée par Sir W. 

 Crookes et M. .1. J. Thomson, et l'on en vérifie les 



Fjg. "■ — A rcx théoriques formés, dans l'air et dans li' 

 vide, par les rayons déviahirs. 



conséquences avec la plus grande facilité. Dans un 

 champ magnétique uniforme, les trajectoires per- 

 pendiculaires au champ sont des circonférences de 

 rayon p qui ramènent le rayonnement au point 

 d'émission. Pour une émission oblique faisant 

 l'angle a avec le champ, les trajectoires sont des 

 hélices qui s'enroulent sm- des cylindres de rayon 

 csina. En plaraut sur une plaque photographique 

 horizontale, parallèle au champ uniforme, une pe- 

 tite cuve en plomb contenant quelques grains de 



baryum radifère formant une source de très petit 

 diamètre, le rayonnement est ramené sur la plaque 

 et l'impressionne d'un seul côté ; un faisceau de 

 rayons simples, émis dans le plan normal à la pla- 

 que et parallèle au champ, doit figurer théorique 

 ment un arc d'ellipse dont les axes .sont dans le rap- 

 port des nombres 2 et t.. L'épreuve ci-contre (flg. 7 

 montre ces arcs théoriques, obtenus en renversant 

 le sens du champ, l'un dans l'air, l'autre dans le 

 vide, sur une plaque enveloppée de papier noir : 



E/trcuvi 

 viable 



iniiulrant I:i 'i ! ^/•■■r^i^uj 'Ir^ r.r 

 dans le chinnp ma'jnvtique. 



l'intensité du champ magnétique était environ 

 4.000 unités C. G. S. 



Si l'on n'enveloppe pas la plaque photographique 

 et si l'on dispose sur celle-ci diverses bandes de 

 papier ou de métal, formant écrans, on observe, 

 dans l'impression du rayonnement dispersé par 

 le champ magnétique, des sortes de spectre- 

 d'absorption. A chaque trajectoire de courbun- 

 différente correspondent des rayons de vitesses 

 différentes, qui ont des pouvoirs de pénétratioiÈ 

 différents. 



Voici un exemple de ces épreuves obtenu dans 

 un champ de l.T-iO unités C. (J. S. environ (fig. K ; les 



Ki^'. 9. — Impression due à des rayons secondaires, provo- 

 qués par des rayons traversant un trou étroit. 



écrans sont une bande de papier noir, une bande 

 d'aluminium de 0'"'",10 d'épaisseur et une bande de 

 platine de 0'°'",()',i d'épaisseur. Pour avoir un spectn' 

 pur t('l qu'en chaque point de la plaque il n'arrive 

 qu'un faisceau dont les trajectoires aient la même 

 courbure, on doit assujettir le rayonnement issu de 

 la source ponctuelle à passer par un trou étroit. Le 

 résultat est le même que le précédent, comme le 

 montre la figure 9. Celle-ci fait encore voir une im- 



