HENRI BECQUEREL — LA RADIO-ACTIVITÉ DE LA MATIÈRE 



607 



pression très intense, due à des rayons secondaires 

 provoqués par les rayons qui étaient arrêtés par 

 une gouttière de plomb recouvrant la source, et 

 dans laquelle était pratiquée l'ouverture qui don- 

 nait passage au spectre pur. 



L'absorption varie avec la distance des écrans à 

 la source radiante, et des rayons qui sont arrêtés 

 par un écran placé sur la plaque peuvent traverser 

 ce même écran, lorsque celui-ci est interposé sur 

 leur trajet, près de la source. 



Ces expériences laissaient peu de doutes sur 

 l'identité du rayonnement déviable et des rayons 

 cathodiques. Cependant, il était nécessaire de dé- 

 montrer qu'ils transportent des charges d'électricité 

 négative et qu'ils sont déviés par un champ élec- 

 tiique. 



M. et M"" Curie, dans une très belle expérience, 

 ont montré que les rayons du radium chargent né- 

 gativement les corps qui reçoivent le rayonnement 

 et que la source se charge elle-même positivement. 

 Four cette double expérience, il est nécessaire que 

 tous les conducteurs et la source elle-même soient 

 enveloppés complètement de matières isolantes, 

 telles que la paraffine. Pour la préparation active 

 étudiée, la charge était de 4.10-'' unités C.G.S. par 

 centimètre carré de surface radiante et par seconde. 



De mon côté, je suis parvenu à mettre en évi- 

 dence et à mesurer la déviation électrostatique en 

 projetant sur une plaque photographique l'ombre 

 déviée d'un écran plan perpendiculaire au champ. 

 L'un des appareils est représenté ci-dessous (fig. 10), 



Fig. 10. — Appareil projetant sur une plaque photogra- 

 phique l'ombre d'un écran plan perpendiculaire au champ 

 magnétique. 



ainsi que l'une des épreuves obtenues (fig. 11), dans 

 laquelle, sur les deux moitiés d'une même plaque, 

 apparaissent les ombres déviées correspondant au 

 renversement du clîamp électrique, dont l'intensité 

 était environ 1,02.10'-. 

 L'hypothèse balistique attribue ces phénomènes 



à l'existence de masses matérielles transportant des 

 charges d'électricité négative avec une vitesse con- 

 sidérable. Soit m la masse matérielle d'une parti- 

 cule, e sa charge, v sa vitesse. On sait que, dans un 

 champ magnétique d'intensité H, le rayon de cour- 



Fig. 11. — Epreuve obtenue avec l'appareil de la figure lu. 



bure p de la trajectoire circulaire est donné par la 

 relation : 



'^ e — 



La valeur numérique du produit Hp peut servir à 

 caractériser la nature de chaque rayon simple. 

 D'autre part, dans un champ électrique d'intensité 

 F, le paramètre de la trajectoire parabolique est : 



m i ' 

 e F" 



La connaissance de ces deux grandeur.s donne — et 



e 



V. Pour une valeur de Hp= 1.600, j'ai obtenu 



approximativement F ^1,6.10" et — = lO''. Ces 



nombres sont tout à fait de l'ordre de grandeur de 

 ceux auxquels conduisent les mesures faites avec 

 les rayons cathodiques et les considérations théo- 

 riques relatives à l'expérience de Zeeman. 



Des nombres ci-dessus, on déduit que, par le fait 

 du rayonnement déviable considéré, il s'échappe- 

 rait, par chaque centimètre carré de surface ra- 

 diante, 1,2 milligramme de matière en un milliard 

 d'années. 



En étendant ces mesures à des rayons de diverses 

 natures et bien déterminés, on doit reconnaître si 



le rapport — est constant ou variable d'un rayon à 



un autre, et si ceux-ci ne diffèrent pas uniquement 

 par leur vitesse. Je n'ai pas terminé les expériences 

 que j'avais entreprises pour résoudre cette question 

 fondamentale; mais récemment M. Kaufmann s'est 

 proposé de l'élucider. Il a combiné, à angle droit, 

 l'action magnétique et l'action électrique; malheu- 

 reusement l'expérience, qui est difficile, ne lui a 

 donné qu'une seule plaque bonne à mesurer. Pour 

 des valeurs de Hp comprises entre 1.800 et 4.600, 



il a trouvé que le rapport — variait de 1,3.10' à 



0,6.10% et la vitesse v de 2,3.10'" à 2,8.10". 



