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4b secondes, la valeur de B au centre du cylindre est 

 importante comparativement à sa valeur à "la surface, 

 et le déplacement de phase entre les deux est relative- 

 ment faible. Avec une force magnétique moyoum', 

 correspondant à la plus haute valeur de la perméabililé 

 du fer, la valeur de B au centre devient faible et est 

 accompagnée d'un déplacement de phase considérable : 

 En effet, avec une période de 22,5 secondes, B au 

 centre change totalement de signe par rapport à B h la 

 surface, c'est-à-dire que le retard de phase est de 180°. 

 Avec une grande force magnétique, la valeur de B au 

 centre redevient importante, et le déplacement de 

 phase redevient faible. 



Avec une période de 360 secondes, les troubles ci- 

 dessus mentionnés existent encore, mais ils sont très 

 faibles. Des effets semblables à ceux qui viennent 

 d'être décrits ont été observés sur un cylindre en fer 

 soumis à une force magnétique alternante. 



L'auteur en conclut qu'avec une force magnétique 

 appliquée axialement à un cylindre d'un diamètre 

 donné, les effets sont plus importants que pour un 

 même cylindre (de longueur égale au diamètre) tour- 

 nant dans un champ magnétique, à la même vitesse, 

 et pour des valeurs correspondantes de la densité d'in- 

 duction superlicielle. Les résultats de ces expériences 

 ont été étendus à des cylindres semblables, de dimen- 

 sions différentes, par une application de la loi des 

 carrés. 



On a encore examiné les effets des courants in- 

 duits dans l'armature d'une certaine classe de mo- 

 teurs à induction. Il a été prouvé que, pour des plaques 

 de fer de 0,1 centimètre d'épaisseur, la distribution ne 

 s'éloigne pas beaucoup d'une distribution uniforme 

 lorsqu'elles tournent dans un champ magnétique dont 

 la direction est dans le plan de la plaque, pour des 

 fréquences inférieures à 180. 



En se basant sur l'hypothèse de Lord Kelvin, d'après 

 laquelle le magnétisme terrestre tourne autour de la 

 Terre dans la direction du Soleil avec une période de 

 ' 960 ans par rapport à la Terre, l'auteur indique que, 

 dans un cylindre semblable en tous points à celui avec 

 lequel on a expérimenté, mais ayant un diamètre égal 

 à celui de la Terre, une période de 060 années produi- 

 rait des effets magnétiques et l'di'Ctriques semblables à 

 ceux qui pourr.iiriit, iln- dlisrrv.s dans le cylindre qui 

 aservi aux cxiic'! ii'in > - pi'Ti'il'iiii's s'il pouvait tourner 

 avec une [ifiindi' iursqu'' ilcux millions de fois aussi 

 grande que la plus grande vitesse atteinte dans ces 

 expériences. D'un autre côté, avec un cylindre d'un 

 diamètre de 0,0000001 centimètre, 7 X 10" révolutions 

 par seconde produiraient les troubles observés dans 

 ces expériences. 



H. Raniag-e : Étude comparative du spectre, 

 des densités et des points de fusion de quelques 

 groupes d'éléments et du rapport de ces propriétés 

 à la masse atomique. — Voici les 19 élc-uunts dont 

 l'auteur a étudie' les propriétés : 1" lithium, sodium, 

 potassium, rubidium, cwsium; 2" cuivre, argent, or; 

 i" magnésium, zinc, cadmium, mercure ; 4° calcium, 

 strontmm, baryum ; 5° aluminium, gallium, indium et 

 thallium. Les spectres de flamme des métaux sont 

 beaucoup plus simples que les spectres d'arc ou d'étin- 

 celles; on peut les considérer comme les spectres 

 fondamentaux des métaux. Ils fournissent des données 

 purement expérimentales, grâce auxquelles on peut 

 commencer la recherche des lois qui régissent la dis- 

 tribution des lignes dans le spectre et par lesquelles 

 on peut étudier les rapports des propriétés physiques 

 et chimiques des métaux avec leurs spectres. L'auteur 

 a tracé des diagrammes avec les fréquences d'oscil- 

 lations des lignes dans le spectre fondamental, ou les 

 densités, ouïes points de fusion des métaux comme 

 abscisses, et les masses atomiques, ou une fonction 

 de celles-ci, comme ordonnées. Les lignes correspon- 

 dantes dans le spectre homologue sont réunies par des 

 traits dont quelques-uns sont droits, mais dont la 



plupart sont courbes. Les densités et les points de 

 fusion sont unis de la même manière. 



M. Ramage a observé les faits suivants dans l'étude 

 (1rs di;i:jraiiimes : 



1" l.rs métaux étudiés peuvent être classés en divers 

 groupes suivant les caractères de leurs sp.ectres. Les 

 éléments de chaque groupe semblent avoir une cons- 

 titution atomique analogue; 



2" Les lignes de jonction entre les membres des 

 groupes chimiques ne sont pas continues; il y a des 

 interruptions. Celles-ci se produisent entre les métaux 

 sodium, magnésium et aluminium, et les métaux de 

 leurs groupes respectifs avec des masses atomiques 

 plus élevées. L'interruption entre les séries accentuées 

 des spectres du groupe de l'aluminium est très faible ; 

 celle qui existe entre les séries diffuses est très mar- 

 quée et correspond à des changements accusés dans 

 les densités et les points de fusion de ces éléments; 



3° La cause du déplacement des lignes correspon- 

 dantes dans quelques spectres strictement homologues 

 est intimement liée avec les masses atomiques. Le 

 déplacement des séries subordonnées du potassium, 

 rubidium et cœsium est approximativement propor- 

 tionnel à la masse atomique, tandis que le déplacement 

 des séries principales est presque proportionnel au 

 carré de la masse atomique ; 



4" Un second diagramme, tracé d'après le spectre 

 et les carrés des masses atomiques, montre que les 

 lignes qui réunissent les membres correspondants des 

 doublets et triplets homologues se rapprochent l'une 

 de l'autre à mesure que la masse atomique décroit, et 

 se coupent sur la ligne de masse atomique nulle. Les 

 spectres du potassium, rubidium et cœsium varient 

 régulièrement avec la masse atomique , et il serait 

 |iiissilile d'exprimer les séries de ce spectre par une for- 

 mule dans laquelle la masse atomique seule varierait. 



Il y a des difficultés évidentes à modifier dans ce 

 sens la formule de Kayser et Runge ; mais la formule 

 de Rydberg est plus générale et les constantes sont 

 plus facilement -calculables. La formule et la méthode 

 de Hydberg donnent de meilleurs résultats pour les 

 séries subordonnées que pour les séries principales et 

 pour les séries dans le spectre des éléments de masse 

 atomique faible plutôt que pour celles des éléments à 

 masses eleMM's. On obtient les meilleurs résultats pour 

 les seiirs piincipales des trois métaux quand, dans 

 la foniiule (le Kydberg : 



o = n^ — ■ 



N„ 



on fait 



et 



= 33.349 — a'tt'2: N„ = 109.6'Î3 



[j. = [l,19126-f 0,00103W-f- 10,04377 -1-13 W2X 10-") (1 — 31-"')], 



21 = 10*).-'; a = 0,2233; \V = masse atoaiique,et n! = l,2,3, ... 



Cette formule donne les secondes séries principales 

 des trois métaux; les premières séries principales sont 

 obtenuesen augmentant la valeur de jx de 182\V=X10'"*. 

 L'accord entre les nombres observés et calculés 

 est très satisfaisant. La formule, quoique empirique, 

 comprend seulement sept constantes dont on peut 

 disposer, et elle représente, dans la table donnée 

 dans le mémoire, trente-deux lignes. 



Elle fournit ainsi une évidence frappante pour 

 l'identité fondamentale du type des spectres des trois 

 métaux auxquels elle se rapporte, et indique que 

 leur différence dépend seulement de la masse atomi- 

 que. Cette évidence est encore conlirmée lorsqu'on se 

 souvient qu'étant seulement une approximation à une 

 formule inconnue, elle s'en rapprochera naturellement 

 plus pour de grandes valeurs de |J^ que pour de petites. 



Une autre preuve qui vient à l'appui de ces vues est 

 donnée par les observations sur les séries subor- 



