ACADE3IIES ET SOCIETES SAVANTES 



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wutls par rc.sont moins nombreux que l'indique la foi- 

 inule ii-(les.sus. Le rapport des résultats est 1,3 à une 

 fréquence de 1 360, et il est constant pour toutes les 

 valeurs de la densité d'induction. A une fréquence de 

 1/43, ce rapport varie de 1,4 à 1,7 pour de hautes et de 

 faibles valeurs de la densité d'induction ; mais il est 

 de 3,1 pour une valeur moyenne. On observe un 

 eflet semblable, quoique moins frappant, à une fré- 

 quence de 1/90. L'explication de ce phénomène est 

 qu'avec des forces intermédiaires, à ces fréquences, il 

 se produit une très sirande accumulation d'induction à 

 la surface ; de plus, comme la forme d'onde de la force 

 électroraotrice près de la surface du cylindre, dans 

 toutes les expériences, est plutôt rectangulaire, la dissi- 

 pation de l'énergie par centimètre cube est moindre 

 que ne rindii|ue la formule ci-dessus, puisqu'ici la 

 forme d'onde est supposée être une courbe sinusoïdale. 

 En supposant que la force électromotrice à la surface 

 est vTainient rectangulaire, la formule obtenue par la 



, . . 2,08 B'IT 



représentation graphique est ,„,, 



lO^p 

 Après avoir concilié les résultats de l'expérience avec 

 ceux de la tlii'orie, l'auteur compare la dissipation de 

 l'énergie dans des champs magnétiques tournants et 

 alternants. Il fait remarquer que, dans le cas de pla- 

 ques circulaires dont le diamètre est très grand com- 

 paralivement à l'épaisseur, et .dans lesquelles les lignes 

 de force sont distribuées uniformément dans le plan de 

 la plaque, le champ tournant dissipe environ 1,7 fois 

 autant d'énergie qu'un champ magnétique alternant 

 dans le même temps. Les résultats sont cependant 

 beaucoup influencés par la variation de la forme 

 d'onde, et même, lorsque les lignes de force sont con- 

 linées an plan de la plaque, condition que l'on ne ren- 

 contre pas toujours dans la pratique, le degré de dissi- 

 pation de l'énergie, pour une densité d'induction 

 moyenne donnée, peut être considérablement réduit, si 

 la distribution de l'induction magnétique est telle 

 qu'tdie puisse donner une forme d'unde plus rectangu- 

 l.iiic à la force électromotrice induite. 



J.-W. GifTord : Les indices de réfraction de la 

 fluorite. du quartz et de la calcite. — L'autinir a éta- 

 bli des (ailles indiquaul Ic-s indices de iélia<li(in de la 

 lluorite, du quartz et de la calcite pour vingt-six lon- 

 gueurs d'onde, depuis la longueur d'onde '.ÙDOKb jus- 

 qu'à la longueur d'onde 1852 Al incl.us, à lo^C, et les 



I iM niiiiMils de température de la réfraction. Une nou- 

 '.'■lli' nii'-lliode d'observation a été adoptée pour obtenir 

 iiiir iziande précision. Les prismes sont polis sur trois 

 ' "lis, et les déviations sont mesurées à chacun des 



II '■i- angles. Les indices sont calculés d'après la formule 



sini(D-|-60") 



La dillV-rence des angles des prismes de 60° est, dans 

 chaque cas, moindre que quatre secondes d'arc: 

 l'erieiir introduite dans l'indice est alors moiiidie 

 que 0,000.001. Par conséquent, il n'est pas nécessaiic 

 di- ■ mesurer les angles avec beaucoup de précision. 

 Huelques-uns des rayons du colliinateur sont rélléchis 

 p.ii la base du prisme et outrent dans le télescope. 

 L'image de la fente ainsi obtenue ne coïncide avec 

 l'image réfractée que lorsque la déviation minimum 

 est atteinte. En construisant le cercle du goniomètre, 

 on a tiaci', au moyen de la machine à graver, une petite 

 raie de chacjui- côté de chaque division. A l'aide de 

 deux petites lampes électriques placées derrière le mi- 

 croscope de lecture, on peut faire apparaître l'une 

 des raies ou l(Uites les deux sous l'aspect de fines lignes 

 blanches. A l'aide de' libres de quartz, on prend les 

 mesures sur chacune d'elles et on établit la moyenne. 

 On fait une correction pour l'erreur du microscope de 

 lecture; des précautions spéciales ont été prises pour 

 assurer la justesse optique des prismes. 



REVUE GÉNÉRALE DES SCIENCES, 1902. 



Voici une estimation approximative de l'erreur totale 

 pour 119 indices de la table : 



33 ne dépassent pas 0,0000023 



39 — 0,0000034 



31 — 0,0000084 



l.'i dépassent 0,0000084 



1 atteint mais ne dépasse pas .... 0,0000130 



Quelques indices pour le quartz gauche sont indiqués, 

 ainsi qu'une rapide détermination des gravités spéci- 

 fiques des quartz droit et gauche. L'auteur donne aussi 

 les dispeisi.piiN pai lirlbs .-1 proportionnelles de la fluo- 

 rite, du (|u;iii/ cl ,\i- l:i i-alcite pour le spectre visible, 

 puis leurs rniiil.iii;ii>nns de lentilles, ainsi qu'une liste 

 des longueurs focales pour l'unité et une table de courbes 

 pour tout le spectre avec des ordonnées pour une lon- 

 gueur moyenne focale de 0.98o inillimètrHS. 



AI. Findiay : Note préliminaire sur une mé- 

 thode de calcul des solu'bilités et des constantes 

 d'équilibre des réactions chimiques, et sur une 

 formule pour les chaleurs latentes de vaporisation. 

 — Si K et H' représentent les rapports des tempéra- 

 tures absolues auxquelles deux substances ont la même 

 solubilité, l'auteur montre (|ue R = R'-f-e(/' — t), où c 

 est une constante ayant une faible valeur positive ou 

 négative, et t et i' sont les températures auxquelles une 

 des substances a les deux valeurs de la solubilité en 

 question. La formule est précisément la même que 

 celle que Hamsay et Young ont trouvée pour les pres- 

 sions de vapeurs '. Lorsque la courbe de solubilité 

 d'une substance est donnée, il est alors possible de 

 calculer la solubilité d'une seconde substance, pourvu 

 que l'on connaisse la solubilité de la dernière substance 

 à deux températures différentes. 



L'auteur indique que cette méthode peut être appli- 

 quée au calcul des « constantes d'équilibre » des réac- 

 tions chimiques. 



Il est, de plus, démontré que si L, est la chaleur 

 latente de vaporisation connue d'une -substance à la 

 température absolue T,, et L., la chaleur latente d'une 

 seconde substance à la température Tj, à laquelle la 

 luession de vapeur de la seconde substance est égale à 

 celle de la première à la température ï,, alors L,/L, 

 = T,=='/T..-''. 



Une formule moins exacte, mais plus simple, est la 

 suivante : L, = L.T/. Ces formules parai.ssent ne plus 

 être exactes lorsque la pression est supérieure à 10.000- 

 2(1.1)00 niilliiiLèlrcs. 



J. Dewai- : Les volumes spécifiques de la va- 

 peur d'oxyg'ène et de la vapeur d azote au point 

 d'ébullition de l'oxygène. — liaiis un .Mémuire sur 

 M le point irébullition de riiy<lrogène liquide déter- 

 miné par le thermomètre à gaz hydrogène et hélium », 

 M. Dewar a indiqué qu'un thermomètre à gaz à volume 

 constant, rempli avec de l'oxygène gazeux ayant une 

 pression d'environ 800 millimètres, à 0°C, donne une 

 valeur très précise du point d'ébullition de l'oxygène 

 liquide. Comme il semblait nécessaire de conllriher ce 

 ri'sullat indirectement, on a essayé de déterminer la 

 densité de vapeur de l'oxygène à son point d'ébullition 

 par pesée directe, dans l'intention, si les résultats de 

 l'expérience étaient encourageants, de répéter ce tra- 

 vail sur une plus grande échelle et avec de plus grandes 

 précautions. Comme, jusqu'à présent, il semble qu'au- 

 cune déterminalion plus précise n'ait été faite, les 

 résultats des premières recherches ont été présentés à 

 la Société Hoyale. Ils donnent, dans chaque cas, avec 

 une grande précision, les volumes spécifiques qui n'ont 

 jamais été déterminés directement. 



Deux flacons A et B, déplaçant au(an( que pos- 

 sible la même quantité d'air, .sont équilibrés sur une 

 balance d'Œrtling. Le flacon B est resté sur un pla- 

 teau de la balance pendant toutes les pesées, tandis 



' Phil. Macj.. 1S90, t. XX, 33. 



