.1. 1IAA(; — SUR l.r'.S l'KIXCll'KS I)K LA MKCAMQL'K 



83 



absolues obtenues en faisant agir successive- 

 ment et séparément chacune des perturbations. 



Ih'tictidns. — |{c|)renons notre point M, placé 

 dans un milieu déterminé (^t soumis, par consé- 

 quent, à une certaine loi de force rcdativc; /). 

 Assujottissons-Ie maintenant à rester en contact 

 avec certains autres points matériels, consli- 

 tuant des obstacles extérieurs, fixes ou mobiles, 

 déformabh^s ou non. Les mouvements que peut 

 alors prendre le poi!il .M ne sont plus les mêmes 

 qu'auparavantetconstituent une nouvelle famille, 

 l'ar suite, la loi de force (/') s'est nécessairement 

 Iransfoiinée. Autrement dit, les obstacles intro- 

 duits constituent une perturbation du milieu, 

 ilont l'elfet est la création d'une certaine force 

 absolue, que nous ajipelons /i/ rceictinn c.vercre 

 par ces ob.sliicles sur le point M. 



Nous avons dit plus haut que nous assujettis- 

 sions le point M à rester en contact avec d'au- 

 tres points, (^ue faut-il exactement entendre 

 par là i' Il ne peut s'agir évidemment d'une coïn- 

 cidence géométrique, puisque aussi bien nous 

 n'avons pas alfaiie à des points géométri([ues. 

 Pour préciser la signilicalion de ce contact phy- 

 sique, il faudrait pénétrer, plus que nous ne 

 l'avons fait, dans la conslilution de la malieie. 

 L'étude a])profondie de la natuie des réactions 

 est une question fort délicate, que nous ne pou- 

 vons aborder ici. Contentons-nous de dire qu'on 

 peut admettre, d'une façon géneialc, que deux 

 points matériels M et M' exercent l'un sur l'au- 

 tre, quelle que soit leur position relative, une 

 certaine force absolue, dirigée suivant MM', 

 mais qui ne devient sensible qu'à la condition 

 que la distance MM' soit sullisamment petite. 

 En outre, ces deu.x réactions sont égales et 

 opposées. 



Voilà un quatrième axiome : rasiorup (ou prin- 

 cipe) de rcgdiilc de l'action et de la réaction. 



Forces lie liaison. — Dans la pratique, les liai- 

 sons sont toujours réalisées jnatériellement par 

 des contacts entre points matériels. Les forces de 

 liaison qui en sont la conséquence ne sont donc 

 pas autre chose que des réactions. 



L'expression farces de liaison est surtout 

 employée en Mécanique analytique, parce qu'elle 

 dispense de préciser la nature et la distribution 

 des réactions. 



Problème général de la Di/naniicjue. — Voyons 

 maintenant à quoi correspond pratiquement le 

 problème général de la Dynamique. 



Imaginons un système matériel placé dans un 

 milieu déterminé. On peut admettre que des 



expériences préliminaires, faites sur ce système, 

 ou sur d'autres systèmes lui ressemblant plus ou 

 moins, ont permis d'établir, tout au moins d'une 

 manière; approximative, la loi de forces relatives 

 à laciueili; obéit ce système. C'est ainsi que, si le 

 système; (;st seulement pesant, on s'appuiera sur 

 les expériences relatives à la chute des <;orps (et 

 à la r(;sistance de l'air, si le système se meut dans 

 l'air). S'il est soumis à des forces électriques ou 

 magn(''liques, on s'appuiera sur les lois ex|)éii- 

 menlales de l'idecliicité ou du magnétisme. 



Si, outre ces forces connues, il existe des réac- 

 tions, on pourra être <d)ligé de faire des hypo- 

 thèses supplémentaires sur celles-ci, hypothèses 

 qui seront d'ailleurs encore dictées pardes ex[)i;- 

 riences particulières et qui, en fait, sont les lois 

 du frottement. 



Cela jjosé, on mettra le problème en équations. 

 On intégrera, si on le peut, et l'on sera conduit 

 à prévoir le mouvement que doit prendre le 

 système, pour des conditions initiales données. 

 Si les lois de forces sur lesquelles on s'est appuyé 

 ne sont pas erronées, le mouvement prévu do't 

 coïncider, dans une certaine approximation, avec 

 le mouvement observé, si l'on réalise l'expérience. 



Toutes les fois qu'il existe des divergences 

 entre les deux catégories de résultats, on admet, 

 non pas que les princi])es de la Mécanique sont 

 faux, mais que la loi de forces a été mal déter- 

 minée, (^n cherche les forces étrangères qui ont 

 pu être oubliées ou Ton corrige celles qui étaient 

 inexactes, .lusquà présent, cette façon de pro- 

 céder a toujours été couronnée de succès et c'est 

 en cela qu'il faut voir /'««/c/z/c ^'érification des 

 a.riomes île la Mécanique. 



Logii(uement, il n'est pas impossible qu'on 

 découvre un joui' un phénomène qui soit rebelle 

 à toute explication reposant sur les principes 

 actuels. Ce jour-là, le Mathématicien devra chan- 

 ger ses définitions et ses conventions, s'il ne veut 

 pas poursuivre une science sans utilité pratique, 

 et le Physicien devra changer ses lois. Mais c'est 

 là le sort de toutes les théories qui veulent expli- 

 quer une catégorie étendue de faits. Elles s'adap- 

 tent, parfois merveilleusement, à la Nature, pen- 

 dant plusieurs siècles, puis tombent dans 

 l'oubli, parce qu'une expérience est venue arrêter 

 leur essor. Elles n'en ont pas moins rendu 

 d'immenses services et acquis le droit à la recon- 

 naissance des savants futurs, quand bien même 

 elles les feraient sourire. 



Toutefois, malgré les idées émises par quelques 

 physiciens contemporains, il ne nous semble pas 

 que la Mécanique classique soit sur le point de 

 disparaître, du moins tant qu'il ne s'agira que 

 de l'utiliser poirr l'explication des phénomènes 



