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CHRONIQUE ET CORRESPONDANCE 



ainsi reconnu que l'énianation parait jiroduite directe- 

 ment par le radium et qu'elle est caractérisée par un 

 rayonnement y. dont le parcours est k cm. La vitesse de 

 destruction n'est pas extrêmement rapide; la décrois- 

 sance est de moitié en 3, 81 jours. 



L'émanation est la cause des phénomènes de radio- 

 activité induite ; sa destruction est accompagnée de la 

 formation successive (le divers constituants qui se dépo- 

 sent sur les parois solides et qu'on désijj;ne sous les 

 nomsde radium A, radium B,radiumC, puis radium D,E, 

 F; mais, à cause de la très faillie vitesse de transforma- 

 tion, les derniers termes n'interviennent y:uère dans les 

 phénomènes observés avec l'émanation. Au contraire, 

 l'activité des radiums A, B, et C, qui sont produits d'une 

 manière continue par l'émanatiou, accompagne pres- 

 que toujours l'activité de celle-ci. Si l'on introduit de 

 l'émanation exempte de dépôt actif dans un récipient, 

 les différents constituants de ce dépôt sont produits 

 dunemanière continue, etaubout d'un certain temps un 

 état de réfjime s'établit entre ces dill'érents constituants et 

 l'émanation, en sorte que l'on peut, à chaque instant, 

 considérer la quantité de dépôt actif comme sensible- 

 ment proportionnelle à la quantité d'émanation pré- 

 sente. 11 en résulte que, pour déterminer la concentra- 

 tion de l'émanation, on j)eut mesurer le rajonnemenl 

 total, ou même le rayonnement émis par l'un des 

 constituants de l'activité induite. C'est ce qu'on fait le 

 plus souvent ; on peut, par exemple, déterminer la 

 quantité d'émanation par l'intensité du rayonnement y 

 émis par le vase qui la conlient, alors qu'elle-même 

 n'cmet pas de raj'ons •/ et que ceux-ci proviennent 

 entièrement du radium C. 



L'émanation, caractérisée par les propriétés radioacti- 

 ves ci-dessus, se comporte absolument comme un gaz 

 au point de vue physique. C'est ce quia été mis claire- 

 rement en évidence par P. Curie. 



Les différents essais qui ont été faits dans le but de 

 faire entrer l'émanation dans une combinaison chimique 

 ont complètement échoué, de telle sorte qu'elle se pré- 

 sente comme un gaz inerte faisant partie de la famille 

 de l'argon. Cette circonstance est très favorable pour effec- 

 tuer sa concentration, car elle permet de débarrasser 

 l'émanation de tous les gaz susceptibles d'être absorbés 

 par des réactifs chimiques ( hydrogène, gaz carbonés, 

 oxygène, azote, etc. ). A|irès l'élimination de ces gaz, 

 l'émanation ne peut être accompagnée que par ceux de 

 la famille de l'argon et de l'hélium. 



L'émanation est très facilement absorbée par le char- 

 bon, principalement par le charbon de noix de coco. 

 A la température ordinaire, le charbon peut alisorber 

 la presque totalité de l'émanation mélangée à d'autres 

 gaz, même lorsque sa concentration est très faible. 



Enfin l'énianation [losséde la très curieuse propriété 

 de se condenser sur les pari>is solides refroidies à basse 

 température Cette condensation se produit à peu près 

 complètement et assez brusquement à partir d'une cer- 

 taine température, de telle sorte qu'on a pu parler d'une 

 température de condensation; avant cette température 

 ( — i55"), la condensation est sensiblement nulle, et 

 à partir de cette température, elle devient très rajii- 

 dement oomplèle. Cette condensation ne peut d'ailleurs 

 être considérée comme une liquéfaction ou une congé- 

 l.iticm, elle doit plutôt être assimilée à un phénomène 

 d'absorption sur la paroi refroidie. 



M. Drbierne'a publié récemment la relation des 

 expéricncps (ju'il a entreprises en vue d'établir une 

 démonstr^ilion définitive de la nature matérielle de 

 l'émanatifin et de son caractère d'élément chiuii(pie par- 

 ticulier et d'éliminer ainsi l'hypothèse, qui ne pouvait 

 être rejetce a jtrinri, d'une émanation constituée seule- 

 ment par des centres d'énergie particuliers, lia réussi 

 à préparer l'émanation à un état sulVisammenl concentré 

 pour pouvoir mettre en évidence ses propriétés de gaz 



1. Aiin. de Physique, 9* série, t. III, p. 18; 1915. 



matériel, et étudier son spectre dans de petits tubes de 

 Plucker. 



Ces tubes, d'une longueur de 3 à 4 cm., ont un 

 volume de 2 à /( mm 3. La lumière de décharge dans 

 l'émanation est très brillante et très blanche, et le 

 spectre a pu être photographié. Lorsque l'émanation 

 est pure, la pression diminue très rapidement pendant 

 la décharge jusqu'à devenir très faible, et la décharge 

 passe de plus en plus difficilement; si l'on chauffe le 

 tube, la pression augmente de nouveau, mais elle ne 

 revient jamais à sa valeur primitive. M. Uebierne pense 

 que l'émanation est absorbée par le platine que pulvé- 

 rise le passage de la décharge et qui se dépose en face 

 des électrodes; il y a sans doute là un phénomène de 

 condensation analogue à celui que produit le charbon. 



H est donc difficile d'observer la disparition progres- 

 sive de l'émanation; mais on peut très bien constater 

 les raies de l'hélium qui prend naissance dans les trans- 

 formations successives de l'émanation. Ces raies sont 

 totalenient absentes si l'on observe le spectre peu de 

 temps a]>rès l'introduction de l'émanation pure; le 

 lendemain, elles sont déjà très visibles et leur intensité 

 va en croissant peu à peu. 



L'émanation est une substance radioactive et, 

 comme pour toutes les substances radioactives, sa 

 transformation en radium A, B, C, etc., s'effectue sui- 

 vant une loi exponentielle simple, caractérisée par une 

 constante^. On a déjà pu observer que cette loi n'est 

 pas influencée par les diverses circonstances extérieures, 

 notamment par la température, mais toutes les expé- 

 riences ont été faites sur des substances radioactives 

 très diluées. En ijarticulier, les recherches sur l'émana- 

 tion ont porté en fait sur lémanation mélangée à une 

 très forte proportion d'air. 11 était intéressant de voir 

 si la transformation de l'émanation pure s'effectuait 

 suivant la même loi, caractérisée par la même exponen- 

 tielle. Al. Debierne a mesuré simultanément la vitesse 

 de transformation de l'émanation pure à la pression 

 atmosphérique et celle de l'émanation mélangée à l'air; 

 les résultats ont été identiques. 11 est également très im- 

 portant de savoir s'il est possible d'exercer une influence 

 sur la vitesse des transformations radioactives en fai- 

 sant agir des agents physiques déterminés sur les 

 substances en voie de transformation. M. Debierne a 

 essayé l'action du champ magnétique et des décharges 

 électriques sans obtenir d effet certain. 11 y aurait d'ail- 

 leurs intérêt, pense M. Debierne, à reprendre ces expé- 

 riences en augmentant leur précision, de manière à 

 pouvoir mettre en évidence une variation de la cons- 

 tante radioactive de l'ordre de quelques millièmes, ce 

 que ne permettait pas la méthode utilisée par M. De- 

 bierne. Il faudrait pour cela perfectionner beaucoup les 

 procédés de mesure et les dispositifs utilisés; cela repré- 

 senterait un gros travail, mais qui ne serait pas dispro- 

 portionné à l'importance de la question à résoudre. 



Les constantes «lu radium. — Les constantes 



du radium données jusqu'à présent dans la littérature 

 se rapportent presque toutes à la préparation étalon 

 de Huthcrford-Boltwood, d(mt la teneur en bromure de 

 radium était considérée comme égale à 3,69 nigr. Après 

 comparaison de cette dernière avec l'étalon interna- 

 tional qui se trouve au Bureau des Poids et Mesures de 

 Sèvres, cette teneur a dû être ramenée à 3.5 1 mgr. Il 

 en résulte que les constantes du radium doivent 

 être modifiées et prendre actuellement les valeurs 

 suivantes ' : 



Quantité de radium en équilibre avec 1 gr. d'ura- 

 nium 3,23. 10—' gr. 



Quantité d'hélium produite annuellement par i gr. de 

 radium 1 64 mm' 



Dégagement de chaleur de 1 gr. deradium en équilibre 

 avec ses produits de décomposition. . l34,5 cal. /heure 



1. E. RiTHEKiORD : Phll. Mag., [6], t. XXVMI, p. 320, 

 1914. 



