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II. — Knkbc.iiîs ciNi'.iioi'i'- i:i i'oikni iki.lr 

 d'un ini>ivii)U dans son CIIA.MI' 



Mil considcraiil donc un seul individu de 

 masse unit»', on doit, penser que, même dans le 

 cas particulier doni nous avons parlé, le champ 

 où nous le verrons se mouvoir (c'est-à-dire se 

 modider) n'est uniforme (jue dans le cas très par- 

 ticulier oii r/>//'/'A/A'' du champ est aussi con.i- 

 liinlc, c'est-à-dire ([ue la résultante de toutes les 

 actions (|ui s'exercent sur cet individu de masse 

 unité — et dérivant de toute l'ambiance interni' 

 et externe, physico-physiologique et psychi- 

 que — a non seulement une direction et un sens 

 constants, mais aussi la même g'/vj/ïc/e»/- à tous 

 les instants. Il est évident que, dans ce cas très 

 particulier,le mouvement de modification de l'in- 

 dividu dans la direction et le sens de la ligne de 

 force est uniformément accéléré. 



Au cours de ces Apuntes, en étudiant le mou- 

 vement de modification d'un seul individu ou 

 élément social, nous avons ditdés la Cincmatiqut' 

 que, pratiquement et généralement, il réalise 

 dans la vie les changements de position dans 

 chaque afl'aire par une succession de mouvements 

 partiels de direction constante, dont chacun est 

 il'une durée relativement longue. Chacun de ces 

 mouvements partiels se trouve dans le cas parti- 

 culier que nous avons exposé, et nous pouvons 

 lui appliquer ce que nous avons dit de /'énergie 

 psychique potentielle dans son champ à chaque 

 instant. Bien entendu, on doit supposer connue 

 la loi de variation de l'intensité du champ, en 

 fonction de la position qu'il aura dans l'aiïaire 

 en chaque instant, parce que cette loi est celle 

 qui dé/inirii vraiment le champ dans le mouve- 

 ment partiel que nous considérons. 



Après cet exposé, distinguons maintenant 

 aussi pour la Mécanique sociale les deux classes 

 d'énergie d'un individu dans son champ, savoir: 



1" L'énergie actuelle ou de mouvement de l'in- 

 dividu dans l'affaire (nous l'appellerons énergie 

 cinétique], qui, dépendant de sa masse ni pour 

 l'affaire, et de la grandeur de sa vitesse c à l'ins- 

 tant que l'on considère, se mesure en cet instant 



par - mv-, et peut se transformer en travail 



social. 



Cette énergie cinétique d'un individu dans une 

 affaire ne diffère en rien de celle d'un point ma- 

 tériel en Mécanique rationnelle. Les deux fac- 

 teurs masse elgrundeur de la vitesse y intervien- 

 nent identiquement, ellA grandeur de la vitesse 

 élevée au carré a la même inlluence prépondé- 

 rante qu'en Mécanique rationnelle; 



2" \/énergie potentielle, qui, dépendant de la 



masse /// de l'individu pour l'aiïaire cl de sa posi- 

 tion à l'instant ou on la consideii,', ainsi i|ue de 

 la nature ou consliliilion de son champ de force, 

 se mesure en cet inslanlpar loiitlv travail positif 

 (|ue pourrait développer la force du champ au 

 moyen des changements de position de l'indis- 

 vidu dans l'affaire '. (^e travail total devrait être 

 apprécié par l'inlégraledestravauxélémentaires, 

 dont chacun est (au moyen du facteur m) le pro- 

 duit de V intensité du champ (variable', en chaque 

 position, par le chemin elémentaiie parcouru el 

 estimé en son sens à partir d'elle. Le parcours 

 élémentaire pourrait s'appréciei- par l'accroisse- 

 ment très petit du paramétre définissant sa posi- 

 tion dans l'aiïaire. 



On voit que ce potentiel de l'individu dans 

 chaque position vaut et représente une énergie 

 en puissance, dans le champ, pour l'alfaire que 

 l'on considère. Cette énergie existe toujours 

 tant que le champ pourra exercer sur l'indi* 

 vidu (abstrait et simple) quelque action réelle et 

 effective, et cet individu pourra changer sa posi- 

 tion dans l'affaire (c'est-à-dire se modifier) de 

 façon à permettre à l'intensité du champ de faire 

 un travail positif . he potentiel dans chaque po- 

 sition exprime, donc, mécaniquement tout ce 

 que peut encore produire l'individu par un mou- 

 vement de modification dans l'aiïaire ; et c'est 

 par conséquent de l'énergie emmagasinée, mais 

 non encore développée, et qui peut se déployer, 

 en comptant avec tout ce qui est interne et ex- 

 terne, symbolisé — pour le cas particulier que 

 nous considérons — par la loi de variation de 

 l'intensité du champ. 



Si l'individu de masse unité passe d'une po^ 

 sition initiale où son potentiel est -„ à une 

 autre où son potentiel est tt (plus petit que z-„) 

 par un mouvement quelconque sur la ligne 

 de foice (qui est le cas particulier dont il 

 s'agit), on voit que la diminution -^ — - de poten- 

 tiel mesure le travail positif fait ellectivement 

 par toutes les forces du champ qui agissent sur 

 l'individu. 



Ayant ainsi distingué les deux énergies psy- 

 chiques cinétique et potentielle de l'individu dans 

 son champ, appliquons le théorème del'énergie à. 

 l'individu de masse unité; et l'on écrira: 



V' 



ZTT.r 



autrement dit : 



L'accroissement de l'énergie cinétiqueesl égal à 

 la diminution du potentiel. 



Et, si on appelle énergie totale à un instant 

 l'addition des énergies cinétique et potentielle 



l. Nous sous-entendonsque cette énergie potentielle, quoi- 

 que rapportée à l'indi^■idu, est dans tout l'ensemble. 



