ACAi)i:]vni-:s kt sociétks savantks 



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i" MiHhodr iililisant Ce.tpéiience de Ctinieiit et Dcsor- 

 iiic.i. M. I.rihic. nioiilrr qu'il lonvirnl d'oinTei' avec di'S 

 ili'leiilrs (le r()i<li(- ilii déciiiirtro de Micrcni'o l'I non avec 

 drs dolciiUs Iris riiildc», coiniue on ri'iiscigiK! yi'iiéru- 

 li'inciil I . On a : 



les piTssions olaiil : /;„ initiale, /> apirs dcleiili- el // 

 fi|Mi-s icloni' à la teiii|H raluic iiiilialr, (^t / un facteur 

 liés petit l'aeile à ealeuler. Si l'on nc'f'hfie /, l'eiieui- ((ui 

 en résulte, pai' exenii)le |>(>ur CO- pris à o" el i)assanl 



(le SC' 



ôy 



^O'"', est — = — 2,(). io~''. Comme il n'est pas 



d'exemple d'un / dont on puisse sjai'nntir la troisième 

 déeinuile, on M)it (|tii', eontraircinenl à ce qu'on ensei- 

 ifnc, (7 ii'r a aucun iiicuricénienl â appliquer ici les for- 

 mules des 1,'az par/ails (t.), s,, ;., nuls et f=:i)- 2" .4p- 

 /iliciilinn simple de la fnrnuile de l.aplave. Ecrivant 

 Il rpiation de la délente adiabatique cléiuenlaire : 



ydv (//) ^ o, 



f)/) ' 



il i'ciniilai,anl — par sa valeur indiciuée plus haut, on a : 

 np II' 



•- dy d\) 



y ; 1 = o, 



I + w r p 



d'où, si l'on pose /' = ■/— j-—, et si la dolente est assez 



peu étendue pour que -/, r, '•' puissent être constants 

 (variation de pression de l'ordre du décimètre de mer- 

 cure) : 



pv 



^consl. 



La détermination de ■/ (coellîcienl de détente de Ca' 

 zin) fait donc connaître / avec la même précision que ■/ 

 lui-même. C'est ce eoellicienl qui se trouve déterminé 

 immédiatement par les expériences de M. Maneuvrier. 

 M. Leduc rappelle qu'il a imag-iné, il y a deux ans, une 

 méthode très simi)le reposant sur le même principe qui 

 permet de déterminer / au moyen de pesées (deuxième 

 décimale seulement). —III. Voleurs dey ohtenues pur l'in- 

 termédiaire de la fitesse du son. i. La méthode de Kundl 

 a fourni un petit nombre de résultats dont la troisième 

 décimale semble exacte ou à peu près (gaz purs à une 

 température bien délinie; exemple : Az à o", /^ i.^Oii). 

 Encore faut-il tenir compte de la loi de compressibilité 

 exacte du jjaz, ce qui conduit par exemple à 1,3 19 ou 

 1,320 pour CO- à 0° et 76'™ d'après Wiillner, au lieu de 

 i,3ii3i calculé par l'atiteur enappliquanl la loi de Ma- 

 riolte. Les y des vajieurs sont, au contraire, fort mal 

 déterminés, si l'on excepte celui de la vapeur d'eau sa- 

 turante dont l'erreur ne dépasse sans doute pas — (à 



200 

 100", /calculé par M. Leduc d'après les expériences de 

 Neyreneuf= 1,365; la méthode des cycles donne i,3;3). 

 2. M. Leduc calcule réciproquement les vitesses du son 

 et les conqiare aux vitesses expérimentales. On a : 



Vapeur d'eau saturante à 100» : V =: 48i ni : s au 

 lieu de 479.5, d'après Neyreneuf; 



Vapeur d'eau saturante à 960 : V = 474,8 m : s au 

 lieu, de 4/5,7 environ, d'ajirès Ja-ger; 



Vapeur saturante d'éther à 35" : V == i84,3 m : s au 

 lieu de igS»' environ d'après Neyreneuf et i8om d'après 

 Gérosa et Mai. 



Il montre en passant que l'inlluence delà température 

 sur la vitesse du son dans les vapeurs saturantes est 

 beaucoup plus faible que dans le cas des gaz, tandis 



1. L'eiTein- iniixima pio\en;int des mesures <le pressions a 

 pour valeur 



SI, 

 (^•/ — i)-f si p,, = pJ^],^ p=p-\-h' 



et si l'on admet qne 



ô liz^ ±:ôh' ziz zLÔ p. 



qu'au contraire l'inlluence <le lu pression est 1res grande 

 au voisinage de la saturation (v.ipenr rl'étlier à 35" el 

 32"" : V =: 190 m : s). — IV. En terminant, M. Li-due 

 rappelle sa mélhndc des cycles, (pi'il ilieril dans le cas 

 d'une vapeur satur.inle dont la détente adiabati(|ue s'ef- 

 fectue av('c eondens.ition (voir ,lnn. de f'ii. et de l'ii., 

 8'' série, t. XXVIII. p. 677) el fait remar(|iu'r la concor- 

 dance des valeurs de C (|u'il u calculées jiotii' la vapeur 

 d'eau dans des conditions variées avec les nit.'ilbMires 

 valeurs expériiueiilales. Tonli- la diMieulté réside dans 

 la détermination de la pression niaxima des vapeurs; 



les valeurs acluellenicnt connues <le - -r- ne comi>'>rtent 



K dV 

 pas, en général, la précision nécessaire. 



SOCIÉTÉ ROYALE DE LOMDRES 



Séance du 13 Al ai 191.5 



Sciences i-iivskjubs. — M. J. H. Brinkworth : .'/e- 

 suie de la chaleur spécifique de la capeur à la pression 

 atmosphérique et â io4",5 C. La mesure de la chaleur 

 spécilique de la vapeur au voisinage ininiédialde 100° C. 

 présente des dillicullés spécialesparsuile de la présence 

 possible d'eau en sus[)ension quand la surchauH'e est 

 faible. La plupart des déterminations, comme celles de 

 Regnaull (i25"à 225" C.) et d'IIolborn et llenning (111" 

 à 270" C), ont été faites sur de la vapeur fortement sur- 

 chauffée el .jettent peu de lumière sur la valeur [)rès de 

 100". Celles de Knoblauch et Jacob et de Ivnoblauch el 

 H. MoUier, extrapolées vers la saturation, paraissent 

 indiquer un accroissement très rapide de la chaleur spé- 

 cilique prés du point de saturation. Dans la préface de 

 ce II avait, Al. Callendar discute la théorie de la varia- 

 tion de la chaleur spècitiiiue avec la pression, en se ba- 

 sant sur quelques expériences exécutées par la méthode 

 Joule-Thomson; il montre que la seule présence d'un 

 demi-niillionième de molécule-gramme de sel par gramnie 

 de vapeur sullit à accroître la chaleur spécilique ajipa- 

 rente de 10 7,, à loS" C. et que les mesures antérieures 

 près de la saturation ont probablement été légèrement 

 alTecléespar celle source d'erreurs. Des précautions spé- 

 ciales ont été prises par M. Brinkworlli dans ses expé- 

 riences pour obtenir de la vapeur sèche pure. En em- 

 ployant un manchon de silice argenté, maintenu à un 

 degré de vide élevé, la perte extérieure de chaleur a été 

 réduite au dixième de celle des expériences antérieures ; 

 elle n'est plus que de 2 à 3 millièmes de l'énergie électri- 

 que fournie. Le résultat finalest : S = 2o3o .joules par gr. 

 et par degré C. 3760 mm. elà io4°.5 C, ce qui est équi- 

 valent à 0,485 calorie moyenne dans les mêmes condi- 

 tions et coneordebiena\cc le résultat deRegnaultà 176". 

 — MM. C. F. Jenkin et R. Pye : /.es propriétés ther- 

 miques de l'ai-ide car/iouique aux basses températures. 

 II. Les auteurs donnent la description : 1° d'une série de 

 mesures de la chaleur totale de CO^ gazeux, d'où ils 

 déduisent les chaleurs spéciliques; 2° de quelques mesu- 

 res refaites delà chaleur totale de CO- liquide; 3" dune 

 série d'expériences d'étranglement sur CO- gazeux. Au 

 mojen de la première série, ils étendent le diagramme 

 (/<!> sur l'aire surchaull'éc; l'exaclilude en est contrôlée 

 au moyen des expériences d'étranglement. Puis ils cons- 

 truisent un diagramme W', en se servant d'une série de 

 théorèmes reliant la chaleur totale I avec les autres va- 

 riables p, e, el <I>. Ce dernier diagramme, qui étend el 

 corrige celui de Mollier, pourra être d'une grande valeur 

 technique pour les industries de la réfrigération. 



Séance du 20 Mai 1915 



SciGNCEs PHYsiouES. — M. H. Richai'dson : L'absorp- 

 tion par le plomb des rayons y émis par le radium K et le 

 radium C. L'auteur a déterminé les courbes d'absorption 

 par le plomb des radiations émises par des préparations 

 de radium B el de radium C sensiblement pures. En 

 plus de la radiation pénétrante pour laquelle y r= o,5 

 (cm— <) dans le plomb, il a trouvé que le radium C émet 



