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Ern. RUTHERFORD. — LES RADIATIONS DES ATOMES EXPLOSIFS 



rayons y, et cette conclusion a été complètement 

 établie par de récentes expériences. 



Comme nous l'avons vu. les rayons y, en traver- 

 sant la matière, donnent naissance à des rayons, 5 

 à grande vitesse. En em|>loyant le radium B et 

 le radium C comme sources de rayons y, j'ai, en 

 collaboration avecINlM. Robinson etRawIinson, 

 analysé dans un champ magnétique la radiation 5 

 excitée dans nn certain nombre de métaux par 

 le passage des rayons y, et nous avons trouvé 

 qu'elle se compose en partie de groupes définis 

 de rayons 8. Lorsque la substance absorbante est 

 le plomb, le spectre magnétique des rayons |3 

 excités par les rayons y est presque identique au 

 spectre de rayons p primaires du radium B. Ce 

 résultat frappant montre que les rayons,? s'échap- 

 pantde l'atome radio-actif qui donnent naissance 

 à un spectre de lignes doivent résulter de la con- 

 version des rayons y en rayons pdans l'atome ra- 

 dio-actif. Les faibles différences observées dans 

 le spectre pour les divers métaux sont probable- 

 ment en relation avec l'énergie requise pour 

 exciter l'une des radiations caractéristiques de 

 l'élément employé comme absorbant. 



On peut donner, je pense, l'explication sui- 

 vante des différences marquées constatées dans 

 le caractère de la radiation ^î et y provenant des 

 différents atomes radio-actifs. Quelques-uns des 

 rayons y sont transformés à leur sortie des atomes, 

 et l'énergie de ch;ique rayon y converti est trans- 

 férée à un électron qui s'échappe avec une 

 vitesse définie dépendant de la fréquence de la 

 radiation y. Si l'on considère un grand nombre 

 d'atomes subissantla désintégration, chacun des 

 modes possibles de vibration caractéristique de 

 l'atome donne naissance à un électron de vitesse 

 définie. On peut ainsi rendre compte du spectre 

 de lignes des rayons p qui s'observe si commu- 

 nément. Dans cette hypothèse, on doit s'attendre 

 à obtenir un spectre de lignes bien marqué des 

 rayons S quand une substance émet de forts 

 rayons y — résultat conforme à l'observation. 



Pour expliquer les différences marquées de 

 type et d'intensité des rayons y de différentes 

 substances radio-actives, il semble nécessairede 

 supposer, en outre, que la particule , 8 primaire 

 s'échappe toujours du noyau dans une direction 

 fixe par rapport à la structure des atomes consi- 

 dérés. Par exemple, nous avons déjà signalé que 

 le radium E, quoiqu'il émette des rayons ,3 

 intenses, qui fournissent un spectre continu sur 

 un grand intervalle de vitesses, engendre des 

 rayons y très faibles. Comme il n'est pas douteux 

 que les rayons p possèdent une vitesse suffisante 

 pour exciter les modes caractéristiques de vibra- 

 tion qui doivent être présents dans l'atome, nous 



sommes amenés à la conclusion que la parti- 

 cule j5 s'échappe dans une direction telle qu'elle 

 ne traverse pas ces centres de vibration. Dans 

 cette hypothèse, le type des rayons y caractéris- 

 tiques ([ui sont excités, et par conséquent aussi 

 la vitesse coriespondante des rayons/3 qui résul- 

 tent des rayonsy convertis, dépendent entière- 

 ment de la direction de sortie de la particule |3 

 primaire. La direction définie d'échappement de 

 cette particule, qui varie pour les atomes des 

 diverses substances, suflit aussi à expliquer un 

 certain nombre d'autres différences observées 

 dans le mode de libération de l'énergie des divers 

 atomes radio-actifs. Elle est d'accord avec d'au- 

 tres observations qui indiquent que les atomes 

 d'une substance radio-active particulière se bri- 

 sent tous de la même façon. 



Nous n'avons jusqu'à présent considéré qu'au 

 point de vue qualitatif le rapport entre les 

 groupes de rayons dans un spectre de rayons p et 

 l'émission des rayons y caractéristiques. Dans 

 ces dernières années, on a pu se convaincre de 

 plus en plus que l'énergie E portée par un rayon 

 X de fréquence v est proportionnelle à cette fré- 

 quence et est donnée par l'expression E= Av, où 

 // est la constante fondamentale de Planck. Si le 

 total de l'énergie d'un rayon X peut être cédé 

 directement à un électron, l'énergie communi- 

 quée à ce dernierdoit être h-j. Il n'est pas douteux 

 que dans beaucoup de cas cette relation simple 

 se vérifie trèsapproximativement, niaisles mesu- 

 res actuellement utilisables ne sont pas sufTisam- 

 mentprécises pour déciderdéfinitivement si une 

 part de l'énergie n'apparaît pas sous une autre 

 forme. 



Supposons que le transfert de l'énergie d'un 

 rayon X à un électron soit complet : nous devons 

 nous attendre à trouver des groupes de rayons p 

 d'énergie correspondant à h v, où v est la fré- 

 quence des rayons y trouvée expérimentalement. 

 Une telle relation se vérifie, dans les limites des 

 erreurs il'expérience, pour trois groupes mar- 

 qués de rayons S à faible vitesse, émis par le 

 radium lî. D'autre part, on constateque beaucoup 

 de groupes de rayons p à grande vitesse du 

 radium B et du radium C possèdent des énergies 

 plusieurs fois plus grandes que celles qui cor- 

 respondent aux fiéquences observées. Il n'existe 

 pas la moindre preuve que de hautes fréquen- 

 ces de vibialion correspondantes exislent dans 

 l'atome radio-actif; au contraire, tout semble 

 prouver que ces électrons àhaute fréquence pro- 

 viennent d'une ou plusieurs des fréquences 

 observées dans le spectre de rayons y. 



Pour rendre compte des résultats précédents, 

 il y a lieu de supposer que les rayons y de haute 



