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Commandant A. R. — L'USURE DES CANONS 



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Ce jeu est d'ailleurs loîn d'être négligeable, 

 puisqu'il est de l'ordre de 3/10 de mm. dans un 

 canon de 30ô mm. lorsque la pression intérieure 

 devient égale à 3.000 kilogrammes par cm-. 



En vertu de son poids, le projectile tend à res- 

 ter en contact avec la génératrice inférieure de 

 l'àme, de telle sorte que le jeu diamétral consi- 

 déré s'observera surtout à la partie supérieure 

 de l'àme. C'est donc dans cette région que l'on 

 constatera principalement les effets d'usure dus 

 à l'existence d'un courant gazeux, passant par 

 l'orifice annulaire créé ainsi qu'il vient d'être 

 dit. 



L'application de la formule bien connue de 

 Zeuner, à ce phénomène d'écoulement, montie 

 que sa vitesse est à peu près constante et de l'or- 

 dre de 4.000 mètres par seconde. 



La photographie instantanée du coup de ca- 

 non a, d'ailleurs, apporté une vérification expé- 

 rimentale à ces vues, en montrant l'existence 

 d'un courant gazeux de l'àme vers l'atmosphère, 

 antérieurement à la sortie du projectile. 



L'e.xistence d'une veine annulaire gazeuse 

 s'écoulant à grande vitesse entre la ceinture du 

 projectile et l'âme étant ainsi mise en évidence, 

 il est aisé d'en déduire les conséquences au point 

 de vue qui nous occupe. 



3. Influence de la vi/case du projectile. — L'in- 

 fluence de la vitesse du projectile sur la gran- 

 deur des effets d'usure produits par l'écoulement 

 gazeiixannulaire qui s'effectue autour de sa cein- 

 ture est, en outre, capitale. 



Considérons, en effet, le projectile à un ins- 

 tant quelconque de son trajet dans l'àme, et soit 



traduire par un accroissement de l'usure de la 

 bouche à feu. 



La vitesse du projectile influe d'ailleurs encore 

 d'une autre manière sur l'usure de l'àme en mo- 

 difiant la température de la masse gazeuse. Pour 

 étudier cette influence, nous assi- 

 milerons le projectile au cas d'un 

 piston se déplaçant dans un cylin- 

 dre (fig. 3) sous l'action de la 

 détente adiabatique d'une masse 

 gazeuse qui y est enfermée. Nous 

 supposerons, en outre, cette der- 

 nière constituée par un gaz par- 

 fait. 



11 résulte tout d'abord du prin- 

 cipe de la conservation de l'éner- 

 gie que la variation de force vive 

 du piston et de la masse gazeuse, 

 dans un intervalle de temps dt, est 

 équivalente à la variation totale correspondante 

 de l'énergie interne du gaz. 11 est aisé de mon- 

 trer que cette variation d'énergie interne n'in- 

 téresse qu'une fraction de la masse gazeuse 

 assujettie à la détente. Soit, en effet, dw l'espace 

 parcouru par le piston P pendant le temps dt. 

 Ce déplacement d.r engendrera une onde de 

 dépression, qui se propagera de A vers C, avec 

 une vitesse a, égale à celle du son dans le milieu 

 considéré. 

 'du- 



F,g. 3. 



dl 





^\\vVCv>,<sX-W"' 



iu.m,^m^ 



(2) 



m 



dl un élément supei'ficiel de celle-ci (fig. 2). Le 

 contact de cet élément avec la veine d'écoulement 

 commencera dès que la ceinture c du projectile 

 et cet élément seront dans la position (1) pour 

 se terminer dans une position voisine de (2). 



Il résulte de ce fait que la durée du contact de 

 l'élément q superficiel considéré avec la veine 

 gazeuse (et par suite celle du phénomène pro- 

 ducteur de l'érosion) est d'autant'plus grande que 

 la vitesse du projectile est plus faible. 



(Jn déduit immédiatement de là que l'alour- 

 dissement du projectile d'une Couche à feu don- 

 née, tirant sous une pression maxima déterminée 

 une poudre de même nature chimique, devra se 



Si [-^|est négligeable devant a, la masse ga- 

 zeuse perturbée par la propagation de l'onde 

 sera la totalité de celle occupant le volume 

 ABCD. 



Dans le cas contraire, l'onde dilatée ayant pris 



naissance à l'origine du déplacement 



SSi&g^''S$g$^^^^^ dl ^i^^'^y considéré sera seulement parvenue 



— en EF à la fin du temps dt et l'ac- 

 croissement de l'énergie cinétique du 

 système, pendant le même temps, 

 Fig- 2. sera équivalent à la diminution de 



l'énergie interne de la seule masse 

 gazeuse occupant le volume ABEF; ce dernier 

 volume sera donc d'autant plus petit que le 

 rapport aj[d.vjdt] sera lui-même plus petit. 



l'^n appliquant à l'étude de cette question les 

 formules classiques d'Hugoniot, on trouve que, 

 dans le cas où la charge est constituée par de la 

 poudre B, à l'instant du maximum de pression, 

 la chute de température de la tranche gazeuse 

 en contact avec le culot du projectile est de l'or- 

 dre de 40U°, c'est-à dire très supérieure à la chute 

 moi/ennc île température de la niasse gazeuse 

 totale. 



Ainsi donc la vitesse du projectile agit à la 



fois et sur la durée d'action de la veine gazeuse 



