L. BKUNET. HAYONS X ET STRUCTURE CRISTALLINE 



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rayons réiléfhis en A ont une longueur il'onde 

 (en ne considérant que la réilexion du premier 

 ordre) donncie par la formule / ;= 2 d sin 0, où 9 

 cslTangle S A N. Les ondes réliéciiies suivantBC 

 ont une longueur égale a.'2d sin SON, et ainsi 

 de suite. La radiation est donc analysée sous 

 forme de spectre le long de C D. et en mesurant 

 les divers angles cl dislances, on peut déterminer 

 la longueur d'onde de chaque rayon particulier 

 en l'onclion de 2 d, la constante du réseau cris- 

 tallin. 



Dans ce modo de procéder, la fente A (iig. o) 

 doit être très étroite, pour (lue S soit assimilahle 

 à une source presque ponctuelle. La fente B n'est 

 pas nécessaire, mais celle de la chambre d'ioni- 

 sation doit être aussi très étroite. Si le cristal est 

 assez gland et uniforme, on enregistre ainsi un 

 spectre assez étendu. 



Moseley ' a modifié cette premièie méthode en 

 remplaçant la chambre d'ionisation par une 

 plaque photographique. Poui' diminuer l'absorp- 

 tion des rayons émis par les diverses antica- 

 thodes, ceux-ci sortent du tube à rayons X par 

 une mince fenêtre en aluminium ou en pellicule 

 d'or battu avant de passer sur le cristal; en outre, 

 le spectroscope entier est enclos dans une enve- 

 loppe où l'on a fait le vide, car les rayons seraient 

 absorbes par quelques centimètres d'air. 



iM. de Broglie - a utilisé une autre modifica- 

 tion de la méthode photographique. Il monte le 

 cristal sur un cylindre de baromètre enregis- 

 treur, tournant avec une vitesse angulaire d'en- 

 viron 2° par heure; au début, le faisceau X inci- 

 dent est parallèle à la face considérée du cristal; 

 l'angle d'incidence varie régulièrement avec le 

 temps, et le faisceau réfléchi, qui tourne deu,\ 

 fois plus vite, vient balayer une plaque où il 

 s'inscrit d'une façon continue. On obtient ainsi 

 un véritable spectre de raies, ayant tout-à-fait 

 l'aspect des photographies de spectres lumineux, 

 et formé de la superposition de plusieurs 

 spectres dus aux réllexions sur les plans réticu- 

 laires différents (jui sont entraînés par la rotation 

 du cristal. iMifin M.M. de Broglie et Lindemann ^ 

 ont encore indiqué une méthode qui permet 

 d'obtenir très rapidement les spectres de rayons 

 Rimlgen. Le faisceau incident, émané d'une 

 fente, tondie sur une lame de mica enroulée sur 

 un cylindre fixe dont l'axe estparallèle à la fente, 

 de façon qu'un des rayons extrêmes soit tangent 

 à la surface du cylindre. Les divers rayons du 



1. Philnsop/iical Maaasiiie, déc. lUlS et iiviil 1914. 



2. C. R. de lAcad. des Se. de Paris, t. LLVII, p. 924; 

 17 nov. 1913. Journ.de P/iys., ô-séi., t. IV, p. 101; févr. l'.lU. 



■i.C. R. de l'.icad. des Se. de Paris, t. CLVIII, p. !»44: 

 30 mars l'.il4. 



faisceau se réfléchissent sur la surface cylin- 

 drique sous des angles régulièrement variables 

 et viennent former simultanément un spectre 

 sur lapla(|ne photographique disposée normale- 

 ment au fais(u;au incident. 



Une seconde méthode d'emploi du spectro- 

 mètrc à rayons ,\ consiste à faire mouvoir 

 ensemble le cristal et la chambre, le déplace- 

 ment de la seconde étant le double de celui du 

 premiei'. Dans ce cas, la rcllexion a toujours lieu 

 sur la partie de la face cristalline qui est voisine 

 de l'axe. La fente Best rendue alors très étroite, 

 afin de définir plus nettement le pinceau inci- 

 dent. On remédie ainsi à l'inconvénient que les 

 diverses parties d'une même face cristalline 

 sont souvent hors de l'alignement les unes par 

 rapport aux autres. Cette méthode a été fort 

 employée à la fois pour l'étude des spectres émis 

 par diverses anticathodes et pour déterminer les 

 constantes des cristaux. 



Dans une troisième méthode, on fait tourner 

 le cristal pendant que la chambre d'ionisation 

 reste immobile, sa fente étant maintenue grande 

 ouverte. Dans ce cas, le pinceau incident doit 

 être rendu aussi lin que possible ; pour cela, la 

 fente B est rapprochée du tube et resserrée. 

 Lorsque le cristal se meut, chaque longueur 

 d'onde de la radiation incidente est réfléchie à 

 son tour. 



D'une étude très complète à laquelle se sont 

 livrés MM. Bragg, et dans les détails de laquelle 

 nous ne pouvons entrer, il résulte qu'en général 

 les spectres obtenus par l'une des méthodes 

 précédentes sont d'une grande pureté et remar- 

 quablement indépendants de la divergence des 

 rayons incidents et des irrégularités du cristal. 



III 



Les «ayons X caractéristiques. 



Avant d'exposer les résultats obtenus dans 

 l'étude des rayons X par l'emploi du spectro- 

 mètre que nous venons de décrire, nous rappel- 

 lerons brièvement l'état de nos connaissances 

 sur ces rayons avant les recherches récentes '. 



On sait que les rayons X se produisent, dans 

 les tubes à vide, par le bombardement d'une pla- 

 que métallique, ou anticathode (Q, fig. 3), au 

 moyen des électrons animésd'une grande vitesse, 

 ou i-ayons cathodiques, émis par la cathode (P). 

 Lorsque le vide est peu élevé, le nombre des 

 électrons émis est considérable, mais leur vitesse 

 est relativement lente, et les rayons X qu'ils 

 engendrent ont un faible pouvoir pénétrant: le 

 tube est dit « doux » . Quand le vide est très élevé, 



1 . Dans les pagres qui suivent, nous avons fait plusieurs 

 emprunts à l'ouvrage de G. W. C. Kove : X Rnys (Longrnans, 

 Grcen and Co. Londres, 1914). 



