L. BRUNET. - UAYONS X ET STRUCTURE CRISTALLINK 



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niciiie forme générale et de mêmes proportions 

 relatives. 



Si l'on mesure les angles de réilexion (jui cor- 

 respondent, aux sommets B, par exemple, on 

 trouve les valeurs ll"55, 2'^"^>i') et 3()*(i5, dent les 

 sinus sont entre eux à peu jjrès dans le rap- 

 port 1, 2, 3. Imi se reportant à l'analyse du plu'- 

 nomène de la réflexion des rayons X par les 

 cristaux (voir p. (i'iti-d'iT), on en déduit immédia- 

 tement <iue les sommets A, B, G représentent 

 trois séries dillérentes de rayons homogènes, 

 (jui se présentent ici successivement sous forme 

 de spectres du premier, du second et du troi- 

 sième ordre'. Les radiations caractéristiques 

 des divers éléments se composent donc, non 

 d'un s(uil constituant homogène, mais d'un 

 groupe de rayons de longueurs d'onde bien déter- 

 minées, en mélange avec des rayons indépendants 

 de touteslongueurs d'onde. 



MM. Bragg ont étudié également les spectres 

 de rayons X de l'osmium et de l'iridium, qui 

 présentent en commun avec celui du platine 

 trois groupes principaux de rayons homogènes, 

 avec une assez forte proportion de radiation 

 générale. Les spectres du palladium et du rho- 

 dium (fig. 9) sont très analogues l'un à l'autre ; 



Kig. "J. — Courbes lie réflexion sur un cristal île sel fiemiiie 

 (plan 100) des rayons X émis par une anticatliode de rhodium . 



ils sont très homogènes, au moins avec les tubes 

 doux, et renferment peu de radiation générale. A 

 cause de cela, MM. Bragg ont surtout employé 

 ces deux radiations pourleurs expériences sur la 

 structure des cristaux. 



Mais c'est surtout Moseley qui a entrepris 

 l'étude systématique des spectres émis par tous 

 les éléments connus qui se prêtent à ce genre de 

 recherches. Il a employé comme réflecteur un 

 cristal de ferrocyanure de potassium, et il a 

 enregistré les spectres par la méthode photogra- 

 phique. La figure 10 représente le spectre des 

 radiations caractéristiques des métaux allant du 

 calcium au zinc (ce dernier comme constituant 



1. Mosoley et Darwin, en employant leur appareil plus 

 clëlic.it, ont rlccelé ^ conslitiinnts homogènes dans la radia- 

 tion du platine: en réalilé, les sommets B et C sont des don- 

 tïlets très rapprochés. 



du laiton). Ce spectre consiste, dans chaque cas 

 en deux lignes nettement définies, celle de plus 

 grande longueur d'onde étant la plus intense ; 

 cette dernière est, à n'en pas douter, la radia- 

 tion K, T,es|)h()tographiesséparées sont disposées 



l'^ig. 10. — Spectres des radiations caractéristiques des métau 

 du calcium nu zinc i constituant du laiton). 



Les loQgiieurs d'ond-* vont en croissant de fauche à droite. 



suivant les longueurs d'onde croissantes, qui 

 vont dans l'ordre inverse des poids atomiques. 

 Le laiton présente le spectre du zinc et du cui- 

 vre, et le cobalt contient évidemment du fer et 

 du nickel comme impuretés. C'est là une mé- 

 thode nouvelle et puissante d'analyse chimique. 



M. de Broglie ', en utilisant les radiations se- 

 condaires émises par les éléments hors des tubes 

 de Rôntgen sous l'excitation d'un faisceau de 

 rayons primaires, radiations coni|josées surtout 

 des rayons caractéristiques de l'élément employé-, 

 a obtenu également les spectres d'un certain 

 nombre de substances, 



La foimule /; 1 =^ 2 ci sin 6 nous donne le 

 moyen de calculer maintenant la longueur d'onde 

 des rayons X en fonction do la distance d des 

 plans réticulaires du cristal qui a servi à les ré- 

 fléchir. Nous verrons, dans la seconde partie de 

 cet article, comment MM. Bragg ont, pour la 

 première fois, déterminé la valeur de d chez le 



1. C. R. Acad. des Se. t. CLVIII, p.l49;f,-2D mai 1914; p. 

 1785,15juin 1911: t. CUS., p. 304, 27 juillet 1914. 



2. Cette iii'Hhode préseiite l'avantage de pouvoir opérer 

 sur des corps dont on ne possède que de petites quantités et 

 qu'on ne peut ou ne veut exposer au bombardement cathodi- 

 que. 



