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L. BRUNET. — RAYONS X ET STRUCTURE CRISTALLINE 



sel gemme pour les plans parallèles aux faces du 

 cube. Cette valeur est égale à 2,81 x 10 ^ ** cm. 



Les rayons du palladium sont réfléchis par les 

 faces précédentes d'une façon exceptionnelle- 

 ment intense aux angles de 5o9, 11"85 et 18ol5, 

 dont les sinus sont dans le rapport 1:2:3. On 

 se trouve donc en présence des spectres des pre- 

 mier, second et troisième ordres d'une forte ra- 

 diation monochromatique. En considérant le 1'^ 

 ordre seulement, la longueur d'onde de cette ra- 

 diation sera donnée parla formule : 



3i=: 2X2,81X10 -8 sin 5", 9 =0,576X10-'' cm. 



Les longueurs d'onde des rayons X monochro- 

 matiques ou homogènes émis par les divers mé- 

 taux ont été calculées par la même méthode. Le 

 tableau 1\^ donne les valeurs de ces longueurs 

 d'onde obtenues par Moseley, auxquelles on a 

 ajouté quelques valeurs obtenues par M. de Bro- 

 glie (marquées d'un astérisque*). 



Tableau IV 



Les résultats c-\périmentaux qui précèdent 

 peuvent être comparés avec les déductions de 

 certaines théories de la radiation. 



Ainsi Bragg a mesure le coefTicient d'absorp- 

 tion de masse dans l'aluminium des rayons cons- 

 tituant le sommet B du platine et l'a trouvé égal 

 à 23,7. Cette valeur correspond soit à la radiation 



K carastéristique d'un élément de poids atomi- 

 que 72,5, soit à la radiation L caractéristique 

 d'un élément de poids atomique 198. Or le poids 

 atomique du platine est 195 ; la concordance est 

 trop étroite pour être fortuite, et il n'est pas dou- 

 teux que le sommet B est dû à la radiation L. 



D'après l'hypothèse de Planck, quand un vi- 

 brateur produit des ondes dans l'éther, la quan- 

 tité d'énergie émise est un multiple exact d'une 

 certaine unité ou quantum, ou h-j, v étant la fré- 

 quence ou nombre de vibrations émises par se- 

 conde, et h une constante égale à 6,55 X 10 — -'' 

 erg-sec. D'après Planck également, l'énergie 

 cathodique nécessaire pour exciter la radiation 

 K doit être égale à celle du rayon X excité. Choi- 

 sissons la radiation ci-dessus du platine. Le calcul 

 de sa longueur d'onde donne 1,10 X 10 — '^cm.; 

 sa fréquence u est égale à la vitesse delà lumière 

 divisée par sa longueur d'onde, et le produitA-j est 

 égala 1,78 X 10 -* erg. D'autre part, la règle de 

 Whiddingtonpour lesradiations Kpermetdecal- 

 culer l'énergie cathodique nécessairepourexciter 

 la radiation K d'un atome de poids atomique 72,5 

 (équivalente à celle qui excite la radiation L du 

 platine) ; cette énergie est égale à environ 

 2 X 10— ' erg. La concordance est suffisante et 

 constitue une nouvelle vérification de la théorie 

 de Planck. 



Les recherches de Whiddington ont également 

 montré que l'énergie d'un rayon X caractéristi- 

 que est à peu près proportionnelle au carré du 

 poids atomique; en même temps, la théorie de la 

 radiation de Planck indique qu'elle est inverse- 

 ment proportionnelle à sa longueur d'onde. Les 

 valeurs du tableau IV permettent de vérifier 

 l'exactitude de ces relations. En prenant comme 

 base de référence un des métaux intermédiai- 

 res, le cobalt, et calculant, pour une douzaine 

 d'éléments, les valeurs relatives du carré des 

 poids atomiques a- et de l'inverse des longueurs 

 d'ondes 1/ / de la radiation K forte, on obtient les 

 chiffres suivants : 



Ca Ti V Cr Mn Fe Ni' Co Cu Zn Rh Pd 

 «2 /,(; (if, 75 78 86 90 99 100 116 123 304 328 

 l/l 53 65 72 78 85 92 108 100 116 124 298 314 

 qui montrent, sur une échelle étendue, une con- 

 cordance très satisfaisante. 



Mais une relation plus intéressante encore est 

 celle que Moseleyadécouverteentre la fréquence 

 •j des rayons homologues des dilïérents éléments 

 etcequ'il appelle le nontbreatomiqtieN. Il montre 

 qu'on a très approximativement : 



V = A (N — «)-, 



1. Le nickel se comporte, au point de vue des rayons X, 

 comme un VAéinent de poids atomique t\i, 5. 



