!.. likUNET. — HAYONS X ET STRUCTURE CRISTALLINE 



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où A et n sont deux constantes et N un nombre 

 entier, f|ui indi<iue l'ordre des atomes dans la 

 table périodique des éléments. 



Moseley a calculé les valeurs de A et a pour 

 les rayons K'/.et L«, et ensuite les valeurs de N, 

 en attribuant à Al la valeur N = 1,'^. L'ordre des 

 éléments défini par les valeurs calculées de N est 

 le même que celui des poids atomiques croissants, 

 à l'exception de l'argon et du potassium, du 

 cobalt et du nickel, du tellure et de l'iode, dont 

 les places sont interverties. 



Le nombre atomique', que ces expériences 

 font ressortir d'une façon si frappante, doit donc 

 représenter quelque propriété fondamentale de 

 l'atome. Or, la théorie de Rutherford suppose 

 que l'atome est constitué par un noyau positive- 

 ment électrisé, entouré par une ou plusieurs 

 enveloppes d'électrons négatifs, de charge équi- 

 valente à celle du noyau. Rutherford et Geiijer 

 ont montré quelagrandeurde la charge nucléaiio 

 est N e, où e est la charge de l'électron et N un 

 nombre approximativement égal à la moitié du 

 poids atomique, c'est-à-dire très voisin du nom- 

 bre atomique. Les relations entre les rayons X et 

 lesatomesétanl fondamentales 'puisquel'absorp- 

 tion des rayons X par les substances est tout à 

 fait indépendante de l'état physique ou de la 

 combinaison chimique), on peut supposerquela 

 longueur d'onde des rayons caractéristiques 

 dépend directement de la grandeur de la charge 

 nucléaire et que la fréquence augmente réguliè- 

 rement avec cette dernière. 



Moseley a comparé ses résultats expérimentaux 

 avec cette théorie. Pour cela, il s'est servi d'une 

 formule due à Bohr'- : 



^-K^'ine'VJ I i 1 





où V est la frécjuence de la radiation atomique, e 

 la chaige de l'électron, w sa masse, E la charge 



1. Rv'lbertr (flci'. nén . des Se, t. XXV, p. 734; 30 aoùt- 

 30 sept. l'.H4) est iirrivé par une autre voieùla même notion. 

 Mais SCS iioniljres atomiques dilTèrent de "2 unités de ceux de 

 Moseley, l'aluminium avant le noïnbre 1.'» au lieu de 13. 



2. nhilox. Mag.. t. XXVI, p. 1,476,857; juillet, sept, et 

 nov. 11113. 



nucléaire, h la constante de Planck et t, et Tj 

 des nombies entiers*. Si l'on pose tj "= 1 et 

 T, = 2, et si l'on donne à E la valeur N e, où N 

 est le nombre atomique, la fréquence donnée par 

 la formule ci-dessus est égale à celle de la ligne 

 la plus intense dans le spectre à deux lignes des 

 rayons Xpour les substances placées entre Al et 

 Ag. Prenant comme exemple le palladium, pour 

 lequel N = 46, on trouve v = 5,21 X 10", d'où 

 on tire pour la longueur d'onde la valeur 

 0,576 X 10—*, qui concorde remarquablement 

 avec la valeur expérimentale (voir tableau IV). 



L'ensemble de ces recherches permet d'intro- 

 duire d'une façon définitive les rayons X dans la 

 série des ondulations électromagnétiques, où ils 

 se rangent à l'opposé des oscillations hertziennes, 

 n'étant eux-mêmes dépassés, sous le rapport de 

 la petitesse de la longueur d'onde, que par les 

 rayons y des transformations radio-actives '-. 

 Voici le tableau actuel des diverses radiations 

 électromagnétiques, avec leurs longueurs d'onde : 



Espèce d'onde Longueur d'onde en cm. 



Ondes hertziennes 106 j, 0,4 



Rayons infra-rouges 0,013 à 7,7 X 10—'' 



— lumineux visibles 7,7 X 10-5 à 3,fi X 10-5 



— ultraviolets 3,t> X 10-!> à 10-5 

 ICntladungstralilen environ 10— '^ (.') 

 Kavons X — 10-8 



"- •/ - 10-9 (?) 



Dans une seconde partie, nous examinerons 

 les résultats que l'emploi des rayons X a permis 

 d'obtenir dans l'étude de la structure des cris- 

 taux. 



Louis Brunet. 



1. En donnant à Tj et t., diverses valeurs entières, cette 

 formule donne les séries de Balmer, de Paschen et de 

 Ritz. 



2. Ces rayons, qui paraissent être des rayons X très péné- 

 trants, ont été soumis par Rutherford et Andrade (Phil. 

 .Va»., 1014) à la réflexion cristallinei ces auteurs ont obtenu 

 un groupe de rayons homogènes, dont l'un parait être une 

 radiation L caractéristique. 



