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L. BRUNET. — RAYONS X ET STRUCTURE CRISTALLINE 



sollicitude de sa campagne en fut le seul adou- 

 cissement. 



La disparition de ce maître n'est pas seule- 

 ment un deuil poui' la science de notre pays, 

 mais aussi pour la médecine universelle, car son 

 nom était connu partout et respecté au delà de 

 nos frontières. Plus d'une fois le professeur 

 Bouchard avait été le porle-drapeau de la méde- 

 cine française à l'étrang^er, en divers congrès 



internationaux, à Londres, à Rome, à Stockholm, 

 au Caire. 



Les éminenls services rendus, au cours de sa 

 longue et laborieuse carrière, à la science et à la 

 patrie assurent à sa mémoire la reconnaissance 

 de la postérité. 



Cb. Achard, 



Protesseur à la Faculté de Médecine de Paris. 



RAYONS X ET STRUCTURE CRISTALLINE 



DEUXIÈME PARTIE : STRUCTURE CRISTALLINE 



Dans la première paitie de cet article ', nous 

 avons exposé les principaux résultats obtenus 

 dans l'étude des rayons X par la diffraction ou la 

 réilexion sur les plans réticulaires des cristaux. 

 Nous allons voir maintenant comment ces mêmes 

 recherches jettent une vive lumière sur la struc- 

 ture cristalline. 



Deux méthodes peuvent être employées à l'é- 

 tude de celle-ci. La première estbasée sur l'exa- 

 men des ph(»tographies de Laue ; elle implique 

 l'attribution de chaque tache de la photographie 

 au plan qui l'a réfléchie à l'intérieur du cristal et 

 donne les informations sui' la position de ces 

 plans et les nombres relatifs des atomes qu'ils 

 contiennent. La seconde est fondée sur l'étude 

 des spectres de rayons X obtenus parla méthode 

 de Bragg; la structure du cristal se révèle dans 

 la distribution ('tl'intensité des lignes de divers 

 ordres du spectre ; en utilisant la lormule m = 'ïd 

 sin 11, elle permet d'obtenir les dimensions des 

 réseaux et constitue un instrument d'analyse 

 plus puissant que la précédente. Les deux 

 méthodes se sont d'ailleurs prêtées une aide 

 mutuelle, et leur emploi a conduit à des résul- 

 tats concordants. 



I — Analyse des cristaux 



PAU les PHO l<)(;ilAPIIIES DE LaUE 



Les photographies de Laue (fig. 1) sont dues à 

 la diffraction par le cristal de la radiation géné- 

 rale hétérogène provenant d'un tube à rayons X. 

 Chaque tache représente un maximum d'inten- 

 sité dû à l'interférence des rayons diffractés par 

 les particules d'une certaine série de plans réti- 

 culaires parallèles du cristal. Comme nous l'avons 

 vu dans la première partie (p. 04.'')-fi4()), pour 



1. Rei^ . iièn. des Si-ierucs dti ;îo novenibre litl.5, t. XX\'I. 

 p. (>45 et 9uiv. 



un cristal du système cubique, les équations qui 

 représentent le phénomène sont : 



|5 = /'., ■ 





(III a, ,^, 7 sont les cosinus des angles que fait la 

 direction du rayon réfracté avec les trois axes 

 rectangulaires de coordonnées, ï la longueur 



Fig i. — Phntographie obtenue acec dfs rayons X 



ayant traversé 



une lame de blende parallèlement à un axe f/uaternaire. 



d'onde de ce rayon, a la distance des plans réti- 

 culaires et A,, A.,, h.j des nombres entiers. 11 est 

 facile de voir que les valeurs deh^,/i.,, h.^ sont 

 exactement équivalentes aux indices de Miller 

 (/(, k, /) du plan réticulaire qui a réfléchi les 

 rayons ayant donné la tache correspondante. 



Si l'on mesure les coordonnées de chaque 

 tache sur la plaque photographique relativement 

 à des axes rectangulaires ayant leur origine au 

 point où le faisceau primaire frappe le cristal, 

 on peut déterminer les valeurs de »., 3 et y pour 

 le rayon qui donne naissance à chaque tache 

 particulière et en déduire les valeurs entières 



