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L. BRUNET. — RAYONS X ET STRUCTURE CRISTALLINE 



être attribué à une structure semblable à celle 

 de la figure 6, qui correspond à une autre forme 

 de symétrie cubique, celle du cube possédant 

 une particule à chacun de ses sommets et une 

 autre au centre des faces. 



Quand on arrive à des structures plus compli- 

 quées, l'interprétation des diagrammes de Laue 

 devient très difficile, et même impossible '. La 

 méthode de MM. Bragt;, au contraire, continue à 

 donner <lans ces cas des résultais du plus haut 

 intérêt. Xous allons voir maintenant en quoi elle 

 consiste. 



II. — .\nai.yse des CniSlADX 

 PAi! les spectres du Biia(,(;. 



Celte méthode repose, comme nous l'avons 

 dit, sur l'examen des spectres fournis parla ré- 

 llexion sur les divers plans réticulaires des cris- 

 taux. 



Prenons comme exemples les deux sels ci- 

 dessus, KCl et NaCl, et étudions les spectres 

 {(ig. '■)] formés parla réflexion du principal rayon 



Sylvine 

 K CI 



(100) 



(MO) 



(III) 



Rock- sait 

 Ni a 



(100) 



(MO) 



(III) 



^ll 



JL 



-Ji 



20- 



l'ig. 'J. — Spectres fiirmc.i par la rr/lexion du rai/on principal 

 dnpalladiuni J«r /ej /b.fj ( lOOl, (110) el (lllj deKCIet fiaCI. 



du palladium sur les trois plans réticulaires de 

 ces cristaux parallèles aux faces du cube ilOO), 

 du dodécaèdre (110), et de l'octaèdre (111). Les 

 spectres obtenus avec les faces correspondantes 

 des deux substances ont une grande analogie, ce 

 qui indique l'identité fondamentale de la struc- 

 ture. 



iZelle-ci ressort encore davantage des considé- 

 rations suivantes. Choisissons la réflexion de 



I. Ewald {Phys. Zeitschr.^ 1914, p. 3!t!l) est cependanl 

 arriTe piii' cette voie;, .los conrlusinns 1res remar(|n.a)les. 



premier ordre par les faces (lOOj dans chaque 

 cas ; on a d'après la formule connue : 



2,/, 



. 100, A3 

 s.n --2- 



et Id^ sin — T — = / 



soit 



rf, =5,A,S> et</2 = 4,85>., 

 oii (/, et r/jSont les distances des plans (100) pour 

 les deux sels, qui sont proportionnelles aux di- 

 mensions (les structures atomiques. Le rapport 

 des volumes de ces structures, qui est égal à 

 d^^jd.^, doit être d'autre part identique au rap- 

 port des volumes moléculaires des deux subs- 

 tances, ce volume étant égal au poids molécu- 

 laire M divisé par la densité p. Autrement dit, 

 d^^ld.-^ = (MJp,]/{MJp^). La quantité d\J/M doit 

 donc être la même pour les deux cristaux et les 

 autres membres de la même série. En effet, ona: 



pour KCl, d\~M = 1,6.3 >. 

 » NaCl, » =1,62). 



» KBr, » =1,6.3/, 



ce qui montre bien l'analogie de structure de ces 

 cristaux. 



Un examen plus approfondi des spectres de la 

 figure 1) nous révèle toutefois certaines difïéren- 

 ces. Tandis que les intensités des spectres des 

 divers ordres sur les faces (100), (110) vont en 

 décroissant dans les deux cas, pour la face (111) 

 cette régularité ne se retrouve que pour le spec- 

 tre de KCl; dans celui de NaCl, au contraire, on 

 observe d'abord une première réflexion faible, 

 puis une deuxième forte, et une troisième très 

 faible. Quelles conclusions peut-on tirer de ce 

 fait? 



Considérons les trois systèmes de points qui 

 possèdent la symétrie cubique : le cube avec un 



,4=71 



Kiir' 



Fig. 10. 



point à chaque sommet (fig. 10 a], le cube avec 

 un point à chaque sommet et au centre de cha- 

 que face (fig. loi) et le cube avec un pointa 



