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PIERRE WEISS — LE MA&NËTON 



LE MAGNÉTO \ 



T 



a: MOMUNr MOLECl LAIRE. 



Les forces inagnétique.s peuvent, ainsi que les 

 forces éleclriques, êlre représentées comme émanan l 

 de centres portant, une certaine quantité de magné- 

 tisme ou d't'lectricité. Mais, tandis que l'électricilé 

 négative peut être séparée et portée à une dislance 

 quelconque de l'électricité positive, les quantités 

 qui forment les [lôles nord et sud d'un aimant sont 

 invariablemenl liées l'une à l'autre et à la matière, 

 (l'est ce qu'apprend l'expérience de l'aimant brisé; 

 sr on la pousse jusqu'à la molécule, celle-ci porte 

 encore deux pôles contraires? 



L'ensemble des propriétés d'un aimant, les 

 ptiénomènes mécaniques, les phénomènes d'induc- 

 tion auxquels il donne lieu, s'expriment le plus 

 simplement, non au moyen de la grandeur des 

 pôles, mais au moyen du momeiil iiuir/iiétique, 

 c'est-à-dire du produit de la grandeur de l'un des 

 pôles par leur distance. Dans un corps aimanté 

 parallèlement dans toute son étendue, le moment 

 magnétique est additif : le moment du tout est égal 

 à la somme des moments des parties et, en parti- 

 culier, à la somme des moments des molécules. 

 Quand l'aimantation n'est pas uniforme, la propo- 

 sition subsiste à la condition de substituer à 

 l'addition algébrique l'addition géométrique d'après 

 la règle du parallélogramme. Dans l'un et l'autre 

 cas, on est conduit, en lin de compte, au inoinent 

 moléculaire qui est produit, dans la conception 

 d'Ampère, par les courants particulaires, et ([ui, 

 dans celle de Weber, est une des données premières 

 de la matière. 



Bien que, après Ampère et Weber, les théories 

 de Maxwell, d'Ewing et d'autres eussent fait 

 un ample usage de la notion de moment molé- 

 culaire, c(!llc quantité, il y a peu d'années, n'était 

 encore connue pour aucune substance. Langevin, 

 le premier, a fait, dans un mémoire sur lequel je 

 reviendrai, nu calcul qui contient en principe la 

 détermin;vtion du moment magnétique de la molé- 

 cule d'oxygène ; mais les mesures anciennes sur les- 

 quelles il s'appuie sont trop incertaines pour donner 

 autre chose ([u'une première approximation. 



IL — L.\ TIlKOIilE nu MAGNKTON. 



Certains faits bien connus étaient de nalure à 

 évi'iller la curiosité et à orienter les reidierclu-s 

 \- rs la détermination des moments moléculaires. 

 Si 1 • moment magnétique est une donnée première 

 de l'atome, comment se fait-il que l'alliage de 



métaux non rnagnétiiiues puisse fournir les 

 substances foriement magnétiques découvertes 

 par lleusler? Comment se fait-il que le cuivre et 

 la plupart des sels cuivreux soient diamagnétiques, 

 alors que les selscuivriques S(mt paramagiiéliques?' 

 Comment se fait-il que l'ellet des atomes qui 

 confèrent, en général, le paramagnétisme aux 

 combinaisons chimiques ilans lesquelles ils entrent 

 soit annulé, ou du moins foriement atténué, dans 

 les combinaisons complexes dont le ferrocyanure 

 esl un exemple. 



Le moment magnétique de l'atome n'a donc pas 

 l'invariabilité qu'on lui a souvent attribuée impli- 

 citement, et, s'il varie, les lois suivant lesquelles 

 se produit celte variation mériient d'êlre connues. 



Lorsque, par des mesures dont le détail va 

 suivre, je fus en jiossession d'un certain nombre 

 de monients moléculaires, une loi très simple 

 m'apparut : Les atomes des corps inagm'' tiques 

 peuvent prendre, en général, plusieurs moments 

 magnétiques bien détermines, di/lérents les uns 

 des autres. Tous ces moments, qu'ils appartiennent 

 au môme atome ou à dos atomes dilïércnts, sont 

 des multiples entiers d'un mcme moment élémen- 

 taire, auquel j'ai donné le nom de maguéton. 



J'ai déduit, il y a deux ans', la proposition 

 ci-dessus de moments magnétiques de quatre 

 origines dinérentes, à savoir ceux : 



des corps ferromagnétiques aux très basses 

 températures; 



des corps ferromagnétiques aux températures 

 au-dessus de celle de la perte du magnétisme fort; 



des corps paramagnéliques dissous; 



des corps paramagnéliques solides. 



Ces déterminations, quoique d'une précision 1res 

 inégale, formaient dans leur ensemble un faisceau 

 de preuves que j'ai jugé solide. Mais, pour un 

 contrôle plus serré, de nouvelles expériences 

 étaient nécessaires. Je vais reprendre succesive- 

 ment chacune de ces sources, exposer succinc- 

 i ternent les expériences anciennes et montrer ce 

 qu'ont ajouté les mesures i'ailcs depuis lor.s. 



HL — Les coiu's feukomagnétiques 



ACX basses TKMl'ÉIîATUllKS. 



Quand on aimante une substance à saturation, 

 il semble, à première vue, que l'on oriente parallèle- 

 ment tous les aimants moléciilaiies. Mais ce n'est 



' Coiiiplis rtcnduf. Acad. .Se, t. Cl, 11, p. 1 SI; 1911. Airliivi^s 

 (les ^■t•. pl'yx- '•' ""'■> ^' P'-""' t- -'^XXl, p. iOl; 1911. ./. de 

 l'Iivs., !i' >.. l. I, l>. 'MO et 963; 1911. 



