PIERRE M'EISS — LE MAGNÉTON 



13 



élat du fer qiii n'existe pas à l'état de pureté, mais 

 seulement en solution solide avec Fe^Co. Nous 

 verrons -plus loin que le fer à l'état [1 possède éga- 

 icMiient 10 magnétons par atome. 



La série d'expériences sur les ferronickels, la 

 [iiemiére en date, est moins précise que les deux 

 autres. Ce n'est qu'en en rapprochant les données 

 sur les propriétés au-dessus du point de Curie que 

 j'ai reconnu l'existence de la combinaison Fe'Ni. 

 Aussi, si ces mesures ont été reproduites dans la 

 ligure, c'est moins pour leur valeur démonstrative 

 qu'à titre de complément. Au degré de leur préci- 

 sion, elles s'accordent d'une manière satisfaisante 

 avec l'interprétation suivante. Le feràllmagnélons 

 forme une série de solutions solides avec la combi- 

 naison l'e'iNi possédant 30 magnétons dans la mole 

 cule, soit 10 par atome. Cette combinaison forme à 

 son tour une série de solutions solides avec le nickel 

 à 3 magnétons. Dans les limites de ces solutions 

 solides, le moment atomique obéit à la loi des 

 mélanges. 



I\. — DÉTERMINATIÛ.N DES MOMENTS M0I.ÉCUL.\IRES 

 DES CORPS PUREMEiNT PARAMAGiNÉTIQLES. 



.V côté des corps fortement magnétiques, dans 

 lesquels le parallélisme complet des aimants élé- 

 mentaires peut être obtenu avec une approxi- 

 mation suffisante, il existe un nombre beaucoup 

 plus considérable de substances qui possèdent des 

 moments moléculaires comparables et même 

 souvent supérieurs à ceux des ferromagnétiques, 

 mais qui ne manifestent que des propriétés magné- 

 tiques faibles, parce que tout ce que l'on peut 

 atteindre au moyen des champs dont on dispose est 

 une faible prédominance des moments moléculaires 

 dans la diieclion du champ. 



On ne peut donc mesurer directement ces mo- 

 ments; mais, si l'on connaît le mécanisme du phé- 

 nomène, on peut les calculer à partir des données 

 expérimentales. Rappelons que, à une tempéra- 

 ture déterminée, le moment magnétique que prend 

 l'unité de masse d'une telle substance est propor- 

 tionnel au champ et que le quotient de ce moment 

 par le champ porte le nom de coefficient d'aiman- 

 tation. Il résulte des expériences de Wiedi-mann, de 

 Plessner et, d'une manière plus systématique, de 

 celles de Curie que, pour un grand nombre de corps, 

 ce coefficient est en raison inverse de la tempé- 

 rature absolue. C'est la* loi de Curie. Le produit de 

 ce coefficient par la température absolue est donc 

 une constante, la constante de Curie. Langevin, 

 qui a donné la théorie cinétique des gaz magnéti- 

 ques et, en même temps, des corps dans lesquels 

 la mobilité de rotation des molécules est parfaite, 

 a retrouvé la loi de variation thermique du coeffi- 



cient d'aimantation et a montré comment on peut 

 en déduire l'aimantation à saturation. On peut 

 mettre ce résultat sous la forme : 



(1) 



a„„r = 3RC,« 



OU 7,„„ est le moment de la molécule-gramme. Cm 

 la constante de Curie, R la constante des gaz par- 

 faits, ces deux dernières quantités rapportées éga- 

 lement il la molécule-gramme. J'appellerai pure- 

 ment paramagnétiques les corps qui obéissent à la 

 loi de Curie; cette dépendance tlierniique sera le 

 critérium qui montrera si la théorie s'applique. 

 On s'attend a priori à trouver dans cette catégorie 

 les gaz, les solutions salines, et peut-être les corps 

 amorphes. 



V. — DÉTERMI.XATIOiN DES MOME.NTS MOLÉCULAIRES' 

 DES FERROMAGiNÉTIgUES AU-DESSUS 



DU Point de Curie. 



Parmi les corps auxquels la théorie cinétique de 

 Langevin ne s'applique pas telle quelle sont en 

 première ligne les ferromagnétiques, considérés 

 au-dessus de la température de perte du magné- 

 tisme fort. C'est cette température que l'on appelle 

 maintenant, comme de juste, jioiiU du (Uine, en 

 souvenir du beau travail qui, jouant dans la con- 

 naissance des phénomènes magnétiques le rôle 

 qu'assument les recherches d'Andrews pour la 

 compressibilité des fluides, a donné une vue d'en- 

 semble des phénomènes de part et d'autre de cette 

 température critique. 



Kn introduisant dans la théorie cinétique les 

 actions mutuelles des molécules sous la forme 

 d'un champ moléculaire, j'ai pu étendre sa portée 

 aux corps ferromagnétiques et obtenir une image 

 fidèle des phénomènes qu'ils présentent tant en 

 deçà qu'au delà du point de Curie. Ce champ molé- 

 culaire est défini comme étant proportionnel à 

 l'intensité d'aimantation et dirigé comme elle, l'in- 

 tensité d'aimantation étant elle-même le moment 

 magnétique par unité de volume. 



.l'ai montré que, pour les corps qui possèdent un 

 champ moléculaire, l'inverse du coefficient d'ai- 

 mantation, dans les états faiblement magnétiques 

 au-dessus du point de Curie, est proportionnel non 

 à la température absolue, mais à l'excès de la 

 température de l'observation T sur celle du point 

 de Curie 6. Le produit de ce coefficient par cet 

 excès x(T — 0) = C est donc une constante C qui, 

 heureusement pour le but que nous poursuivons 

 ici, est reliée au moment moléculaire par la même 

 relation i que la constante de Curie; elle peut 

 donc être commodément désignée par le même 

 nom. 



La figure 3 donne un exemple frappant de la 



