PIERRE WEISS — LE MÂGNETON 



l''e)liri, iiiléres.saul aussi ))ar la diversité des types 

 chimiques qu'il comprend. L'unité de M"° Feytis 

 l'tait d'ailleurs la même que celle des observations 

 sur les métaux à bisse lempéra.lui'e et au-dessus 

 du poinl.de Curie : elk^ lui avait élé communi(iuée 

 au moyeu d'une solution de .sulfate de nickel, 

 mesurée à Zurich i)ar la méthode d'ascension. J'ai 

 éliminé de la série les corps conlenaul dans la 

 nidlécule deux atomes magnétiques diflërenis, 

 couime par exemple le chrome et le cobalt, pour 

 lesquels le calcul n'est pas possible, et Fe°0'donl 

 on sait par ailleurs qu'il a une variation theimiciue 

 différente delà loi de Curie. Il reste alors 1 1 corps, 

 pour lesquels j'ai obtenu les nombres de magnétons 

 suivants : 



si:l soLint-: magnétons 



FeCl^ sublimé . . ' 28,83 



FeCl\2Az'Cl.H=0 27,21 



FcF\3AzH*F 28,94 



FeF».2Azn*F.Hm 29.19 



FeF». 311=0 21,23 



.\c('lylacét(in.'ile rcnuiiic 2.5, OS 



-M"(l« n,97 



Ci'CI' 20,04 



Acétylacétonalc cdlialleux 21,12 



5[Cr(AzHY][Cr(C«0')T + 3H-l) 20,16 



I [(;i-( AzH»)*C«0'l [Ci-(AzH»)=(C'0')']-f 3H=0 20 , IG 



Un remarque (jue les nombres sont relativement 

 peu éloignés de nombres entiers. On peut préciser 

 de la manière suivante : si ces nombres étaient 

 distribués au hasard, les écarts des nombres entiers 

 pourraient prendre toutes les valeurs entre (1 

 et iiiO,5, et la moyenne de leurs valeurs absolues 

 serait 0,25. Au lieu de cela, tous les écarts sont 

 inféi'ieurs à 0,2"), le plus grand étant 0,2;{. Il est 

 évident qu'une semblable dislribuliou serait extrê- 

 mement improbable. Cette série d'expériences, 

 tout eu présentant des écarts plus grands à partir 

 des nombres entiers que les mesures |)rises sur les 

 métaux, par exemple, est donc nettement favo- 

 rable à la loi ([u'il s'agit d'établir. 



Il était assez extraordinaire qu'il en fut ainsi. Le 

 calcul supposait implicitement que, dans les cris- 

 taux, les molécules ont la même liberté de rotation 

 que dans les ga/.. Or, les forces mutuelles entre les 

 molécules sont très grandes dans les solides 

 cristallisés, puisque ce sont elles qui déterminent 

 l'orientation des molécules au fur et à mesure de 

 leur agglomération. 



J'ai pu démontrer depuis ' (jue, pour un groupe 

 très étendu d'actions mutuelles, l'efl'et se compense 

 et s'élimine dans le ri'sultat du calcul. Il en est ainsi 

 toutes les fois que les forces d'orientation dérivent 

 d'une énergie potentielle fonction de l'orientation 



' C. H. Acacl. Se, t. CLVI, p. 1674 et 1836; 1913. 



de la molécule considérée juir rapport aux axes 

 du réseau cristallin. Le coefticient d'aimantation 

 sera différent pour les dilTérentes directions, mais 

 la moyenne de ses valeurs pour trois directions 

 rectangulaires reproduira le coeflicienl d'un ga/ 

 parfait qui serait composé des mêmes molécules 

 (|ue le corps en expérience. Or, mesurer une 

 substance pulvérulente, c'est prendre un grand 

 niimlire de fois la moyenne des coefllcients 

 d'aimantation dans trois direelions rectangu- 

 hiires. On conçoit donc qu'une série étendue de 

 corps ait pu présenter le caractère que nous avons 

 reconnu aux mesures de M"'' l'^eylis. 



Cependant,, de nouvelles mesures sur les corps 

 solides, faites avec l'intention d'étendre ces résul- 

 tats, n'ont pas donné, en général, des nombres 

 entiers et ont montré que la série de M"' Feytis est 

 un cas exceptionnel, dû, peut-être, au grand 

 nombre de complexes à grandes molécules (jui y 

 figurent . 



Et, en ell'et, la nouvelle théorie du magnétisme 

 des cristaux ne s'applique pas à tous les cas ; en 

 particulier, le champ moléculaire suppose une 

 énergie potentielle d'un type tout diUerent de celui 

 pour lequel la démonstration est faite. C'est en 

 dernière analyse une énergie d'orientation rela- 

 tive des molécules deux à deux et non d'une molé- 

 cule par rapport aux axes du réseau. Or des expé- 

 riences récentes de Kamerlingh Onnes et (Poster- 

 huis', et des expériences inédites que Foëx a faites 

 en collaboration avec moi-même, ont montré que, 

 dans les solides, l'existence du chaujp moléculaire 

 est beaucoup plus fréquente qu'on ne l'avait pensé 

 d'abord. Il faudra donc, en général, pour aboutir à 

 la connaissance du moment atomique, traiter les 

 solides comme des ferronniguétiques au-dessus du 

 point de Curie et faire l'étude de la variation thermi- 

 que de leur coefficient d'aimantiilion, et même, dans 

 certains cas que la lhé(U-ie fait [U'évoir, cette élude 

 devra être faite sur des cristaux orientés successi- 

 vement dans les trois directions principales. C'est là 

 un travail de longue haleine. Onelques résultats 

 isolés, qu'Userait prématuré de citer, montrent que 

 c'est bien ainsi que les choses s'arrangenuit. En 

 tenant compte de l'altération de la loi de Curie i)ar 

 le champ moléculaire, on trouvera les nombres de 

 magnétons caractérisant l'état des atomes dans les 

 corps solides. 



vm. 



Les c.az paramac.nktiouks. 



Aux quatre sources du magnêton primitivement 

 utilisées est venue s'en ajouter une cin()uième, 

 particulièrement démonstrative parce qu'elle fait 



' Cowiu. Loidcu, 129 et 132. 



