PIERRE W'RfSS — LK MAGNÉTON 



appel il la Uiéoi'ii- cinclique ^ous sa l'oiuii; la plus 

 simple, dénuée des complications apporloespar les 

 actions mutuellps des molécule'^. La plupart «les 

 gaz sont (iiamapnéliquos ; rowgène, Inzimo il 

 l'oxyde azotique AzO seuls sont paramaf-néliques. 

 I, angevin avait déjà nioiilré sur l'exemple de 

 l'oxygène coinnienl on peut remonter du.coerii- 

 cient d'aimantation d'un corps paramagnétique, 

 fourni par l'expérience, à la saturation absolue. 

 Mais les données dont il disposai! étaieni «lépoin- 

 vues de toute précision. 



A. Piccard et moi ' nous avons repris celle détc^r- 

 inination en mesurant la dépression magnétique 

 de l'eau successivement sous une atmosphère 

 d'oxygène et d'hydrogène. Ce dernier gaz peut être 

 considéré i-omme neutre magnétiquement. Celle 

 méthode a acquis une précision élevée à la suite des 

 perfectionnements dont nous avons parlé plus haut. 



L'almosphère d'oxygène augmente la dépression 

 magnétique de l'eau du cinquième environ de sa 

 valeur. Or, on obtient aisément pour l'eau un effet 

 de 2""°,o et par suite de O'°"',o pour l'oxygène. 

 Les pointés se font au millième de millimètre et 

 l'erreur, dans les moyennes, n'est pas supérieure 

 à cette quantité. On a donc le coefficieni d'ai- 

 mantation à l/.'iOO et, par suite de l'extraction de 

 la racine carrée, le moment moléculaire à 1 l.OÛO 

 près. La détermination des impuretés du gaz a été 

 faite avec une précision du même ordre. 



Il y a, a priori, deux manières de concevoir 

 l'aimant élémentaire de l'oxygène. On pourrait, 

 adoptant le même mode de calcul que pour les 

 .Mitres corps, admettre l'existence d'un aimant élé- 

 mentaire d'orientalion indépendante dans cliai|ue 

 .ilome. Mais la grandeur de la chaleur spécifique 

 -- iippose à cette manière de voir. Klle apprend que 

 la molécule 0° ne possède que cinq degrés de liberté, 

 ou. si l'on préfère, que son état ne dépend que de 

 cinq variables indépendantes. Si l'on en défalque 

 les trois coordonnées du centre de gravité, il n'en 

 reste plus que deux, au lieu des quatre qu'exigerait 

 l'orientation indépendante de deux aimants élé- 

 mentaires. Force est donc d'admettre que la molé- 

 cule 0- est rigide et ne porte qu'un seul aimant. 

 Si l'on fait le calcul dans cette hypothèse, on 

 trouve : 



Pour la molécule 0- 

 et par suite : 



Pour l'atome . . . 



14.01'» niasrnétoiis. 



i,OOT magnifions. 



Si, au contraire, on avail fait l'hypothèse de la 

 molécule articulée, on ei^l trouvé pour l'atome : 



• PisnnE WEissetA. Piccaku : C. fi. Loc. cit. A. Piccaiui : 

 Lnc. cil. 



9, '.Il magnétons, donc un écart de 1 °/„ environ sur 

 le moment moléculaire et de S'/o sur le coefficient 

 d'aimantation qui dépasse notablement l'erreur 

 expérimentale possible. 



L'étude magnétique de l'oxygène fournil dont. 

 une confirmation précisi^ de la loi des nombres 

 entiers cl s'accorde avec l'hypothèse de la molé- 

 cule rigide, imposée par l'élude de la chaleur spé- 

 cifique. 



Le coefficient d'aimanlalion de l'oxyde a/.oliquc' 

 esl environ le tiers de celui de loxygèni'. Sa déter- 

 mination est donc particulièrement délicate. Nous 

 y avons apporté le plus grand soin : l'appareil a élé 

 reconstruit entièrement. Les mesures ont été répé- 

 tées un grand nombre de fois en variant légère- 

 ment les conditions de l'expérience, pour découvrir 

 les causes d'erreur qui pouvaient subsister. Le gaz 

 a été préparé à un grand degré de pureté et ana- 

 lysé avec soin. 



Il n'est pas nécessaire ici d'invoquer les chaleurs 

 spécifiques pour écarter toute ambiguïté d'inter- 

 prétation. En effet, que l'atome d'oxygène soit 

 articulé avec l'atome d'azote, ou que leur groupe- 

 ment soit rigide, il n'y a qu'un aimant élémentaire 

 par molécule; il n'y a donc pas deux manières de 

 conduire le calcul. On trouve : 



Pour AzO. 



9,031) m.iL'ntilons. 



ce qui est encore avec une bonne approxjuialion 

 un nombre entier. 



La mesure du coefficient d'aimantation de l'o/.onc 

 esl certainement rendue très difficile par son insta- 

 bilité. A ma connaissance, elle n'a jamais élé 

 tentée : même Tordre de grandeur du eoefficionl 

 est inconnu. Cependant, il esl à souhaiter que celle 

 détermination soit entreprise: elle donnerait cer- 

 tainement un renseignement intéressant sur la 

 molécule 0", d'architecture si différente de celles 

 dont le magnétisme a été étudié. 



IX. 



Conclusions. 



Des quatre groupes de mesures sur lesquels 

 reposait au début la théorie du magnéton, les 

 deux premiers, sur les métaux aux très basses 

 températures et sur les corps ferro-magnétiques 

 au-dessus du point de Curie, se sont développés 

 d'une manière entièrement conforme aux prévi- 

 sions. Le nombre des substances étudiées s'est 

 notablement accru : des mesures anciennes ont 

 été reprises et confirmées. Le ferrocobalt, si carac- 

 téristique de la théorie, a été reproduit maintes 

 fois et a commencé à entrer dans la pratique des 

 laboratoires. 



' Weiss et Picc.tRD : C. R. Acud. Se, \1 novembre 1913. 



