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A. SMITS — NOUVELLK THfiORIK DU PHÉNOMÈME DK L'ALLOTROPIE 



être vonaidiTées coinmc riimjKisniilos d'iui psourlo- 

 syslnma. 



Comme on ne tardera pas à le voir, nous pouvons 

 niissi formuler (•ctleliypotlif'scdela façon suix.inte : 



Lt^ syslrtiii' ;) mil' sralf cnni/Kisunli' l'ail m i/ihiéral 

 partir irilii /isi;il(l(i-sys/.rnir ilfjij/ 1rs roiil/iosaiiles, 

 indit/iircs pur les dilïérenles csprcos i/o niolreulrs, 

 siiiil plds ou moins misrililvs à l'étal soliilr. 



Avant 1910, il n'existait aucune théorie rjui fût à 

 même d'embrasser, considérés d'un seul et même 

 point de vue, les phénomènes de monolropie el 

 d'énantiotropie avec les phénomènes qui s'y relient 

 et qui trouvent leur expression dans la « loi des 

 stades de transformation » d'Oslvvald. 



L'hypothèse que nous venons d'émettre conduit à 

 un nouveau mode d'interprétation des plus simples, 

 qui comprend, enmême temps, les phénomènessus- 

 mentionnés, et qui les explique de la manière la 

 plus naturelle. C'est pourquoi ce nouveau mode 

 d'interprétation a été désigné sous le terme de : 

 « nouvelle théorie de l'allotropie ■■. 



Avant de poursuivre noire raisonnement, nous 

 tenons à prévenir le lecteur que, si différentes es- 

 pèces de molécules d'un seul corps se pi'ésentenl à 

 la fois dans une phase homogène, nous désignerons 

 ce cas par l'expression d'allotropie hoiiiof/rDe', 

 puisqu'il n'y aura aucune difliculté de considérer ces 

 différeules espèces de molécules comme les diverses 

 variétés du corps. 



Dans les cas oii l'on observe deux piiases homo- 

 gènes allotropes différentes, nous parlerons d'allo- 

 tropie hétéroçjriir. Si nous partons, comme fait la 

 théorie de l'allotropie, de l'hypothèse que chaque 

 phase présente en général le phénomène d'allotro- 

 pie homogène, il s'ensuit (jue, quand une phase 

 donne naissance à une nouvelle phase (p. e. par 

 soustraction de chaleuri, celle-ci présentera égale- 

 ment le piiénomène d'allotropie homogène; et, 

 quand ou choisit les circonstances de manière 

 qu'un équilibre interne ne puisse s'étai)lir, un étal 

 d'étjuilibre interne dans ce procès donnera nais- 

 sance il un autre état pareil. 



Nous commencerons par démontrer que ce prin- 

 cipe de la théorie de l'allotropie découle, de la ma- 

 nièi'c la plus simple, comme un(> conséquence ra- 

 tionnelle, d'un examen plus approfondi d'un des 

 diagrammes Tv (huit uousav(Mis déjà parlé. 



Choisissons à cet efletcelui du système de l'acide 

 ben/.ilorthocarboniqu(\ Dans la ligur(^ T.v (fig. 2), 

 on a admis qu'en cas de compoT-tenu'nl unaire la 

 niodilicationfJ, absolument pure, se dépose du li- 

 quide, ce qui résulte de notre hypothèse que, dans 



11) l'Mi- tes Midis : nllidfiiiiii! Iininfhirnc, j"iiiilii|iii' luxis- 

 lencr ili' liillV-i-i'iilcs csiu'Tits lie mnli'i-iili'S (l:ins uni- pliiisi^ 

 lioiiiiif,'i"'nc: mais cits iiiuls n'iii(lii|i]<'jil ]i;is s'il y '■>■ mi non. 

 eW|inlibrc iritcnir. 



la figure pseudobinaireT\, les li(iuides/;c coexistent 

 aveciî pur, comme les liquides ac aveca pur. 



Or, nous sommes en face d'un cas idéal qui, selon 

 toute ))riibai)ililé, ne se présenle jamais. Un corps 

 solide dans lequel un aulre corps solide ne se ré- 

 soul nullement ne se rencontrera probalilenieut 

 jamais, et ccrtaiiicniriil pas quand 1rs rorps solides 

 se composent drs dillrrenles esjirres de uwircuirs 

 d' un srui et niêmr corps. 



Nous sommes donc contraint d'admettre ici des 

 cristaux mixtes. En ce cas, il ne se dépose pas du 

 liquide/ la modification S pure, mais une solution 



^3û' 



solide d'à dans fl, autrement dit un cristal mixte. 



Mais, si l'on cousidrre que cet tr phase de cristaux 

 mixtes coexiste avec un liquidrqui est en équilibre 

 interne, il est plus que j)roliahle qu'il faut adnu'ttre 

 aussi un équilibre interne dans les cristaux mixtes, 

 et ainsi nous voyons ifu'en admettant des cristaux 

 mixtes dans le jisrudij-système, il nous faut aussi 

 cunclurr à un équilihrr interne à l'état solide. Cette 

 conclusion est très importante, car elle ouvre des 

 perspectives toutes nouvelles sur un grand nombre 

 de |)liénomèues, en premier lieu les |ilicnouiéiies 

 d'éiiautiolropieH de nmniili'opie. 



Pour le démontrer, nous nous servirons encore 

 (lu système acide ben/.ilorthocai'honique. Nous 

 admettons (]ue la phase solide qui, en cas de 

 conduite unaire, se dépose du li(]uide l^{tig- 3) n'est 

 pas le corps purf^, mais un cristal mixte dans 

 hîquel il y a équilibn^ inlerue couime dans le li- 

 (|uide/,. Le point S^ est un point de la ligne i|ui in- 

 dique les ('quilibres internes dans les phases 



