A. SMITS — NOUVELLK THÉOKIK DU PHÉNOMÈXH DK L'ALLOTHOF^E 



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solides :\ des loinpé.raUires di (Té renies. Si la ligne 

 d"é(]iiilil)re coupe la partie stable de la courbe des 

 ciMstaii-x mixtes t'/j, comme on l'a admis dans la 

 [\^»ve 3, cela signilie (|ue, au point d'intersection 

 S' pour la phase solide en équilibre interne, le phé- 

 niimène de non miscibilité se produit et qu'il doit 

 se former une nouvelle phase dans la<|uelle il y aura 

 également équilii)re interne. Comme nous avons 

 maintenant aiTaire à un système qui se comporle 

 iinairenient et que la pression est supiiosée cons- 

 lanle, ces deux phases solides ne pourront coexister 

 qu'à une seule température et, en cas de soustrac- 

 tion de chaleur. la phase solide S', se transformera 

 enlièremenlàtempératureconstanteenS',, toujours 

 si, en outre, il ne se produit pas de retard dans l'é- 

 i[uilibre hétérogène. 



Au-dessous de la température de transition ou de 

 iion-miscibilité, la phase solide stable se déplacera 

 si la température continue à baisser en suivant la 

 ligne S, 'S,". En outre, nous voyons que là où la 

 li.nne d'équilibre liquide interne A/^ coupe le pro- 

 longement de la courbe ne de congélation du 

 liquide, nous aurons afifaire à un point de fusion 

 unaire métastable, où la phase liquide, en cas de 

 soustraction de chaleur, se solidifierait jusqu'à la 

 phase cristalline S,, à température constante. Ici 

 donc aussi, mais à l'état métastable, une phase 

 liquide en é(iuilibre interne se transformerait dans 

 une phase solide également en équilibre interne. Il 

 est évident que ce point S, doit se trouver sur la ligne 

 qui indique les phases solides riches en x qui sont 

 en équilibre interne, donc un point du prolonge- 

 ment de la ligne S/'S/. 



Examinons maintenant en quoi, d'après ces con- 

 sidérations, doit consister la différence entre 

 V/'iianliotropif et la nioiiotropie. 



D'après ce qui précède, on voit que, même en 

 (■as de conduite unaire d'un corps simple, on peut 

 parler d'une figure T.v; c'est suivant la position 

 de cette figure unaire T.v par rapport à celle de la 

 pseudo-figure T.v que le phénomène d'énaiilio- 

 Iropie ou celui de rnonolropir .se produiront. 



Si la position relative de ces deux figures est 

 telle que, au-dessous de l'équilibre de fusion 

 unaire, la partie stable de la ligure unaire T.v ren- 

 contre de nouveau la pseudo-ligure T.v comme 

 ilans la ligure 'i, nous avons le cas d'énantiolropie. 

 Si elles ne se rencontrent pas, nous avons le cas de 

 Mionolropie. Celte conclusion ne s'applique pas 

 seulement au cas où la pseudo-ligure T.v possède 

 un point d'eutexie, mais aussi, comme nous ver- 

 rons plus bas, au cas où il se produit une tempé- 

 rature de trois phases, située entre les points de 

 fusion des pseudo-composants. 



Ainsi, dans la figure 5, les phases solides indi- 

 quées par la ligne S//sont toujours stables el celles 



désignées par la ligne S,;; toujours mèlastables. 

 (l'est ici un cas de monoiropie. Si nous prolongeons 



FiK. 4. 



vers le haut les lignes cjS^ et pe, de même que «S, 

 et nul, nous voyons qu'en cas de monotropie on 

 peut dire qu'il existe quand même un point de 



Fig. 



transition, mais qu'il est situé dans la région méta- 

 stable, car alors S', et S', seraient deux phases 

 solides qui, étant en équilibre interne, pourraient 

 coexister. 



