CHRONIQUE ET CORRESPONDANCE 



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lli('uri>ni(' de la relativité est une conséquence de ces 

 ipréiiiisscs. Chez Einstein, au contraire, la propriété de 

 relativité est mise en lète comme premier pustulat 

 fondamental; lliypotlièse d'un l'iectromagnétisnie • 

 universel devient su[iirtlue. 



Si;,'nalons queliiues-unes des conséquences qu'on 

 peut iléduire du principe de relativité : 



1 ' Aucun cliani;emenl d'étal ne peut se propager 

 avec une vitesse supérieuie à la vitesse de la lumière. 

 Sini>n. on pourrait l'utiliser à la transmission de 

 signaux i|ui peiiuetlraient de donner une nouvelle 

 délinition de l'espace et du temps. Au moyen de la 

 dilTérence de marche de deux horloges, l'une réglée 

 optiquement, l'autre d'après le nouveau changement 

 d'i'tal, on pourrait calculer le mouvement du système, 

 Cl' qui est impossible. Donc, toutes les forces, même la 

 pi'santeur, se propagent dans l'espace avec la vitesse 

 de la lumière. 



■2" Du l'ait que la transmission des états physiques 

 ne peut s'elfectuer iiistanlauéinent résulte l'impossi- 

 bilité de cunst-rvei- lu notion de corps rigidp, dans 

 lequ'l l'état de mouvement doit se propager instanta- 

 nément. 



o" On peut établir que la quantité de mouvement 

 contenue ibins l'unité de volume est égale au flux 

 d'énergie divisé [uir le carré de la vitesse de la lumière. 

 D'où résulte, intre les variations d'inertie, ou de 

 masse, III, et les variations d'énei-gie, E, la relation : 

 i;; = E/v-, r désignant la vitesse de la lumière. A 

 chaque perte d'énergie, par dégagement de chaleur, 

 par exemple, correspond une diminution de la masse 

 inerte. Sans doute, vu la petitesse du facteur l/i', la 

 diminution de la masse qui correspond à la chaleur 

 dégagée dans les réactions chimiques ordinaires est 

 inliniiuent petite. D'un autre côté, l'énergie que la 

 formule précédente donne pour la molécule est beau- 

 coup plus grande que celle dont il s'agit dans les réac- 

 tions chimiques; c'est que, sans doute, cette énergie 

 a son siège à l'intérieur des atomes. Et, en efl'et, 

 les tr'ansforniations radioactives dans lesquelles on 

 assiste à la désintégration dé l'atome rrrettent en jeu 

 des quantités d'énergie beaucoup plus grandes. Si 

 l'on pouvait mettre en évidence la diminulioir de 

 rrrasse (|ui se proiluit dans ces désintégrations, on 

 aurait un moyen de vériller la relation théorique : 

 cela n'est pas impossible, (|uoique la diminution 

 réelle de masse soit certainement très faible. 



La crise de la théorie de la relativité a commencé 

 quand on a entrepris de faire entrer la pesanteur- dans 

 le ilornaine de ses considérations. On peut donner 

 deux délinitions de la masse : dans l'une, elle se pré- 

 sente comme un coefficient d'inertie (c'est de celle-ci 

 qu'il a été question précédemment): dans l'autre, 

 conirne coeflicier't de la pesanteur. Si la ruasse inerte 

 n'était pas loirjorrrs égale à la masse pesante, la force 

 qui agit sirr les masses à la surface de la lerre aurait 

 des directions diflérêutes pour des corps de constilrr- 

 tions chirrriques dillérentes ; car elle est la r-ésullante 

 de l'attraction de la Terre, qui est proportionnelle à 

 la niasse pesante, et de la for'ce centrifuge, qui est 

 pr ■'portionnelle à la masse inerte. Eotviis a prouvé 

 qu il n'err est pas ainsi; qu'au contraire, la direction 

 de la force résirllante qui agit sur les masses, c'est-à- 

 dire la direction dir tri à |ilonrb, est la même jiour tous 

 les coi^ps. D'après cela, si on attribue rrne masse 

 iner |m à 1 énergie, il fairt lui attribuer aussi une tuasse 

 pesartie égale. 



"r. l'énergie d'un corps change quand il se déplace 

 dans le champ de la pesanteur; elle croit, par exemple, 

 quand on l'élève, parce ([ue du travail est effectué 

 contre la pesanteur. A cette variation d'énergie doit 

 correspondre nécessairement, sort une variation de la 

 masse, soit une variation de la vitesse de la lumière 

 dans le champ de la pesanteur. Cette dernière hypo- 

 •lièse — dépendance de la vitesse de la lumière à 

 l'égard du potetrtiel de gravitation — a été etrvisagée 

 par A. Einstein (19H , « qui a ainsi mis la hache à 



l'une des racines de la théorie de la relativité qu'il 

 avait établie précédemment ». G. .Mie préfère supposer 

 une variation de la masse et conserve le postulat de la 

 constance de la vitesse de la lumière. Toutefois, comme 

 ce n'est pas la somme, mais la différence de l'énergie 

 potentielle (ou électri<iue) et de l'énergie cinétique ^ou 

 rrragrrétrquei qui reste invariante dans les transforma- 

 tions de lespace et du temps de la théorie de la rela- 

 tivité, il se voit obligé de poser que le poids d'ua 

 corps est proportionnel à celte iliiféience. D'après cela, 

 à l'énergie potentielle revii-ndrait un poids positif, à 

 l'énergie cinétique un poids négatif. D'or'r un certain 

 nombr'e de conséquences curieuses ou paradoxales : 

 1° pendant une vibration d'un syslèiue isolé, vibration 

 dans laquelle se pioduisenl périodiquement îles tr'ans- 

 formations de l'éner'gie de la foime potentielle à la 

 forme cinétique, ou de la forme électrique à la forme 

 magnétique, et vice versa, le poids du système éprou- 

 verait de petits changements périodiques, d'ailleur's 

 imperceptibles; 2° dans les |ihénomèiies radioactifs, 

 le bilan des poids ne serait pas conforme au bilan de 

 l'énergie; quand d'un élément A en nait urr autre B 

 contenant une quantité plus petite d'énergie cinétique 

 ou magnétique, comme cette partie d'énergie entre en 

 ligne de compte avec un poids négatif, à la diminution 

 de l'énergie correspondrait une arigruenlation du 

 poids; 3° la loi de la conservation de la ruasse pesante 

 ne s'appliquer'ait donc pas strictement à un système 

 isolé, et comme, d'autre part, la masse inerte reste 

 proportionnelle à l'énergie, l'identité de la masse 

 pesante et de la masse inerte n'est pas non plus main- 

 tenue par .Mie. 11 semble cependant que les principes 

 de la conservation du poids et de l'identité de la masse 

 pesante aient été vérifiés au moins aussi exactement 

 que celui de la vitesse de la luruière. D'ni'i un dilemme 

 sans issue apparente. 



Tout dernièrement (1913), Einstein et Grossmann 

 ont publié une Esi/uisse d'une théorie gciiémlisée de 

 la relativité et d'une théorie île la t/ravitalion. D'après 

 eux, le champ de la gravitation dépend des dix coef- 

 ficients qui caractérisent l'espace et le tfrups dans un 

 domaine intiniment petit : le champ statique influence 

 seulement la valeur de la vitesse de la lumièr'e, et, 

 par là, la marche des horloges; le champ dynamique 

 provoque en outre des extensions et des contractions 

 du réseau des coordonnées. Les auteurs réussissent, à 

 l'aide des méthodes du « calcul intégral absolu », à 

 donner aux équations électrornagnélicjues et dynami- 

 ques fondamentales une forme qui, au moins dans les 

 domaines infinitésimaux, satisfait à ce qu'exige la 

 relativité à l'égard de celte transformai ion générale. 

 Mais, pense M. Abraham, le cliarnp de la gravitation 

 lui-même ne cadre pas avec le schéma loridamental 

 des théories de la relativité; les équations difléren- 

 tielles du champ de la pesanteur établies par les au- 

 teurs ne sont pas invariantes par rapport à cette 

 tiarrsformation générale de l'espace et du lenrps; c'est» 

 à-dire qu'un système de masses s'attiiant mutuelle- 

 ment, qui est animé d'un mouvement varié ou d'un 

 mouvement de rotation, n'est pas équivalent, en gé^ 

 néral, à un système en repos. 



<■ .Vinsi, conclut M. Abraham, toute théorie de la 

 rel.itivilé échoue sur l'écueil de la pesanteur... Les 

 idées relativistes rre sont évidemment pas assez larges 

 pour servir de cadre à une image complète du Monde, 

 mais il reste que la théorie de la relativité a pris une 

 place dans l'histoire de la critique des concepts d'es- 

 pace et de temps. Elle nous a appris que ces concepts 

 dépendent des idées que nous nous faisons sur la 

 manière dont se comportent les échelles et les horloges 

 servant à la mesure des longueurs et des intervalles 

 de temps. Cela promet à la théorie de la relativité un 

 enterrement honorable. » 



A. B. 



La Nouvelle Mécanique. Scirulis, jan.'ier l'Jll 



