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.T. RENAUD — LA BARÙE SUR LA COTE ATLANTIQUE DU MAROC 



L'i forniiilion, il est nécessaire de rappeler qiiel((ues 

 initions théoriques et pratiques sur les vagues de 

 la mer. 



II 



On a soumis à l'analyse les mouvements que 

 ])t'uvenl |)rendre les molécules d'une masse liquide 

 dans iliverses hypothèses qui simplifient les calculs. 

 On a ainsi déterminé les équations des mouvements 

 ondulatoires satisfaisant aux conditions des lois 

 physiques des liquides. On ne démoiitre pas que 

 ces mouvements sont ceux que le vent tend à pro- 

 duire à la surface de l'eau, mais bien que ce sont 

 ceux que le liquide est par sa nature capable de 

 prendre lorsqu'il est tiré de l'état de repos. 



Un des cas soumis au calcul est celui d'une 

 ondulation se propageant dans une eau indéfini- 

 ment profonde et étendue. On a trouvé que la lame 

 devaitalorsse propager suivant un profil trochoïdal. 

 (On sait que la trocho'ide est la courbe décrite par 

 le point d'un cercle dont la circonférence roule sur 

 une droite). Dans cette ondulation, chacune des 

 molécules de la masse fluide décrit une orbite 

 circulaire dont le rayon décroît rapidement à 

 partir de la surface. La lame est définie quand on 

 connaît sa hauteur et l'un de ses trois éléments : 

 longueur, durée d'oscillation et vitesse de propa- 

 gation, éléments unis entre eux par des relations 

 telles que l'un d'eux détermine les deux autres. 



On a aussi étudié le cas où la lame se propage 

 dans des eaux île profondeur constante ; chaque 

 molécule décrit alors une orbite elliptique dont la 

 forme dépend de la profondeur à laquelle elle se 

 trouve. Des formules déterminent le rapport des 

 axes de l'ellipse en fonction de la profondeur, puis 

 la vitesse de propagation en fonction de la lon- 

 gueur de la lame et du rapport des axes de l'ellipse. 

 Dans celte hypothèse, un cas particulier intéressant 

 est celui où la longueur de l'ondulation est très 

 grande par rapport à la profondeur, ce qui arrive 

 pour des ondes ]iroduites par la marée ou par un 

 Iremblemenl de terre. Le calcul conduit alors à la 

 formule de Lagrange trouvée par une autre 

 méthode. 



A l'aide des diverses forjnulesainsi établies, on a 

 dressé des tables donnant les éléments des lames, et 

 on a fait, au moyen d'appareils à vagues, de nom- 

 breuses expériences (|ui vérifient sensiblement les 

 résultats des calculs. 



Si, d'autre part, on (diserve les vaguesde la mer, 

 on constate que l'agilation produite par le vent se 

 présente sous une forme ondulatoire dont la régu- 

 larité est d'autant plus grande que la direction et 

 l'intensité du vent sont plus constantes el ([ue la 

 région soumise à son influence est plus vaste. On 

 peut considérer comme assez satisfaisant l'accord 



entre les observations faites en hautemeret les résul- 

 tats obtenus par le calcul en supposant l'ondulation 

 se propageant dans une eau indéfiniment profonde 

 et étenilue. Les vérifications expérimentales sont 

 d'autant plus certaines qu'elles ont été fournies par 

 des observateurs ignorant complètement les lois 

 théoriques. On a constaté en effet que la houle, 

 c'est-à-dire l'ondulation qui se manifeste à la sur- 

 face de la mer lorsque le vent a cessé, a un profil 

 nettement trochoïdal, et que les vitesses orbitaires 

 des particules liquides, ainsi que les relations entre 

 les trois éléments de la lame : longueur, durée 

 d'oscillation et vitesse de propagation, sont ana- 

 logues à celles qu'indique la théorie. Lorsque les 

 vagues sont soumises à l'action du vent, elles sont 

 déformées; leur crête, moins arrondie ciue celle de 

 la houle, est allongée vers l'avant; on les appelle 

 des lames forcées. On observe fréciuemment la 

 superposition de la houle et de la lame de vent. Le 

 plus souvent, plusieurs systèmes de vagues 

 existent à la surface de l'océan : ils sont parfois 

 bien visibles; ils s'entre-croisent et interfèrent. 



On ne possède pas de données exactes sur la 

 profondeur à laquelle peut atteindre l'agitation de 

 la mer. Dans les appareils à vagues, le mouvement 

 des molécules est visible au microscope jusqu'à une 

 profondeur égale à environ .'{50 fois la hauteur de 

 la vague. En mer, on constate que les bancs recou- 

 verts de 130 à 200 mètres d'eau sont accusés par 

 un changement dans l'aspect de la lame; il est 

 donc certain que, dans une mer où se propagent 

 de longues ondulations, les particules liquides 

 situées à de grandes profondeur sont encore ani- 

 mées de mouvements sensibles. 



Lorsqu'une onde qui s'est propagée librement 

 arrive dans les parages où les fonds sont moins 

 grands, elle se comporte différemment suivant la 

 forme du sol sous-marin au-dessus duquel elle 

 passe. Si les profondeui-s vont en décroissant len- 

 tement, sa forme s'altère insensiblement, sa force 

 vive s'atténue petit à petit et elle disparaît sans 

 mouvement tumultueux. La configuration de cer- 

 taines mers, telles que la Manche, se prête à celte 

 usure lente des grandes ondulations. On observe 

 sans doute sur les côtes de la Manche des lames 

 brisantes très violentes; elles sont produites par un 

 vent local. La longue houle de l'océan s'y atténue 

 petit à petit en passanlsur desfonds qui décroissent 

 insensiblement depuis les bancs qui se trouvent à 

 l'entrée de la Manche jusqu'aux plages en pente 

 douce qui bordent certaines parties du littoral 

 français ou anglais. 



Si l'ondulation vient frapper une paroi verticale, 

 elle se réiléchil; il se produit en avant de la paroi un 

 mouvement spécial de l'eau appelé clapotis : dans 

 ce cas, les molécules liquides sont animées d'un 



