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CHRONIQUE ET CORRESPONDANCE 



U'api'ès cela, un iioiiil luinineux mobile ae sérail 

 pas vu à la [ilace qu'il occupe réelleinciit ; on le ver- 

 rait en avant de sa vraie place, sur la tangente à la 

 trajectoire, à une distance égale au produit de sa 

 vitesse par le temps que met la lumière à nous par- 

 venir. Soit l' la vitesse de l'astre, V celle de la lumière, 

 et d la distance de l'asli e à la Terre. Le temps mis par 



la lumière à nous parvenir est-r:. et par conséquent 



l'astre est en avant de sa vraie place, sur la tangente 



. . ,. . <l.v 



a la trajectoire a une distance —^• 



Si un astre très éloigné décrit dans l'espace >in 

 cercle de rayon a, sa trajectoire apparente sera, si la 

 vitesse v est constante, un cercle ayant pour rayon 

 l'hypolliénuse d'un triangle rectangle de côtés a et 



-^ ■ Si il est négligeable devant l'autre côté, cet autre 



côté sera le rayon du cercle. Ce rayon sera vu de la 

 Terre sous un angle égal à 



206263" X >■ 



V 



Or dans les étoiles doubles spectroscopiques, comme [i 

 du Cocher, ou dans les étoiles photométriques type 

 Algol, on connaît v. Pour [3 du Cocher, r est supérieur 

 à iuO kilomètres; donc le rayon est vu sous un angle 

 de près de deux minutes. Les deux composantes de 

 l'étoile se trouveraient donc séparées par un angle 

 pouvant aller Jusqu'à près de deux minutes [v est 

 déterminé par l'eîret Doppler, vrai dans toutes les 

 théories). 



Pour Algol, V dépasse 40; le rayon dépasserait 2:\", 

 le diamètre 50". Algol semblerait donc osciller de cet 

 angle, en tournant autour de son compagnon invi- 

 sible. 



On aurait des anomalies analogues pour les étoiles 

 doubles ordinaires, et, si l'orbite était très excentrique, 

 la vitesse au périastre étant maximum, l'étoile ne pa- 

 raîtrait plus décrire une ellipse et, de [ilus, le mouve- 

 ment ne serait pas conforme à la loi des aires. 



La correction d'aberration laite par les astronomes 

 serait toujours inexacte, car ils tiennent compte du 

 mouvement de l'observateur, non de celui de la source. 



Il est étonnant que ces objections à la théorie de 

 Ritz n'aient pas été signalées. C'est au point que je me 

 demande si j'ai bien compris l'hypothèse de Rilz. Elle 

 est cependant énoncée très explicitement au début de 

 son mémoire. J. Richard, 



Docteur es sciences, 



Professeur de Matlu^maticpic; 



nu Lycée <i(' Châteanroux. 



§ 2. — Physique 



I»h<-ii«>ni«'ne.s de décliai'Ke obsci'vés dsiiis 

 n«»s aiit|><>iil<'.s en quart/.. — M. M. .1. Strutt' a 

 éludi('' et interprété certaines expériences curieuses, 

 signalées il y a quelques annexes par .lervis Smith: 



1° \'n récipient de (|\iarl/., dniis lequel on a l'ail le 

 vide, s'illumine quand on le met en rotation au voisi- 

 nage <rnn corps porté au potentiel de 1.000 volts. Le 

 phénomène s'explique simplement. Supposons, en 

 effet, le corps électrisé négativement : le potentiel, à 

 l'intérieur de l'ampoule, étant plus faible dans les ré- 

 gions voisines du corps électrisé que partout ailleurs, 

 l'électiicité positive se déplacera vers ces régions, 

 l'électriciié négative ira en sens inverse, jusqu'à le 

 que le champ extérieur soit neutralisé. Si l'ampoule 

 est mise en rotation, le mouvement de l'électricité esl 

 continu et provoque l'émission île lumière. Comme 

 pour les tubes à vide ordinaires, les radiations émises 

 sont caract('risli(|uesdu gaz n'siduel quand la iiression 



' Hoy. Soc. /'toc, novembre 1913. 



est relativement élevée; pour un vide très poussé, on 

 observe surtout la lluorescence du quartz iiroduite |kii' 

 les particules cathodiques. 



2" Il suflit souvent de frotter l'ampoule c''nergi(|ue- 

 ment, par exemple avec la main, pour faire apparaîlre 

 une luminosité très brillante et qui, sous certaines 

 conditions, subsiste après le frottement. On peni 

 d'ailleurs varier la forme de l'expérience. Si, le frolU- 

 ment ayant ces^é, on met l'ampoule en rotation loin 

 de tout corps conducteur, la luminosité disparait; il 

 suflit d'approcher la main ou tout autre conducteur en 

 communication avec le sol, sans l'amener au contact, 

 pour la rétablir. Si, après l'avoir frottée, on dispose 

 l'ampoule dans un cylindre co-axial et qu'on la mette 

 en rotation, pas de lueur; on fait appaiailre la lueur 

 en déplaçant le cylindre d'un côté, sans toucher-l'ani- 

 poule. Ou fait également disparaître la luminosité pai 

 l'approche d'une llamme qui désélectrise l'ampoule. 

 Toutes ces expériences se rattachent à celle décrite 

 dans le paragraphe précédent et s'expliquent d'une 

 façon analogue : le frottement électrisé la surface 

 extérieure de l'ampoule; supposons, pour simplilier, 

 l'électrisation uniforme et po^itive; dans ces condi- 

 tions, si le milieu entourant l'ampoule est parfaite- 

 ment symétrique par rapport à l'axe de rotation, aucun 

 champ électrique ne prend naissance à l'intérieur : 

 mais, en approchant un conducteur mis au sol, on 

 abaisse le potentiel des régions intérieures de l'am- 

 poule qui passent au voisinage du conducteur. D'où 

 des différences de potentiel et, par suite, un mouve- 

 ment d'électricité. 



3° Si l'on pr'iduit la décharge d'une bobine d'induc- 

 tion au voisinage d'une ampoule de quartz dans la- 

 quelle le vide a été très poussé, on observe ensuite la 

 production d'une vive lueur qui persiste plusieius 

 minutes; le déplacement de conducteurs au sol au 

 voisinage de l'amiioule rend la lueur tremblotante : 

 l'approche, même lointaine, d'une ilamme, la fait dis- 

 paraîlre. Comme dans les expériences du paragraphe 

 précédent, la luminosité est corrélative d'une électri- 

 sation de la surface extérieure de l'ampoule; cette 

 électrisation est d'abord répartie inégalement l't, 

 comme les charges glissent sur la surface, il en résulte 

 la production de champs électriques variables à l'in- 

 térieur; l'approche d'un conducteur au sol, qui accuse 

 la dissymétrie de la répartition des charges, augmente 

 l'intensité du phénomène. Il est certainement très 

 curieux que les effets observés persistent aussi long- 

 temps. 



4° Après avoir frotté l'ampoule, on la met en rota- 

 tion. Si la quantité d'électricité développée par le 

 frottement est insiiriisanle. il peut arriver i|u'auciine 

 lueur ne soit visible. Mais sous l'action d'un champ 

 magnétique (d'environ 800 unités) l'ampoule émet une 

 lumière brillante qui dure dans i;ertains cas plusieurs 

 minutes. Si les pièces polaires entre lesquelles on fait 

 tourner l'ampoule se terminent en pointe, la lueur 

 prend la forme d'un(^ bande brillante de o millimètres 

 de large située à l'éqnaleur. Voici l'explication qu'on 

 peut donner du phénomène : chaque pièce polaire de 

 lélectro-aimant agit d'abord comme un conducteur .lU 

 sol et abaisse le potentiel des l'é'gions voisines de l'am- 

 poule qui peuvent alors se comporter comme cathodes. 

 La force électrique peut être encore, dans ces condi- 

 tions, insuftisante pour provoquer la décharge; mais 

 on sait qu'un champ magnétique abaisse le potentiel 

 de décharge, d'oi'i la raison de l'action exercée par l'ai- 

 mant. Suivant cette théorie, les deux extrémités de la 

 bande lumineuse qui s'i'tablit dans la direction des 

 pôles peuvent être considérées chacune ciunme une 

 cathode, les antres régions de l'ampoule agissant comme 

 anode. M. Strutt appuie sa théorie par une expérience 

 faite sur un tube à vide contenant deux cathodes mé- 

 talliques opposées, i]ue l'on met eu communication 

 avec le pôle négatif d'une machine de Winihurst; 

 l'anode est dans une région normale à l'axe. Si l'électro 

 aimant n'est pas excité, aucune iléchargene se produit ; 



