A. COTTON — LA PRODUCTION DES CHAMPS MACNfiTIQUES 



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des rayons extérieur el inlérioiir est pris égal à 4 

 au lieu de 3. Le rendement est un peu meilleur 

 i[u'avpr la liobine cylindrique; le champ est en re- 

 vanche moins uniforme, il est utilisable sur une 

 portion moins étendue de l'axe de la bobine. 



Dans l'étude des électro-aimants se rencontrent 

 aussi les bobines formées de deux parties séparées 

 par un certain intervalle, représentées par les 

 figures 3 et 4. Le champ peut encore être calculé 

 facilement : sur la figure 3, «jui se rapporte au cas 

 où l'intervalle des bobines est égal au rayon du 

 -creux, j'ai indiqué les valeurs de K pour quelques 

 formes de bobines. En dessous de chaque nombre, 

 -qui donne la valeur de K multipliée par 1.000, se 

 ^trouve un point qui indique la place occupée par 



Fig. 3. 



le point C pour la bobine correspondante. Par 

 exemple, pour la bobine figurée, la valeur de K 

 est 0,llt». 



,!; 2. — Enlèvement de la chaleur de Joule. 



Passons maintenant au second problème, celui 

 qui consiste à enlever la chaleur dégagée dans la 

 bobine lors du passage du courant. 11 se produit 

 par seconde, dans le volume total occupé par l'en- 

 roulement, environ 23 grandes calories pour 100 ki- 

 lowatts dépensés. 



11 s'agit d'absorber cette énorme quantité de cha- 

 leur. Des essais faits récemment par M. Weiss 

 d'une part, par ilM. Deslandres et ['érot d'autre 

 pari, nous permettent d'indiquer ce qu'on peut 

 espérer obtenir. 



1. lùiiploi de Feau. — Si on ne refroidit pas, le 

 •champ ne peut dépas.ser quelques milliers de gauss. 



et encore dans des expériences de courte durée. 

 Supposons qu'on enlève la chaleur avec un courant 

 d'eau, les conducteurs ayant, par exemple, la forme 

 de tubes où de l'eau circule. C'est prérisément la 

 solution adoptée par M. Weiss pour les bobines de 

 ses électro-aimants. L'eau est un liquide peu coû- 

 teux, sa chaleur spécilique est élevée : pour 

 absorber 100 kilowatts en tolérant une élévation 

 de température de 'M° pour l'eau à la sortie, il 

 suffit d'un demi-litre par seconde, soit i,8 métré 

 cube à l'heure. Or, en employant l'eau sous pression, 

 on peut absorber une énergie électrique considé- 

 rable dépensée dans un petit volume. MM. Weiss 

 et Picard ont fait passer un courant de 1.700 am- 

 pères dans un tube de cuivre, dont les diamètres 

 intérieur et extérieur étaient respectivement 

 2,7 millimètres et 3 millimètres et où on lançait de 

 l'eau à 7 atmosphères. Dans ces conditions, ce bout 

 de tube absorbait 7,5 kilowatts. En tenant compte 



Fig. -i. 



de l'espace occupé par l'isolant et en supposant 

 que le tube a une section extérieure carrée (ce 

 qui permet de l'enrouler sans perdre de place), on 

 voit qu'on peut admettre que, dans 1 centimètre 

 cube d'une bobine faite avec ce tube, on peut 

 absorber 2 kilowatts par centimètre cube du vc- 

 luiiic de la hoijine (le coefficient de foisonnement 

 ■r, étant voisin de 2'). 



Revenons alors à la bobine cylindrique repré- 

 sentée par la figure 1, et pour laquelle nous avions 

 calculé qu'avec 800 kilowatts nous obtiendrions 

 100.000 gauss dans un creux de 1 centimètre de 

 rayon. Le volume de cette bobine n'est que de 

 100 centimètres cubes environ. On ne peut donc y 

 absorber que 200 kilowatts. Le champ donné par 

 cette bobine ne peut, par conséquent, pas déliasser 

 .jO.tJOO gauss. 



Comment aller plus loin"? Il y a deux soiutions : 

 on peut d'abord s'écarter de la forme de la bobine, 

 — ( 



' La bobine doit être faite en plusieurs sections couinie 

 les l)ol)iiies des (-lectro-aimants. 11 faudrait lenir compte 

 de la place nécessaire pour l'amenée de l'eau et du courant 

 aux diverses sections. M. Weiss a remarqué (jue cette place 

 peut être beaucoup réduite si l'on fournit à la bobine des 

 courants Irbs ialcnses\ la pression de l'eau peut d'autre 

 part être aecnie. 



