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A. COTTON — LA PRODUCTION DES CHAMPS MAGNÉTIQUES 



mais qu'il reste supérieur à Funilé: le fer, incom- 

 parablement plus perméable que l'air lors(|ue le 

 champ est faible, reste encore un peu plus per- 



Fig. 6. — Viiriatioa tic l'inlcasilé d'iiinianlalion 

 avec le champ magnétisant h. 



méable que lui pour de grandes valeurs du champ. 



ha caractéristique de l'éleclro-aimant considéré 

 s'obtient facilement : on construit d'abord celle de 

 la bobine seule (courbe/;), puis on multiplie chaque 

 ordonnée telle que Ph par la valeur de a corres- 

 pondante donnée par la figure 7. L'ascension de la 

 courbe caractéristique (fig. 8), d'abord très rapide, 

 se fait de plus en plus lentement, mais le 

 champ augmente toujours néanmoins avec 

 l'énergie dépensée. La différence llh entre 

 les ordonnées des deux courbes représente 

 le gain dû à la présence du fer, gain qui est 

 obtenu en régime permanent sans aucune 

 dépense d'énergie. 



Nous venons d'examiner un électro-aimant 

 très particulier, mais les résultats essentiels 

 qu'il nous a fournis sont généraux et s'ap- 

 pliquentà tous les électro-aimants; la valeur 

 du champ sera toujours la somme de deux 

 termes: d'abord le champ direct des bobines 

 au point d'utilisation, puis le champ dû au 

 fer aimanté, qui peut être beaucoup plus 

 important que le terme précédent et qui, tou- 

 jours, est obtenu gratuitement une fois que 

 le courant a pris sa valeur de régime. On 

 niin'llorc toujours le rendement vu nicttiiut 

 du fer dans mie bobine. 



La courbe caractéristique peut être calculée 

 facilement dans les cas simples où l'aimantation est 

 uniforme. Imaginons d'abord (fig. 9) que l'on élar- 

 gisse simplement l'entrefer de l'instrument précé- 

 dent : rien n'est changé, sinon 'la valeur de il/-, qui 

 devient plus petite: 



11/ = lui '1 — cns a). 



Supposons maintenant (fig. 10 que la bobine 

 soit elle-même formée de deux parties séparées. Les 

 noyaux peuvent encore ici être supposés unifor- 

 mément aimantés, mais le champ direct des 

 bobines au point d'utilisation est plus 

 pe ti t q ue le champ /i qui ai mante les noyaux ; 

 il lui est d'ailleurs proportionnel et est de 

 la l'orme £ //, i étant un coefficient plus petit 

 que 1. On aura donc pour le champ résul- 

 tant: 



II = II.,-f £/). 



Munissons enfin (lig. 11) les noyaux de 

 pièces polaires concentrant le flux magné- 

 tique dans un espace plus petit ; nous obte- 

 nons un électro-aimant. Lorsque les pièces 

 polaires ont la forme de troncs de cônes 

 ayant un sommet commun et le même 

 angle 2 a, on calcule facilement, en suppo- 

 sant que ïainuinifition reste encore partout 

 uniforme, la valeur du terme H/-. On trouve 



II/. 



i7tl[ 



1 — cos a -|- sin- a cos a 1 





R étant le rayon des noyaux, /• celui des faces ter- 

 minales. On en déduit (Ewing, Weiss') la valeur 

 la plus avantageuse à donner à l'angle a, celle qui, 

 dans des conditions données, permet d'obtenir le 

 champ le plus intense. Si l'entrefer a une longueur 

 donnée, cet angle optimum des pièces polaires est 



Fig. 7. — Variation Je la pi'niii':ibililc avec le champ 

 magnétisant li. 



voisin de 53° (tg a := v'ii) : l'e sont des valeurs voi- 

 sines qu'on adopte en effet. 

 Cette partie du champ 11/ due aux pièces polaires 



' I'. Weiss: Journal ,1e l'hysit/tie, (4), I. VI, 1907, p. 361. 

 — l'oiii' la tliOoi'ip (les pièces [lolaires, voir aussi nu Bois: 

 Ann.ilen Jrr Phyaik, t. XLII. litlS, p. 90:i. 



