CH. MAURAIN — REVUE D'AÉROTECIINIOIIE RXPRRIMENTA.LE 



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(Eiffel, Maurain, Prandll, Wieselsberger), K di- 

 minue, quand la vitesse croît, depuis des valeurs 

 voisines de 0,0.'i jusqu'à environ 0,01i2 (unités 

 kg. /ni. /sec), valeur qui reste à peu prés constante, 

 ou plutôt légèrement croissante aux grandes 

 vitesses (au-dessus de Itî ni. sec. par exemple pour 

 une sphère de 8 centimètres de rayon). Costanzi 

 avait trouvé le même phénomène dans l'action de 

 l'eau sur les sphères, et, opérant Jusqu'à des vitesses 

 très faibles, il a pu manifester pour chaffue sphère 

 deux régimes hydrodynamiques correspondant 

 chacun à une vahnir sensiblement constante de K, 

 la plus grande valeur se rapportant aux petites 

 vitesses, avec une zone de transition plus ou moins 

 large. Dans l'air, le premier régime ne paraît avoir 

 été observé aussi nettement (pie dans les expé- 

 riences de Wieselsberger. Mais Wieselsberger a 

 observé de plus, sur la suggestion de Prandtl, des 

 faits très intéressants : si une sphère est étudiée 

 d'abord dans un courant d'air régulier, puis dans 

 un courant qu'on a rendu turbulent par l'interpo- 

 sition d'un réseau peu avant la sphère, la varia- 

 tion de K présente dans chaque cas à peu près la 

 même allure, mais les valeurs de K obtenues dans 

 le courant régulier sont plus grandes que celles 

 obtenues dans le courant turbulent; de plus, la 

 période de décroissance rapide est localisée dans 

 un intervalle de vitesses plus réduit et correspon- 

 dant à des valeurs plus grandes de la vitesse. Les 

 phénomènes observés par M. Eitl'el et à Saint-Cyr 

 correspondraient au cas du mouvement turbulent. 

 Ces variations paraissent liées à la plus ou moins 

 grande ampleur do la région intéressée par les 

 remous autour de la sphère. 



Des phénomènes du même genre se produisent 

 pour des ellipsoïdes de révolution allongés, mais 

 d'une part la variation de K devient plus continue 

 que pour la sphère, et, d'autre part, les deux 

 courbes de K en fonction de V, obtenues l'une en 

 mouvement régulier, l'autre en mouvement turbu- 

 lent, se rapprochent. La difTérence subsiste, mais 

 très atténuée, pour des formes allongées analogues 

 à celles des ballons dirigeables, et la vai'iation 

 de K devient continue (exemples : Eiffel, variation 

 de (),()OyO à U,0()B.j aux vitesses de 5 à 15 m. /sec. ; 

 Costanzi, de 0,011 à Of,00t> aux vitesses de 5 à 

 33 m., sec. ; Fuhrmann, variations analogues; S est 

 ici la section maximum perpendiculaire à la vitesse). 



On a aussi observé des variations de K à peu 

 près continues pour des (ils cylindriques de 

 quelques millimètres ou quelques centimètres de 

 diamètre perpendiculaires à la vitesse relative 

 (Foppl, à (iiitlingen, Melvill Jones, à Teddington). 

 K diminue, quand la vitesse croit, depuis 0,08 

 jusqu'à 0, ().">() environ, valeur qui paraît se main- 

 tenir sensiblement constante aux gramies vitesses, ' e. Jolclet : liayurde Mrcaai(i»c, :ii j.invj.i- isti:;. p. ;i. 



ou plutôt légèrement croissante, comme pour les 

 sphères (S est ici le produit de la longueur du (11 

 I>ar son diamètre). 



Ainsi il y a sûrement, au moins dans certains 

 cas, une variation du régime aérodynamique, plus 

 ou moins étalée, et ))ouvan( dépendre d(t l'état de 

 mouvement de l'air. 



D'ailleurs le coefficient K n'est pas rigoureuse- 

 ment constant pour différents objets géométrique- 

 ment semblables. Par exemple, pour des plaques 

 carrées exposées normalement au vent relatif, 

 K croît avec les dimensions de la plaque depuis 

 0,0(35 pour une plaque de 0"',10 de côlé jusqu'à 

 0,08 pour des plaques de quelques mètres carrés 

 (Eiffel, Stanton). Les valeurs trouvées à Saint-Cyr 

 sur de grandes surfaces d'aviation étudiées à diffé- 

 rentes inclinaisons par la méthode du chariot 

 dynamométrique sont un peu plus fortes que celles 

 obtenues au Laboratoire Eiffel sur des modèles au 

 1/10 de- ces surfaces. Naturellement, dans les cas 

 où la loi du carré de la vitesse ne s'applique pas, il 

 y aurait à préciser les conditions de vitesse dans 

 lesquelles les expériences ont été faites. Les 

 exemples précédents se rapportent à des cas dans 

 lesquels la loi du carré de la vitesse paraît 

 s'appliquer pour les vitesses des expériences. 



11 résulte de ce qui précède qu'il convient de se 

 préoccuper des conditions do vitesse, de dimen- 

 sions et d'état de l'air dans lesquelles on elTectue 

 des mesures aérodynamiques, et de procéder à de 

 nombreuses recherches dans lesquelles la vitesse et 

 les dimensions d'objets semblables varient aussi 

 largement que possible. Des recherches de ce 

 genre permettront sans doute rapidement de savoir 

 dans (juels domaines et avec quel degré de préci- 

 sion on peut appliquer les lois dites de similitude 

 qui ont été proposées pour l'expérimentation sur 

 de petits modèles. 



On aurait une loi de similitude applicable aux 

 expériences sur petits modèles si le coefhcient K 

 était fonction d'une expression x fonction elle- 

 même do la vitesse V et d'une dimension L de 



l'objet : 



K = /-(.v). 



On s'arrangerait alors de manière que, dans les 

 expériences sur le modèle réduit, .v ait la même va- 

 leur que dans les conditions correspondant à 

 l'emploi pratique de l'objet réel. 



La méthode du changement d'unités conduit pour 

 .va dilTérentes expressions (jui dépendent dos hypo- 

 thèses faites', mais les hypothèses que l'on peut 

 faire pour arriver à des formules acceptables 

 n'étant pas conformes à la réalité, il y a à examiner 



