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un nianil nomlire île [larlie.s, chacune caraclérisée 

 |iar .sa liiiij;ueui' d'onde, la quantité d'énergie ([ui 

 nu respond à ciiaque partie restera constante malgré 

 les échanges continuels. 



De ]ilus, la seconde loi de la Therniodynaiiiiqiie, 

 c'csl-à-dire le principe que l'égalité de température 

 d'un sxsiéme de corps ne sera jamais troublée par 

 leur ra\(Uinement mutuel, exige que l'état de l'éther 

 sciil iiidcpendantde la nature physique ou cliimi(|ue 

 (lu corps pondérable. Placez dans l'enceinte un 

 luiirccau de métal, un cristal quelconque ou une 

 masse gazeuse, vous aurez toujours le même rayon- 

 iii'iuent dans l'éther ambiant. 



En somme, celte théorie de Kirchholl', que je 

 viens de ra|)peler à grands traits, suppose que 

 l'énergie du rayonnement qui existe dans l'unité 

 de volume de l'éther, en tant qu'elle correspond 

 aux longueurs d'onde comprises entre les limites X 

 cl A-\- (il, peut être représentée par une expression 

 d^ la l'orme : 



fl: F{)„T)t/)„ 



OÙ la fonction F est indépendante des propriétés 

 sjiéciales du corps qui a produit les rayons. (Dans 

 relie l'ormule, comme dans toutes celles qui sui- 

 viiuil, nous entendrons par T la température 

 absolue.) 



Kirchhuir ne laissait pas d'insister sur la haute 

 iinportance de cette fonction du rayonnement. En 

 rtlet, l'existence d'une telle fonction universelle 

 prouve que tous les corps pondérables doivent 

 avoir quelque chose de commun, et le problème de 

 découvrir en quoi cela consiste oll're un charme 

 particulier. 



Avant de considérer les recherches théoriques 

 faites sur la fonction F, je dois dire quelques mots 

 de la manière dont elle peut être déterminée expé- 

 rimentalement. Imaginons une enceinte de très 

 grandes dimensions, qui ne contienne qu'un petit 

 corps M placé prés du centre. Laissons au système 

 le temps de se mettre en équilibre, et pratiquons 

 ensuite dans l'une des parois une petite ouverture. 



Les rayons qui se dirigeaient vers la partie de la 

 jiaroi qui a été enlevée passeront maintenant au 

 ileliors du système, et il est clair que, si, au moyen 

 d'un spectroscope muni d'un bolomèlre, nous pou- 

 vions examiner la radiation qui sort de l'ouver- 

 ture dans les premiers instants, cela nous ferait 

 connaître l'état de rayonnement existant à l'inté- 

 lieur de l'enceinte. Il faut remarquer, cependant, 

 qu'en général ce ne sera que pendant un temps 

 extrêmement court, beaucoup trop court pour per- 

 mettre des observations, que les rayons sortant de 

 l'ouverture correspondront à cet état. "Vu la grande 

 vitesse de propagation, les vibrations qui se trou- 

 vaient à l'entour du corps pondérable auront 



l)ienl('il (piiltè lesyslème.el le rayonnement s'allai- 

 blira. à moins i|iii' le c(U'ps n'émette rapidement 

 une (pianlilé de i'a\(uis suflisante pour remplacer 

 l'énergie ([ui s'est élancée au dehors. On peut 

 démontrer qu'il en sera ainsi lorsque le corps pon- 

 dérable ollVira la |iro|iriélé d'absorber tous les 

 rayons ipi'il reçoit: on connailra donc la fonction 

 cherchée si l'on réussit à déterminer l'émission 

 d'un corps de cette nature, d'un corps « noir » 

 comme on dit ordinairement. 



Or, grâce à une idée ingénieuse de Bollzmann, 

 (pii a été reprise par MM. W. Wien et Lummer, on 

 est parvenu à réaliser un corps noir, et à en exa- 

 miner le rayonnement. C'est un point sur lequel 

 nous aurons à revenir. Ce qui nous intéresse pour 

 le moment, c'est le résultat général de ces expé- 

 riences. Pour chaque température T, on peut repré- 

 senter graphiquement la fonction du rayonnement 

 F en prenant pour abscisses les valeurs de X et pour 

 ordonnées celles de F. La courbe obtenue montre 

 une allure à laquelle on aurait pu s'attendre; 

 l'ordonnée est maximum pour une longueur d'onde 

 déterminée l,„. et devient insensible pour des 

 valeurs très petites ou très grandes des abscisses. 

 Il n'est guère nécessaire d'ajouter que l'aire com- 

 prise entre la courbe et l'axe des longueurs d'onde, 

 c'est-à-dire l'intéarale : 



(il 



/; 



, T :-/), 



est la mesure du rayonnement total du corps noir, 

 ou bien de l'énergie totale qui existe dans l'unité 

 de volume de l'éther contenu dans notre enceinte. 



Cette grandeur croît rapidement lorsqu'on élève 

 la température, et il y a en même temps un change- 

 ment profond dans la distribution de l'énergie dans 

 le spectre. 11 en est du corps noir comme de beau- 

 coup d'autres qui ne peuvent pas être appelés 

 ainsi; l'échaufFement favorise l'émission de rayons 

 à petite longueur d'onde, de sorte que l'ordonnée 

 maxima se déplace vers le côté du violet. 



C'est sur cette influence de la température que 

 se sont portées les recherches théoriques qui ont 

 suivi celles de Kirchhofl'. Boltzmann a démontré 

 que le rayonnement total doit être |)roportionnel à 

 la quatrième puissance de la température, et Wien 

 a assigné à la fonction du ravonnemeni la forme : 



{■■il 



F().T) = r^/'()T;. 



où f [11) est une fonction du produit de la longueur 

 d'onde par la température. On en déduit que le 

 déplacement du maximum vers le violet suit une 

 loi bien simple: la longueur d'onde qui lui corre.s- 

 I)ond est inversement proportionnelle à la tempé- 

 rature. 



Nous verrons, dans la suite, ([ue certaines consi- 



