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exiroinement petite. Il est permis de présumer 

 iiu'on (il)tieinlrii un résultat semblable lorsqu'un 

 oleetron se meut sdus rinlluence d'une force suivant 

 une loi différente, et que l'iibsorption deviendra 

 1res faible en même temps que l'émission. Il se 

 jinurrait dune fort bien que le corps dont se sont 

 servis Lummer et Pringsheim, tout en étant équi- 

 valent à un corps noir pour de grandes longueurs 

 d'onde, ait eu un pouvoir émissif beaucoup plus 

 petit que celui d'un tel corps pour les ondes les 

 ]ilus courtes. 



Remarquons aussi ([n^ la petitesse des ]>ouvoirs 

 émissif et absorbant doit avoir pour conséquence 

 qu'en ce qui concerne les petites longueurs d'onde 

 l'équilibre entre l'éther et un corps pondérable 

 .s'établit avec une extrême lenteur. On peut même 

 dire que l'équilibre tlnal, dans lequel l'énergie se 

 serait uniformément distribuée sur une infinité de 

 modes de vibration, constituerait un état qu'il est 

 impossible de se représenter et qui ne sera jamais 

 atteint dans un temps fini. En réalité, il n'y aurait 

 qu'une transformation continuelle de l'énergie dans 

 la direction de cet état. 



Ces considérations ont, sans doule, un certain 

 intérêt; mais, en y regardant de plus prés, on 

 reconnaît facilement qu'elles ne suffisent pas à 

 faire disparaître le désaccord qui existe entre la 

 tliéorie de Jeans et les observations. En efTet, dans 

 les expériences de Lummer et Pringsheim, le 

 pouvoir émissif du corps rayonnant pour les petites 

 longueurs d'onde a été considérablement inférieur 

 à celui qu'on déduit de notre formule (16); donc, 

 si cette équation était la vraie expression du rayon- 

 nement d'un corps noir, le rayonnement mesuré 

 par ces physiciens aurait été beaucoup moindre 

 que celui d'un tel corps et, en vertu de la loi 

 de Kirchhoir, le pouvoir absorbant du système 

 qu'ils ont employé devrait avoir été inférieur à 

 i'iiiiilé à un degré qu'il est impossible d'ad- 

 mettre. 



Du reste, sans entrer dans les détails de ces expé- 

 riences, nous pouvons faire ressortir l'insuffisance 

 de la théorie de Jeans par un calcul bien simple. 

 Prenons, par exemple, le cas d'une plaque polie en 

 argent ayant la température de 13", et comparons, 

 pour la lumière jaune, le pouvoir émissif e, de ce 

 corps à celui (e.) d'un corps noir à la température 

 <le 1.200°. Sous l'incidence normale, l'argent poli 

 réflécliit environ 90 "/„ de la lumière incidente; 



son pouvoir absorbant est donc ésral à tt' etl'on 



aura £_ = — e^, si l'on désigne par e, le pouvoir 



émissif d'un corps noir à 15°. D'un autre coté, la 

 formule (1<)) exige que, pour une longueur d'onde 

 déterminée, le pouvoir émissif F{1, T) soit propor- 



tionnel à la température absolue, d'ofi l'on déduit 



288 1 1 



£. = ■ .,.. E, =7; E. et, par conséquent, ^ ——- e,. 



Or, à la température de 1.200°, un corps noir 

 (dont le pouvoir émissif surpasse celui de tous les 

 autres) brillerait d'un éclat bien vif, et une sub- 

 stinc'e douée d'un pouvoir émissif cinquante fois 

 plus petit'devrait sans doute être visible dans l'ob- 

 scurité. Il est donc bien certain que, si l'on excepte 

 les ondes très longues, les corps émettent beaucoup 

 moins de lumière, en proportion de leur pouvoir 

 absorbant, que ne le demande la théorie de Jeans. 

 Cela nous prouve, comme j'ai déjà fait remarquer, 

 que la théorie qui se base sur les équations ordi- 

 naires de l'Électrodynamique et sur le théorème de 

 r « equipartition of energy », doit être profondé- 

 ment remaniée; on devra introduire l'hypothèse de 

 particules rayonnantes, telles que les résonateurs 

 de Planck, auxquelles, pour une raison ou une 

 autre, les théorèmes de la Mécanique statistique 

 ne sont pas applicables. 



Il ne faut pas croire, cependant, (|u'en adoptant 

 cette manière de voir on puisse venir à bout de 

 toutes les difficultés. Il est tout au moins très pro- 

 bable que, dans quelques corps, notamment dans 

 les métaux, il y ait, outre les résonateurs, des 

 électrons libres, et je ne vois aucune raison pour 

 laquelle la théorie de Gibbs ne s'appliquerait pas à 

 ces particules. On serait donc conduit à ce résultat 

 paradoxal que l'état d'équilibre entre l'éther et la 

 matière pondérable qui s'établit par l'intermédiaire 

 des résonateurs ne serait pas identique à celui (jui 

 se produit par l'échange d'énergie, d'une part entre 

 la matière et les électrons, et d'autre part entre ces 

 derniers et l'éther, conséquence qui serait en con- 

 tradiction avec les lois de la Thermodynamique, 

 d'après lesquelles il ne peut y avoir qu'un seul état 

 d'équilibre. 



On pourra peut-être éviter celte contradiction en 

 se représentant — je parle toujours des petites 

 longueurs d'onde — l'échange d'énergie qui s'opère 

 par l'intermédiaire des résonateurs comme beau- 

 coup plus rapide que celui qui est dû aux électrons 

 libres. Si la dififérence qui existe entre les deux 

 modes d'action sous le rapport de leurs vitesses est 

 très grande, on peut concevoir que, dans nos expé- 

 riences, tout se passe comme si les électrons libres 

 n'existaient pas, et que pourtant, pourvu qu'on 

 leur laisse un temps suffisamment long, ces mêmes 

 électrons finissent par faire sentir leur influence. 

 Alors, en fin de compte, Jeans aurait raison, le 

 •système tendant vers l'état final dont nous avons 

 parlé et dans lequel les résonateurs .seraient sans 

 influence, parce que leur énergie diminuerait de 

 plus en plus; mais cela n'empêcherait pas qu'au 

 point de vue expérimental on ne dût s'en tenir à la 



