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aperçues par M. LuwelL 11 m'a cependant paru 

 i>|)porliin de faire connaître dans une vue d'en- 

 semble l'ienvre entreprise à FlagstafT. 



VI 



Il serait maintenant bien superllu d'essayer de 

 dégager des conclusions certaines relatives à la 

 rlimatologie de la planète Mars. 



L'ensemble des travaux que nous avons exposés, 

 avec la plus grande impartialité possible, nous 

 montre que, dans le domaine de l'Aréograpliie, tout 

 reste à faire ; nous commençons seulement à en 

 aborder l'étude, nous en sommes aux premières 

 pages. 



Cette question d'Astronomie physique est encore 

 loin de recevoir une solution satisfaisante : les 

 raisons nous en paraissent faciles à concevoir. 



D'une part, le sujet se rattache aux problèmes 

 les plus ardus de la Physique moderne, à ceux qui, 

 à peine posés d'hier, soulèvent déjà les plus 

 ardentes polémiques. 



D'autre part, une théorie n'est satisfaisante qu'à 

 une condition : celle de grouper autour d'une idée 

 i^énérale un très arand nombre de faits. 



Or, il ne faut pas craindre de l'avouer, dans 

 l'élude de la planète Mars, ce sont précisément les 

 faits qui nous manquent; et par là nous entendons 

 dire les faits scientifiques, rigoureusement cons- 

 tatés et contrôlés. 



Cela n'a rien qui doive nous étonner; l'Astronomie 

 est encore bien mal outillée pour étudier uu disque 

 apparent aussi faible que celui de la planète Mars ; 

 àchaque opposition, notre science n'augmente donc 

 que d'une infime quantité, et personne ne pourrait 

 prévoir le jour où l'abondance des faits les mieux 

 établis nous permettra d'arriver à d'intéressantes 

 et légitimes conclusions. 



Ce n'est certes pas une raison pour abandonner 

 la partie. Ce qui arrive pour l'étude de la planète 

 Mars se produit journellement dans tous les 

 domaines de la science. A mesure que nous serrons 

 de plus près une question, quelle qu'elle soit, nous 

 sommes amenés tout naturellement à traiter les 

 sujets les plus divers ; l'horizon s'élargit dès que 

 nous avançons et nous avons vite fait d'atteindre 

 ce que Lord Kelvin se plaisait à ap]ir'ler « les limites 

 de notre science ». 



Abbé Th. Moreux, 



Diieotcui- âe lOb^ervôtoire de Bourgc;. 



LA RÉSISTANCE DE L'AIR 

 ET LES RÉCENTES EXPÉRIENCES DE M. G. EIFFEL 



(Jn admet que, lorsqu'un corps solide est animé 

 il'un mouvement relatif par rapport à l'air am- 

 biant, il éprouve de la part de celui-ci une résis- 

 tance qui peut avoir une inclinaison variable par 

 rapport à la direction du mouvement et qui est 

 fonction de la vitesse. Lorsque le mouvement est 

 rectiligne et lorsque le corps est symétrique par 

 rapport à un axe parallèle à la direction du mou- 

 vement, on admet que l'etTort lui est également 

 parallèle et qu'il est fonction de la vitesse. On 

 admet même que cet efl'ort est égal au produit 

 d'un certain nombre qui dépend de la forme et des 

 dimensions de l'objet, multiplié par le carré delà 

 vitesse. On est, de plus, disposé à admettre, sous 

 certaines corrections, que, pour des corps sem- 

 blables, le nombre par lequel il faut multiplier le 

 carré de la vitesse est proportionnel à la surface 

 de la maîtresse section, c'est-à-dire de la plus 

 grande section perpendiculaire au mouvement. 

 Comme il s'agit de corps semblables, cette section 

 est évidemment proporlionnelle au carré des di- 

 mensions homologues. La résistance que l'air 

 oppose au mouvement du corps est exprimée par 



une formule de la forme cpSV', dans laquelle cp est 

 un coefficient dépendant de la forme du corps, 

 S la surface de la maîtresse section, et V la vitesse 

 relative. Par suite, le coefficient cp est une caracté- 

 ristique de la forme du corps en mouvement. On 

 peut le comparer au coefficient d'un corps de 

 forme déterminée qui serait pris pour étalon. Si 

 nous appelons K le coefficient relatif à cette forme 

 spéciale, pour les corps de cette forme, la résis- 

 tance sera, exprimée par la formule KSV", et, pour 

 un corps quelconque, il suffira de connaître le 



rap])ort X entre le coefficient d'une surface quel- 

 conque et celui de la surface-étalon. 



La surface-étalon la plus simple est évidemmeni 

 celle d'un plan se mouvant perpendiculairement à 

 lui-même. C'est cette surface qui a été générale- 

 ment adoptée. Mais, comme il est démontré pai- 

 l'expérience que la résistance de l'air ne dépend 

 pas seulement de la surface-avant du corps en 

 mouvement, mais aussi de sa surface-arrière, il 

 est nécessaire pour l'étalon de définir également la 

 forme arriére, et l'on a adopté un plan parallèle au 



