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courant entre elles, d'où formation de lames minces 

 colorées d'une façon variable avec le temps et la diffé- 

 rence d éclairenients. Si l'on met un négatif au-dessus 

 de la lame et le tout au soleil, on a, en effet, une sil- 

 houette colorée. Les blancs donnent : après 5 minutes, 

 jaune brun; 10 minules, lie de vin; 15 minutes, bleu 

 indigo; 20 minutes, vert. Les noirs donnent du bleu 

 violacé qui pâlit ensuite. 3" Pliénoiiiètie île Hall. L'n 

 champ magnétique modifie un flux électrique qui lui 

 est normal; par suite, on peut es|iérer, si ce phéno- 

 mène est intense, comme le dit B;igard (189b), que les 

 figures de Nobili changeront d'aspect si on les produit 

 dans un champ. Elles changent en etfet considérable- 

 ment; mais leur production est accompagnée alors de 

 courants liquides (H = i.OSO gauss). Or, rexpérie^ce 

 apprend que l'éleclrolyse de mé anges en mouvement 

 donne des dépôts différents de ceux qu'on obtient le 

 liquide étant au repos. Si, pour isoler l'effet Hall, on 

 immobilise le liquide par delà gélatine, il reste un ellet 

 dû à ce que le colloïde s'accumule autour du bloc ; 

 d'ailleur-, si l'on emploie, quand on peut le faire, du 

 papiei à filtre pour limmobiliser, il n"\ a plus de défor- 

 mations. Celles ci sont donc uniquement dues au mou- 

 vemnnt de félectrolyie. .si l'on étudie alors les expé- 

 riences de Hagard, on trouve qu'elles présentent une 

 cause d'erreur systématique, due à la production de 

 courants liquides ou d'entraînement de la surface au 

 cours des expériences Si l'on évite cela, on n'observe 

 plus rien (H = 4.050 gauss). Un peut enfin, pour éviter 

 ces courants liquides, employer un courant alternatif 

 de haut voltage (^champ de 12.000 gauss). Si l'on évite 

 des causes d'erreurs nombreu-es, on ne perçoit aucun 

 effet. Mais on peut déduire de l'expérience que le 

 coeflicient de rotation de Hall est sûrement inférieur 

 à 5 X 10-^, alors que Hagard lui assigne une valeur de 

 l'ordre de 10 -«. La théorie des ions, d'après M. Donnau, 

 permet d'expliquer le phénomène et elle donne au 

 coefficient K une valeur en relation simple avec les 

 difféiences des mobilités des ions. Elle indique que K 

 est de l'ordre de 10-* pour les vapeurs, 10-'^ pour les 

 solutions. On est donc encore bien loin de pouvoir 

 constater nettement le phénomène. 



SOCIÉTÉ ROYALE DE LONDRES 



Séance du 5 Noycinhrc 1908. 

 Lord Rayleigh présente une Note .sur les mascarets 

 dus aux marées, dans laquelle il donne une théorie 

 simple du phénomène. Celle-ci le conduit à l'expres- 

 sion de la perte d'énergie au lieu du mascaret. Cette 

 per^e d'énergie ne conslitue pas une difficulté, étant 

 donnée l'existence de la viscosité de l'eau ; mais lim- 



A cos pt M 



B sin pt 



Fig. \. 



possibilité d'un gain d'énergie montre que les mouve- 

 ments considérés ne sont pas réversibles. - M. A. 

 Campbell décrit une niètliode pour comparer l'indue- 

 tani-e mutuelle ù la résistance au moyen des courants 

 nllornatil's hiphasés. Soit M (fig. I) l'inductance mu- 

 tuelle elR la résistance, et soient A cos /;/ et R sin /// 



deux courants en quadrature, provenant, par exemple, 

 d'un alternateur biphasé. Soit C un galvanomètre à 

 vibration accordé à la fréquence n,o\x p = ir. i. Quand 

 le galvauDmètre ne présente aucune déviation, la f. é. m. 

 induite dans le circuit est nulle à chaque instant; 

 donc : 



: ;MA cos pi) -\- RB sin /)< =0. 



A 



Cette condition donne une comparaison directe entre 

 H et M, quand /) et A/B sont connus. En observant la 

 vitesse de 1 alternateur, on a /; ; tandis que le rapport 

 de A à B est obtenu au moyen du voltmètre électrosta- 

 tique V, qui est placé alternativement à travers les ré- 

 sislance^ égales /, etc., ou par un électrodynamomètre 

 différentiel. En pratique, A est fait presque égal à B. 

 On arrive à l'équilibre en faisant vaiier B, M ou /jus- 

 qu'à ce que la déviation gahanométrique devienne 

 nulle, en maintenant la quadrature exacte fiar l'ajus- 

 tage de la self inductance /;. — M. F. J. Jervis-Smlth 

 poursuit ses redwrcJies sur la pniductiun dune lu- 

 minescence ilans un récepteur à vide se mouvant prés 

 d'un champ éiectrostutique. Un globe de silice tourne 

 dans un champ magnétique ou électrostatique, le gaz 

 résiduel étant de l'oxygène. L'inducteur est chargé 

 jusqu'à ce que le globe luise; puis il est lentement 

 déchargé avec un fil jus iu"à ce que la lueur disparaisse. 

 En établissant le champ magnétique, une lueur bril- 

 lante réapparaît. L'effet magnétique est moins marqué 

 avec l'air comme gaz résiduel. Ln employant le néon, 

 le globe ne donne qu'une tueur faible, rougeàtre; la 

 lueur est peu atlect^e par le champ magnétique. Si 

 l'on tourne entre les pôles d'un électr'i-aimant un 

 globe en silice en contact avec un peigne en poils de 

 chameau, la pression de ce dernier ét.int assez faible 

 pour qu'aucune lueur ne soit vsible, quand on établit 

 un champ magnétique le gloire luit brillamment et 

 s'éteint quand on éloigne le champ. — M. W. G. Uuf- 

 fleld: L'eU'rt de ta pression sui' le .-pectrc d'arc. IL (Cui- 

 vre : X 4.000 a X 4.600. Voici les résultats obtenus par 

 l'auteur sur le cuivre pour les longueurs d'onde indi- 

 quées. A. Elargissement, i" Toutes les lignes sont 

 plus larges aux hautes pressions qu'à la pi ession at- 

 mospbéiique. 2° L'élargi-sement augmente avec la 

 pression. J" H n'est pas symétrique, étant plus grand 

 du côté du rouge. 4" il est inégal pour les différentes 

 lignes 6° Les lignes de séries deviennent comme des 

 bandes, puis se dissipent aux pressions les plus éle- 

 vées; les lignes non en série, quoique très élargies, 

 restent bien définies. B. t)éplacemi-nt. 1" Sons pres- 

 sion, la [lartie la plus intense de chaque ligne est dé- 

 placée ne la position qu'elle occupait à la pression 

 ordinaire. 2° Le déplacement est dans la direction de 

 la plus grande longueur d'onde. :)" Le déplacemeni est 

 réel et non pas dû à l'élargissement non symétrique. 

 4° Le déplacement de chaque ligne est continu et li- 

 néaire avec la pre-sion. 5° Les lignes appartenant à la 

 P^ et à la 2' série subordonnées ont de plus grands 

 déplacements que les lignes non en série. 6° Les dé- 

 placements des lignes non en série sont fonctions de 

 leur longueur d'onde. C. Renversement. Aucune ligne 

 n'a montré de trace de renversement sous pression. 

 D. Intensités relatives. 1° Des changements de l'in- 

 tensité relative des lignes ont lieu sous pression. 

 2" Celles de la If" et de la i' sériess subordonnées dis- 

 paraissent sous 40 atmosphères et ne réapparai>sent 

 pas à plus haute pression. 3° Les lignes de la l''" sous- 

 série deviennent bruineuses, semblables à des bandes, 

 et se dissipent à haute pression. 4° Le^- lignes de la 

 2" sous-série diminuent graduellement ■l'intensité sans 

 élargissement anormal. 5° Parmi les lignes non en sé- 

 rie, celles qui sont nébuleuses sont renforcées. E. Eclat 

 de l'arc. L'éclat de l'arc au cuivre augmente considé- 

 rablsment avec la pression de l'air qui l'entoure. — 

 .\1M. A. T. Cameron et Sir W. Ramsay ont mesuré le 

 spectre de l'émanation du radium sur l'émanation ac- 

 i'uinuli''e pendant 12 jours de 477 mgr. de bromure 



