CH. NORDMANN — VITESSES DES VIBRATIONS LUMINEUSES DANS LIÎTIIKK 



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égal lui-même à peu près à celui du Soleil'. 

 3° Par suite de la grandeur et de la proximilé des 

 masses en présence, on calcule facilement que les 

 atmosphères de l'étoile principale et de son sa- 

 tellite sont soumises à des marées énormes qui 

 doivent les déformer et leur faire prendre des 

 figures d'équilibre allongées et sans doute voi- 

 sines des pyroïdes découverts et étudiés par 

 M. H. Poincaré. 



Bornons-nous pour l'instant, et pour simplifier, 

 à ce qui concerne la marée atmosphérique de l'étoile 

 principale. Désignons celle-ci par 2 et soit (fig. 8) 

 a b c d l'orbite décrite autour d'elle dans le sens de 

 la flèche fi' Pc"" son satellite c. La théorie montre 

 ■que le cas le plus général dans les systèmes 

 binaires, et qui correspond à la stabilité, est celui 

 ■où la durée de la rotation de l'étoile principale est 

 égale à la durée de la révolution du satellite 

 (comme cela a lieu, par exemple, pour la Terre et 

 la Lune). Il suffirait de modifier très légèrement la 

 démonstration suivante pour qu'elle s'applique au 

 •cas où la durée de rotation de 2 diffère de la révo- 

 lution de c. Dans le cas actuel, l'excentricité de 

 l'orbite a pour effet (3' loi de Kepler) que la vitesse 

 orbitale du satellite est plus grande quand les deux 

 <istres sont voisins (périastre) que quand ils sont à 

 leur plus grande distance (apoastre). La figure 8 

 représente une position du satellite voisine de 

 l'apoastre et il est clair que, à ce moment, par suite 

 de la tendance de la rotation de 2 à rester uniforme, 

 la vitesse angulaire de révolution de a est plus 

 grande que la rotation de 2. La protubérance de la 

 marée produite dans l'atmosphère de il par l'attrac- 

 tion de (S, et qui est figurée en M, se trouve, par 

 suite, en retard, sur le rayon vecteur joignant ^c, 

 de l'angle MCcr. La Terre étant, dans le cas de la 

 figure, suivant la direction CÂ, 2 et s sont alors en 

 •conjonction; l'éclipsé de 2 par a est centrale, c'est- 

 à-dire qu'on devrait observer au moment figuré le 

 minimum de lumière de l'étoile, s'il ne fallait pas 

 tenir compte de l'absorption que lui fait subir sa 

 propre atmosphère. Admettons que celle-ci, pour 

 fixer les idées (et comme cela a lieu pour l'atmo- 

 sphère terrestre), absorbe environ deux fois plus les 

 rayons rouges que les rayons bleus; les absorptions 

 maxima des rayons rouges et bleus de 2 par la pro- 

 tubérance atmosphérique étant figurées respective- 

 ment par les vecteurs CB, et CB,, et l'obscurcisse- 

 ment maximum dû à l'interposition du satellite 

 ■étant représenté par le vecteur CA, il est clair que 

 les minima ajiparents de l'étoile dans les rayons 

 rouges et les rayons bleus seront observés de la 

 Terre quand les résultants de CA avec CB, et CB, 

 respectivement, c'est-à-dire CR, et CR , viendront, 



par la rotation du système, se projeter suivant la 

 direction « 2 Terre ». Le minimum iippnreiH du 

 rouge nuru donc lieu tiv.-int celui du blru. 



Si 2 et a étaient en conjonction non |iliis au voi- 

 sinage du périastre, mais près de l'apoastre, on 

 voit de même que CM sera non plus en retard, mais 

 en avance sur C<j, et par suite, ici, le minimum appa- 

 rent du rouge suivra celui du bleu. On arrive ainsi 

 à cette conclusion inattendue que : le ininimum 

 observé dans le rouge précédera ou suivra le 

 minimum du bleu pour une même étoile suivant 

 l'orientation de son orbite dans l'espacr. 



On peut analyser d'une manière analogue les 

 apparences produites par les marées atmosphé- 

 riques du satellite lui-même. Je n'y insiste pas. 



^ André : Astronomie slclhiro, t. II, p. 203. 



Fig. 8. — Décalages produits par l'effet de l'excentricitj do 

 l'étoile sur la marée atmosphérique. 



J'indiquerai seulement (je l'ai démontré ailleurs) 

 qu'une application numérique des principes précé- 

 dents à l'étoile Algol conduit à cette conclusion 

 qu'un décalage de ses minima monochromatiques 

 égal à plusieurs minutes peut être vraisemblable- 

 ment produit par les phénomènes qui viennent 

 d'être invoqués. 



Enfin, on peut montrer que les phénomènes de 

 marée dans les étoiles variables sont de nature à 

 produire également, et d'ailleurs par un mécanisme 

 tout différent du précédent, des décalages entre les 

 minima des vitesses radiales orbitales déterminées 

 danslesrégionsdifTérentesdu spectre. Cettedémons- 

 tration (que j'ai donnée ailleurs et que le lecteur 

 retrouvera facilement) repose simplement sur l'exis- 

 tence des difTérences de pression que doivent pro- 

 duire les marées sur la photosphère des étoiles, 

 et sur la variation des longueurs d'ondes qu'en- 

 traînent de telles modifications de pression (Hum- 

 phreys et Mohler). 



