PIERRE GIRARD — LIÎLECTRISMION DH CONTACT EN BIOLOGIE 



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rer, et c'csl là un point essentiel, de l'identité des 

 conditions déterminantes. Nous ne pouvons être 

 affirmalifs que dans la mesure, d'ailleurs étroite, 

 où l'analyse physique et chimique (où la cellule et 

 l'organe trouveront généralement la mort) nous 

 révèle celle identité. 



Mais, une fois que nous l'aurons établie, nous 

 aurons le droit de conclure que tel ensemble de 

 conditions physiques et chimiques déterminées en- 

 gendreront les mêmes effets, qu'elles soient réalisées 

 dans un tube à essai ou dans une fibre musculaire. 



Sans doute, in vitro, dans un tube à essai, le 

 nombre des conditions réalisées est égal à n et par- 

 faitement déterminé; dans la fibre musculaire, il 

 est égal à ii-|-.v. Mais si les n conditions du phé- 

 nomène lui-même se retrouvent de part et d'autre, 

 il y a une probabilité très forte pour que les x au- 

 tres conditions n'y interviennent pas, ou du moins 

 que les effets qui en découlent ne fassent que se 

 juxtaposer, sans les annuler, aux elTets des n pre- 

 mières. 



Dans ces essais, déjà nombreux, de schématisa- 

 tion de la vie, qui est un acheminement vers sa 

 synthèse, on sait l'aide précieuse fournie par les 

 méthodes et les théories de la Chimie physique. 

 L'étude des équilibres chimiques, des actions cata- 

 lytiques, la théorie des ions, les lois de la diffusion 

 des électrolytes et l'étude des piles de concentra- 

 tion, la pression osmotique, tant de faits, tant 

 d'idées, tant d'ingénieuses interprétations ont été, 

 pour les biologistes contemporains, comme autant 

 de traits de lumière; et, sur le domaine obscur et 

 mouvant de la vie, qui captive l'esprit et qui 

 l'émeut, ils jettent maintenant un regard qui n'est 

 point encore celui du maître, mais que n'attriste 

 plus, du moins, le sentiment d'une impuissancs 

 irrémédiable à comprendre et à dominer. 



Notre dessein, dans cet article, limitant notre 

 objet à l'étude de deux phénomènes biologiques, 

 l'hémiperméabilité de la cellule aux électrolytes et 

 les différences de potentiel des tissus vivants, est 

 de montrer quel secours apporte, dans l'interpré- 

 tation physico-chimique, la connaissance des faits 

 et des lois relatifs aux piiénomènes d'électrisation 

 de contact, dont l'élude, entreprise au xix'^ siècle 

 par Quincke et par Ilelmholtz, fut reprise et singu- 

 lièrement développée par M. Jean Perrin, dans une 

 série de belles investigations dont, en quelques 

 mots, nous allons nous efforcer de résumer les 

 résultats essentiels. 



Lois de l'électrisation de contact. 



Quand un corps solide est baigné par un liquide, 

 on admet qu'il existe, en regard l'une de l'autre, 

 deux couches électriques très voisines, de signe 



contraire, qui restent en équilibre en dépit des 

 attractions électrostatiques : l'une constituée par 

 des charges fixées aux molécules de la paroi solide, 

 l'autre, possédant une certaine épaisseur, par des 

 charges adhérentes aux molécules du liquide les 

 plus rapprochées de la paroi ; c'est la couche 

 double d'Helmhollz. Cette différence de potentiel, 

 du solide au liquide qui le baigne, variera en gran- 

 deur et en signe suivant la nature du solide et du 

 liquide en contact. Mais, jusqu'aux recherches de 

 M. Jean Perrin, il n'existait pas de règle (sauf celle 

 donnée par Nernst et relative au cas particulier 

 d'un métal baignant dans une solution d'un sel de 

 ce métal) qui permît de prévoir l'orientation et qui 

 nous renseignât sur la grandeur de cette difîérence 

 de potentiel au contact. 



Le dispositif utilisé par M. Perrin dans ses inves- 

 tigations peut se schématiser de la sorte : Dans 

 l'une des branches d'un tube en U, on intercale, 

 entre deux tampons de coton de verre, un dia- 

 phragme constitué par la substance solide qu'on 

 étudie, pulvérisée au préalable; bien entendu, il est 

 nécessaire que cette substance (chlorure de chrome, 

 alumine calcinée, charbon, etc.), soit insoluble dans 

 la liqueur dont on remplit complètement le tube en 

 U. Il n'est, d'ailleurs, nullement nécessaire que le 

 diaphragme éprouvé ait une structure poreuse pul- 

 vérisable : unbouchon en gèlatineou desmembranes 

 (non pulvérisées) constituées par des tissus comme 

 la soie, le coton, sont parfaitement utilisables. 



De part et d'autre de ce diaphragme, ou de cette 

 membrane, qu'il faut concevoir comme constituée 

 par un faisceau de tubes capillaires, deux électrodes 

 en platine sont reliées aux pôles d'une batterie d'ac- 

 cumulateurs. La distance des électrodes égalant 

 sensiblement l'épaisseur du diaphragme ou de la 

 membrane, la différence de potentiel de l'une à 

 l'autre permet de calculer (connaissant cette épais- 

 seur) la valeur exacte du champ qu'on utilise. Dans 

 chacun des tubes capillaires qui composent le dia- 

 phragme, il existe, comme nous l'indiquions à l'ins- 

 tant, une couche double entre la paroi du tube et la 

 surface d'enveloppe de la veine liquide. Une force 

 tangentielle (ici le champ électrique), même très 

 faible, déterminera, conformément à la concep- 

 tion de Quincke, le glissement des charges adhé- 

 rentes à cette veine : c'est le phénomène de l'os- 

 mose électrique. Le sens de l'osmose nous rensei- 

 gnera sur l'orientation de la couche double, les 

 charges adhérant à la veine liquide se déplaçant, 

 en effet, vers le pôle du champ de signe contraire 

 au signe de ces charges; et le débit osmotique 

 nous renseignera sur la grandeur de la différence 

 de potentiel de cette couche double, car il lui est 

 proportionnel. 



Or, voici brièvement résumées les règles gêné- 



