ALFRED GRADENWfTZ — LA PRODUCTION AIITIFICIELLI': DU DIAMANT 



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(lu champ de ijolarisalioii de la niciubraiie ligure 

 en dénominaleurle coefiicienlvi qui, couime on sait, 

 varie en fonction de la température suivant une loi 

 beaucoup plus rapide que la proportionnalité à la 

 température absolue; l'intercalalion d'une mem- 

 brane dans un couple dont la réaction n'est pas 

 neutre aura donc pour efTet d'en faire varier le 

 voltage, non plus proportionnellement à T, mais 

 suivant une loi plus rapide. 



Nous pouvons distinguer deux cas, suivant l'orien- 

 tation réciproque du champ du feuillet interposé 

 et du champ de diffusion de l'éleclrolyte. 



Si ces deux champs sont de sens contraire, le 

 cloisonnement du couple en abaissera le voltage Tr, 

 qui devient tt'; la différence ir — ■k'(t:<C t'), qui cor- 

 respond au champ du feuillet, est de signe contraire 

 à 71 et croîtra en raison inverse de v|. L'élévation de 

 la température aura donc cet effet, paradoxal pour 

 un observateur non averti, d'abaisser le voltage ii' et 

 suivant une loi beaucoup plus rapide que la pro- 

 portionnalité à la température absolue. 



Exemple 1. — Soit un couple liquide constitué 

 par une solution d'HCl l/oO n et une autre solu- 

 tion du même acide 1/2500;). A io°, tz est égal 

 à +0,034 volt; l'intercalation d'une membrane en 

 vessie de porc abaisse le voltage, qui devient égal, 

 en régime permanent et à la même température, 

 à Tr' = -|- 0,004 ; à 38", le sens du voltage est inversé 

 et l'on a 7:' = — 0,016 volt. 



Si le champ du feuillet et le champ de diffusion 

 sont de même sens, le cloisonnement du couple en 

 accroîtra le voltage, qui passe de ir à -k" (tz" > tt), et 

 la différence -n" — tt, étant cette fois de même signe 

 que 7t et croissant en raison inverse du coefficient 

 de viscosité, l'élévation de la température fera 

 croître -k" suivant une loi plus rapide que la pro- 

 portionnalité à T. 



Exemple 2. — Un couple liquide, dont un élé- 

 ment est constitué par une solution de SO'K° nor- 

 male alcalinisée par une petite quantité de KOH 

 (1/100 n d'alcalinité) et l'autre élément par cette 

 même solution diluée au 100= (et non alcalinisée), 



donne un voilage 7t =: 0,020 volt à 20". L'intei'cala- 

 tion d'une membrane augmente le voltage de ce 

 couple qui, à la môme température et quand le 

 régime permanent est établi, devient égal à n" == 

 + 0,026 ; à '18°, n" = -|- 0,03 1 . 



Revenons aux tissus vivants; si l'on commence 

 par ne pas tenir compte de la polarisation des mem- 

 branes enveloppantes, d'une cellule à l'autre ou 

 des cellules au milieu interstitiel qui les baigne, les 

 dill'érences de concentration en électrolyles engen- 

 dreront des différences de potentiel au contact, 

 orientées de façon quelconque, mais dont la somme 

 algébrique n'est pas nulle; d'autre part, la réaction 

 du liquide proloplasmique s'écartant plus ou moins 

 de la neutralité, celte condition est suffisante pour 

 rendre légitime l'hypothèse d'une polarisation de 

 la membrane cellulaire; dès lors, conformément 

 au mécanisme que nous avons décrit, les diffé- 

 rences de potentiel d'un point à l'autre du tissu 

 envisagé varieront suivant une loi plus rapide que 

 la proportionnalité à T; pour qu'elles croissent 

 avec la température, il suffit que la polarisation 

 des membranes cellulaires intervienne dans le phé- 

 nomène électrique global comme un facteur positif ; 

 il suffit d'imaginer, en un mot, un schéma ana- 

 logue à l'expérience 2. 



Nous ne pensons pas que les deux phénomènes 

 biologiques à l'étude desquels nous venons de nous 

 attacher soient les seuls dont la connaissance des 

 lois de l'électrisation de contact facilite l'interpré- 

 tation. Nous n'émettrons pas d'hypothèses; elles 

 risqueraient fort d'être vaines, ne s'appuyant sur 

 rien de précis. 



Mais nous pensons qu'il y a quelque utilité à 

 attirer sur ces lois l'atlenlion des biologistes. 

 Nous l'avons fait, du moins, dans l'espérance qu'un 

 jour, jaillira, en rapprochant les faits qu'elles syn- 

 thétisent des autres faits que l'observation pourra 

 révéler, un peu de clarté sur l'un des mille points 

 du monde vivant qu'embrument encore tant de 

 mvstères. Pierre Girard. 



LA PRODUCTION ARTIFICIELLE DU DIAMANT 



On sait qu'un arc voltaïque, comportant, en 

 dérivation sur ses électrodes, une capacité et une 

 self-induction, rend, dans des conditions convena- 

 bles, un son musical dû aux llucluations régulières 

 de la décharge électrique. M. M. la Rosa, professeur 

 à l'Université de Palerme., a constaté que ce phé- 

 nomène (observé pour la première fois par Duddell) 

 se produit aussi en l'abs.^nce d'une bobine de self; 



tout en étant d'une moindre régularité, les oscilla- 

 tions de courant deviennent alors plus rapides et 

 d'une amplitude plus grande, de façon que l'éner- 

 gie moyenne de chaque décharge s'accroît dans des 

 proportions notables. L'analyse spectrale confirme 

 ce fait remarquable. 



Dansces conditions, ilétait tout naturel de tenter 

 l'application de cet arc « musical " modifié à la 



