ACADÉMIES ET SOCIETES SAVANTES 



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garnissant dans un vide convenalilo, jiar projiMfion 

 calliodii|U(;, d'ini minci' enduil. nii'lalliqiie uniToinio, 

 de |)latiu(!, par cxcniiik'. Les i-rscaux ainsi prr|iairssuiil, 

 équivalents, (|uanl à Icui- inlonsiti' lumineuse, aux 

 réseaUx gravés dans une épaisse |ilai|ue nlétallillU(^ 

 Les expériences préliminaires avaii'Ul, en eiïel, prouvé 

 qu'avec cerlaines précautions un miroir métallique et 

 uuil'ornie se conserve, même sur les conciles les plus 

 altérables, do jjélaline, par exemple. Comme les pro- 

 jirié'd-s optiques d'un réseau ne siuillrent pas le moins 

 du monde par la précipitation du plaline, le seul fac- 

 teui- modilié étant l'intcnsilé kunineuse, il ne paraît pas 

 iiiipossilile de produire, d'un seul réseau original de 

 qualilé cxccUenle, un firand nombre de copies identi- 

 ques à pouvoir réilectcur métallique. poUr les nninir 

 en un seul ttrand réseau dépassant rori(;inal par son 

 intensité et son pouvoir de résolution. — M. W.Nernst 

 adresse un mémoire sur l'analyse LheviuodyiminiquiulL' 

 ccrtoiiies propriétés de Ceau. L'auteur a fait remar- 

 quer, il y a déjà quelque temps, que les écarts que 

 présente la vapeur d'eau avec la loi d'.\vogadro et les 

 lois des gaz en général, écarts se manifestant aux pres- 

 sions élevées, semblent être dus à la formation de 

 molécules doubles, c'est-à-dire à l'établissement de 

 l'équilibre (fi'O)' ^2H-0. Sur la base de cette bypo- 

 tlifese, M. Nernsl, en collaboration avec M. Herbert 

 Levy (auteur d'un Mémoire homonyme présenté à la 

 même séance), établit une équation d'état qui re|u'é- 

 sente parfaitement les déterminations antérieures de 

 la densité et de la chaleur spécifique de la vapeur 

 d'eau. Les principaux résultats de ces deux Mémoires 

 sont les suivants : Les tableaux calculés sur la base de 

 l'équation d'état donnent probablement la densité de 

 la vapeur d'eau avec plus de précision qUe les mesures 

 directesindividuelles. L'équation de Clausius-Clapeyron 

 permet de développer une formule de la tension de la 

 vapeur d'eau, formule qui, dans l'intervalle de à 100°, 

 concorde parfaitement avec les observations. La cha- 

 leur moléculaire de la vapeur d'eau idéale, c'est-à-dire 

 suffisamment diluée, se trouve être de 8,19 à la tempé- 

 rature de 40". La chaleur de vaporisation de l'eau dans' 

 l'intervalle mentioriné ci-dessus est calculée avec une 

 pri'cision qui, ijaraît-il, va jusqu'à de petites fractions 

 d'un pour mille; elle concorde, du reste, très bien avec 

 les mesures directes de M. Henninp. La chaleur de 

 vaporisation de la glace à 0° (12.t78 calories) est, 

 semble-t-il, exacte à de petites fractions d'un pour mi Ile 

 près. La formule représentative de la tension de vaiieur 

 de la glace, — que les auteurs déduisent de cette 

 valeur, de concours avec la te,nsion de vapeur, très 

 exactement donnée à 0", et f'allure, connue avec une 

 sûreté satisfaisante, des chaleurs spécifiques de la 

 glace et de la vapeur d'eau, — semble être valable jus- 

 qu'à des températures très basses. La « constante 

 chimique " de la vapeur d'eau se trouve être de ;i,6"i, 

 tandis que la valeur approximative autrefois dé'ilnile 

 pal' une voie tonte dilTérente é'tait de 3,6. L'équation 

 de la tension de vapeur de l'eau liquide, étaldie à 

 l'aide du théorème thermo-dynamique de Nernst, est, 

 semble-t-il, susceptible au moins d'orienter les recher- 

 ches jusqu'aux températures les plus basses, tout en 

 renseignant d'une fai}on approximative sur l'allure de 

 la chaleur spécifique de l'eau liquide à ces tempéra- 

 tures. La théorie rnnd un compte parfait du minimum 

 de chaleur spécifique que présente la vapeur d'eau aux 

 pressions pas trop petites, lorsqu'elle est chauffée à 

 pression constante. Il semble, du resie, que l'allure 

 de la chaleur spécifique de l'eau liquide soit tout 

 analogue. Il serait désirable d'étudier à ce même point 

 de vue un liquide non associatif, dont l'analyse thermo- 

 dynamique serait évidemment considérablement plus 

 simple. 



Mémoires reçus pendant les vacances. 



M. Robert Pohl : 



/iIhIIiic el lin fuivri 



Sur TelTel photo-électrique du 

 ou lumii'rr ullrn-vinlette /loh,- 



risée. Dans les miroirs de platine et de cuivre, |noduils 

 jiar projection cathodique suivant le procédé de M. C. 

 Leithiiu'ser, oU constate une inlluence très marquée, 

 sur le nombre des électrons émis, de l'azimut aussi 

 bien que de l'angle d'incidence de la lumière ultra- 

 violette polarisée. IVautre part, la distribution des 

 vitesses se montre sensiblement indépendante de l'étal 

 de polarisation. (Juand la lumière est polarisée paral- 

 lèlement au plan d'incidence, il y a proportionnalité 

 entre le courant photo-électrique et rabsoiption de la 

 lumière, calculée par les constantes optiques. Il en esl 

 de même de la lumière polariser' verticalement au plan 

 d'incidence, quant au flux total et non pas seulement 

 pour les composantes calculées perpendiculailement à 

 là surface, à l'inverse des observatiorts relatives aux 

 métaux alcalins liquides, sensibles dans la région de 

 la lumière visible. Le fadeur de proportionnalité est 

 identique, dans les deux positions principales de 

 l'azimut, pour différents angles d'incidence, à l'inverse 

 de ce qui a lieu pour les métaux alcalins. D'une façon 

 générale, on peut caractériser la différence entre les 

 métaux liquides, sensibles dans la région visible, elles 

 surfaces métalliques solides, sensibles dails la région 

 Ultra-violette, en disant que les électrons, étant" libres» 

 dans le premier cas, suivent le vecteur é-leCtrique, 

 tandis que, chez ces dernières, la lumière ultra-violette 

 est absorbée par des électrons « liés >^. — M. J. 

 'Wiirschinidt : La prétendue capacité dos luhes à 

 décharges : Les recherches résumées dans ce Mémoire 

 font voir que la prétendue capacité des tubes à dé- 

 charges (à savoir la quantité d'électricité réduite au 

 potentiel de décharge qui passe pendant chaque 

 décharge) ne correspond pas du tout à la délinition 

 générale de cette notion. Elle est déterminée par la. 

 disposition en parallèle de capacités données; dans les 

 tubes d'un certain type, cette ((capacité» dépend de 

 la résistance intercalée entre le tube à décharges et la 

 source d'électricité, cette dernière élant iiidirréremment 

 une machine à influence ou une pile galvanique. Dans 

 l'air humide, elle est plus grande que dans l'air sec 

 ou dans l'hydrogène. Lorsque les capacités disposées 

 en parallèle sont suffisamment grandes par rapport à 

 celle du tube à décharges, le nombre de décharges 

 passant par seconde dans le tube est inversement 

 proportionnel à la capacité disposée en parallèle. 



ACADÉMIE DES SCIENCES D'AMSTERDAM 



Séance du i^i Septeni/jrel'^WJ. 



1° Scient.es mathématiques. — M. W. Kapteyn pré- 

 sente au nom de M. M. J. van Uven: Uoclierclie des 

 fondions qui peuvent être obtenues par une itération 

 infinitésimale ; conlrihution ii la solution de f équation 

 fonctionnelle d'Abel. l-'auteur cherche à trouver une 

 expression pour l'itération (f„ (.v) de l'ordre /) — 1 

 d'une fonction (a), avant une signification détermi- 

 née pour toutes les valeurs réelles de l'indice n tl'il/'- 

 ration. A cet effet, il déduit une forme modèle à trois 

 constantes arbitraires. 



2° Sciences phvsiquks. — M. 'W. H. Julius : (Consé- 

 quences régulières de la réfraction irrénuliero dans 

 le Soleil. A cause de la réfraction anormale dans les 

 gaz du Soleil, les phénomènes connus sous les noms de 

 taches, de protubérances, de facules, de llocculi ne 

 sauraient être des images optiques, dans le seps ordi- 

 naire, d'objets lumineux correspondants. Si l'on veut 

 tirer des conclusions de la distribution de la lumière 

 dans une prétendue image du Soleil, il faut qu'on 

 prenne comme base l'étude des conséquences de la 

 réfraction. Supposons que le Soleil soit une masse de 

 matière incandescente, enveloppée d'un mélange de 

 gaz. Alors les gradients de densité dans cette atmo- 

 sphère, tant soit peu égaux à ceux t|ui se présentent 

 dans l'atmosphère terrestre, feront courber les rayons 

 de lumière, les rayons de courbure ne formant qu'une 

 petite fraction, 1/50 par exemple, du rayon de la pho- 

 tosphère. Cette considération montre que l'inlluenre 



