4 HIMSTEDT: [4 
in seiner eleetromagnetischen Wirkung nach aussen ersetzen können. 
Wenn wir, wie oben, den Radius des Solenoids mit R, die Anzahl 
der Windungen auf der Längenemheit mit k bezeichnen und an- 
nehmen, dass die Inductionsrolle B aus b Windnngen besteht, so ist 
VL. Menke eb: 
Um Vı abzuleiten, sei HJ K (Fig. 2) eine der Windungen der 
Rolle B, durchflossen vom Strome 1; ihr Abstand von der Endfläche 
N, die Länge OÖ J, sei gleich z. Wir ersetzen HJ K durch eine 
magnetische Doppelfläche und nehmen hierzu das Stück HUK der 
Oberfläche einer um O als Mittelpunkt beschriebenen Kugel. Be- 
zeichnen wir mit do ein Oberflächenelement derselben, mit v das 
Potential der Endfläche N des Solenoids auf eimen magnetischen 
Punkt 1 m do, so ist 
das Potential von N auf HJK. Die Integration ist hierbei über 
das durch den Kreis HK begrenzte Stück HCK der Kugelober- 
fläche zu erstrecken. 
Nach MaxweErL II pag. 302 ist 

ERS LA SRE ' 
Ar (e0sd) —57 „+ (CI) ae p- (cos%).. Ei 
und wir finden 




2 16 r 
N (7 z? 10 TE .) 
198° r° ER ” r 
Hierin ist r = Vz?+p: und p der Radius der Windung HK. 
Bezeichnet man den mittleren Radius der ganzen Inductionsrolle mit p 
und setzt p—=p-+Ö, bezeichnet ferner die halbe Länge des Solenoids 
mit Z und setzt z= 2 + £ so erhält man für das Potential der End- 
fläche N auf alle len der Rolle B, also für die oben mit Vi 
bezeichnete Grösse 
je P+ "je d 
Nun d een, Ö 
— tg 
Ice —!Jjd 
wo c die Breite, d die Höhe des Querschnitts der Wimdungen von 
B bezeichnet % resp. a die Zahl der Windungen auf der Längen- 
*) MAaxwErL II. pg. 281. 
