9 HIMSTEDT: [2 
(die Leitung des seeundären Kreises, nachdem aus dieser r, ausge- 
schaltet ist) so dass also die Rolle B und das Galvanometer 
sicb im Nebenschluss zu r befinden, so besteht für die jetzt beob- 
achtete Galvanometerablenkung #, die Gleichung 
ee Dre Ne een 
Ten: METER IE HTUNE 
Nimmt man für die mducirende Rolle A ein Solenoid gegen dessen 
Länge der Radius desselben sowie die Dimensionen der mdueirten 
Rolle nur klein sind und das mit nur einer Drahtlage umwickelt ist, 
so wird 
Mar R2kb (1 + 2a).. 2er ee 
= AmR’kbn (1-4 2a) — ee 
S 9ı 
Hierin bezeichnet R den Radius des Solenoids,. k die Anzahl der 
Drahtwmdungen auf der Längenemheit desselben, b die Gesammtzahl 
der Windungen auf der Inductionsrolle B und 2a em später zu ent- 
wickelndes Correctionsglied. Der Werth dieses letzteren war bei 
allen Versuchen klemer als 0.03, so dass für die Bestimmung von r 
nur die genaue Messung der Grössen Rk b n und te %,/tg a, ım 
Frage kam. 
Die Vortheile”*) dieser Versuchsanordnung bestehen darin, dass 
die Zahl der zu messenden Grössen eine verhältnissmässig sehr 
kleine ist und dass hierbei alle die Grössen in Wegfall kommen, bei 
deren Bestimmung die erforderliche Genauigkeit anerkannter Maassen 
nur schwer zu erreichen ist. Ich rechne hierher die Constanten resp. 
Variationen des Erdmagnetismus und des Stabmagnetismus, den In- 
duetionscoefficienten resp. die Windungsflächen von Drahtspulen mit 
vielen Lagen über einander, den Reductionsfactor eines Galvano- 
meters, Trägheitsmoment und logarithmisches Decrement schwingen- 
der Magnete und besonders auch die genaue Bestimmung des Wider- 
standes von Kupferdrähten, die oft nicht em Mal in demselben 
*) Die Anordnung der Stromkreise, welche auf Gleichung I geführt hat, 
wird im Folgenden als „Schaltung I“, die der Gleichung I entsprechende als 
„Schaltung 11“ bezeichnet werden, 
**) Vergl. hierüber Rorrtı, Determinazione della resistenza elettrica di un filo 
in misura assoluta Nuov. cim. Ser. 3 Vol. XV, 
