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sondern nur, wie es sich leicht als nolhwendig voraus- 

 sehen lassen würde, mit den Endpunkten der beiden 

 Seitenstrahlen koinzidiren. Schleift man vier Flächen 

 des Spalhes matt und blickt durch die beiden andern, 

 so sind die Flammenbilder nicht wahrzunehmen. 



Schleift man an einem Kalzilkrystalle das Paar der 

 Plättlingsflächen (basischen Flächen = OB), so erblickt 

 man durch diese einen vollkommen regelmässigen sechs- 

 strahligen Stern; das Licht aller drei Strahlen ist nun- 

 mehr gleich, aber weit schwächer, als in den übrigen 

 Richtungen. 



Es ergibt sich aus diesen Beobachtungen, dass der 

 Ralzitkrystall aus dreien Sjslemen verzwilligter Lamel- 

 lärindividuen besieht, deren Zusammensetzung je einer 

 der Flächen des ersten stumpferen Aberzwecklings ( — V2R) 

 entspricht. Jedes dieser Systeme greift durch den ganzen 

 Krystallkörper hindurch; jedes derselben würde für sich 

 schon den ganzen Krjstall darstellen, dem allerdings 

 dann nothwendig diejenigen Eigenschaften mangeln müss- 

 ten , welche von den beiden anderen Systemen abhan- 

 gen. Eins dieser Systeme für sich würde z. B. stets nur 

 einen einfachen parhelischen Kreis zeigen, normal zu der 

 Zusammensetzungsebene der Lamellen, u. s. f. — Man 

 könnte auf die, wie es scheint, nahe liegende, Vermu- 

 thung fallen, dass der Kalzit, wenn er auf diese Weise 

 zusammengesetzt ist, nicht die optischen Wirkungen der 

 Ralzilkrystaile besitzen könne. Allein dieses Bedenken 

 würde eben aus dem Vorurlheile entspringen, als ob 

 jene optischen Wirkungen den wirklichen Molekülen des 

 Kalzites eigenlhümlich seien. Dieselben sind jedoch in 

 der Thal nur Eigenschaften der kryslallinischen Aggre- 

 gation und zeigen sich, wie man dieses durch das Ex- 

 periment leicht erproben kann, vollkommen ungestört an 



