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deren Licht theils diffuses Sonnenlicht, theils Beugungs- 

 licht, herrührend von Wolkentheilchen von weniger 

 feinem Korn, als jener den Ring erzeugenden. Während 

 also Maximum und äussere Grenze der Röthe nahe in dem 

 Yerhältniss stehen, wie es die Theorie eines monochro- 

 matischen Beugungsringes verlangt, erscheint die innere 

 Grenze durch das Licht der Scheibe überstrahlt und 

 gegen das Maximum hingedrängt. Hiemit stimmt überein, 

 dass die Röthe des Rings nach aussen viel allmäliger 

 abblasst, als nach innen, ferner, dass bei Abbiendung 

 der Scheibenmitte durch Wolken die Breite des Rings 

 bis zu den von der Theorie geforderten Grenzen an- 

 wächst. Die beiden Werthe für den Radius W der 

 Röthe bei Tage weichen nur wenig mehr von einander 

 ab, als es die Unsicherheit der Messungen schon bedingt, 

 auch hier erscheint die Röthe durch die diffuse, bei Tage 

 jedoch lange nicht so intensive Erleuchtung des centralen 

 Feldes etwas weiter auswärts gerückt, als dies bei dunkelm 

 Hintergrunde der Fall sein würde. Obiges zusammen 

 fassend, können wir demnach sagen: 



Die Erweiterung des Bishop'schen Rings, 

 w^elche etwa eine halbe Stunde vor Sonnen- 

 Untergang beginnt und bald nach Sonnen- 

 Unt'ergang ihr Maximum erreicht, rührt ledig- 

 lich von der Röthung des Sonnenlichtes durch 

 Absorption auf dem längern Wege durch die 

 untern Luftschichten her und ist aufzufassen 

 als ein Uebergehen des Diffractionsbildes einer 

 weissen Lichtquelle in das einer monochro- 

 matisch rothen. In demselben Abstände von 

 der Sonne, in welchem kurz vor dem Yer- 

 schwinden des Rings die hellste Stelle seiner 

 Röthe liegt, taucht bald darauf das erste Pur- 

 purlicht auf. 



