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peratur der umgebenden Luft erkalten und Centren für 

 Eiskrystallisationen werden. 



Wenn sich die Staubtheilchen bis zu Höhen von 90 

 oder 170 Km.^) vorfänden, so müsste das Purpurlicht 

 von nun an an Ausdehnung nur wenig abnehmen; die 

 hellste Stelle würde, stetsfort denselben Abstand von der 

 Sonne behaltend, langsam zum Horizont sinken und bei 

 einer Sonnentiefe von etwa 19^ untergehen. Gesetzt aber, 

 schon in verhältnissmässig geringer Höhe , etwa von 

 20 Km., wäre die Atmosphäre frei von Diffractions- 

 körperchen, dann wird in dem Masse, als der Erdschat- 

 ten auf einer in dieser Höhe zur Erdoberfläche paral- 

 lelen Kugelfläche fortschreitet, das Diifractionslicht aus- 

 gelöscht und die obere Grenze des Purpurlichtes der 

 Sonne immer näher rücken, während die untere Grenze 

 ihren bisherigen Abstand beibehält. Fehlt der Cirrus- 

 schleier ganz, so muss das Purpurlicht erlöschen, wenn 

 die Schattengrenze auf jener Fläche sich der Sonne bis 

 auf etwa 15^ genähert hat. Sind jedoch transparente 

 Cirrusdecken vorhanden, so kann auch nach dieser Zeit 

 in einem kleinern als dem eben angegebenen Abstände 



^) Das Beiigungslicht hat die grösste Intensität in circa 19^ Ab- 

 stand von der Sonne, es befindet sich also am Horizont bei 

 19° Sonnentiefe. Hieraus findet man (siehe Fig. 1) für die 

 Höhe LI, in welchen sich dann die lichtbeugenden Theilchen 

 befinden : 



R 



LI = LC — IC = -— - — R = 6370 X 0,014 = ca. 90 km. 



cos 190/2 



Entsprechend ergibt sich für den Abstand von 26°, in welchem 



das letzte Beugungslicht am Horizont verschwinden würde, 



vorausgesetzt, dass es intensiv genug sei, um die Absorption 



auf dem langen Wege durch die Luft zu ertragen; 



L I = R j _ 1 I = ca. 172 km. 



\ cos 130 / 



