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Die Ladungszeit ist von der absoluten 

 Grösse des Potentiales unabhängig und für 

 verschiedene Drähte mit gleichen relativen 

 Grenzbedingungen proportional dem Qua- 

 drate der Drahtlänge, der Einheitscapacität 

 und dem Einheitswider stände. 



Wir nennen diess das „Ladungsgesetz". 



Genau zu dem gleichen Resultate kann man auch 

 auf dem Wege der Rechnung gelangen, indem man sich 

 des allgemeinen der Differentialgleichung und den Grenz- 

 bedingungen genügenden Integrales bedient, das schon 

 von Fourier und Ohm und vollständiger von Rie- 

 mann gegeben wurde. 



Da bei einem gleichförmigen Leitungsdrahte c = y l 

 und r = qIj so können wir auch schreiben : 



(8) ti = L.cr. 



Dieses Resultat folgt nach seinem Hauptinhalte schon 

 aus der einfachen Betrachtung, dass die zur Ladung 

 nöthige Zeit ebensowohl mit der Zunahme der zu för- 

 dernden Elektricitätsmenge, als mit der Vermehrung des 

 dem Fliessen sich entgegenstellenden Widerstandes wach- 

 sen muss; und es lässt sich dasselbe in populärer Weise 

 an dem Beispiele des pneumatischen Glockenzuges er- 

 läutern, wo offenbar bei doppelter Länge erst nach vier- 

 facher Zeit das Läuten auf das Drücken folgt, da es 

 nöthig ist, doppelt so viel Luft hineinzudrücken und 

 ausserdem diese Luft doppelt so weit zu treiben. 



Es fragt sich nun, in wie fern wir berechtigt sind, 

 das theoretisch abgeleitete Ladungsgesetz auf unsere und 

 andere ähnliche Yersuche anzuwenden. Die gleichen 

 relativen Yertheilungen des Potentiales zu Anfang und 

 Ende der Ladungszeit dürfen wir w^ohl voraussetzen und 



